光衍射相对光强分布的测量.docx

1、光衍射相对光强分布的测量.:光衍射相对光强分布的测量:.图一 光衍射相对光强分布的测量实验装置全图来源 上海交通大学 物理实验中心光的衍射现象是光的波动性的一种表现，它说明了光的直线传播规律只是衍射现象不显著时的近似结果。衍射现象的存在，深刻地反映了光子（或电子等其他微观粒子）的运动是受测不准关系制约的。因此研究光的衍射，不仅有助于加深对光的本性的理解，也是近代光学技术（如光谱分析、晶体分析、全息分析、光学信息处理等）的实验基础。衍射实验导致了光强在空间的重新分布，利用光电传感元件测量和探测光强的相对变化，是近代技术中常用的光强测量方法之一。.:实验预习:.实验目的1掌握在光学平台上组装、调整

2、光的衍射实验光路；2观察不同衍射元件产生的衍射，归纳总结单缝衍射现象的规律和特点；3学习利用光电元件测量相对光强的实验方法，研究单缝和双峰衍射中相对光强的分布规律；4学习微机自动控制测衍射光强分布谱和相关参数。实验原理1衍射光强分布谱衍射现象分两大类：夫琅和费衍射(远场)和菲涅耳衍射(近场)。本实验仅研究夫琅和费衍射。夫琅和费衍射要求光源和接受衍射图像的屏幕远离衍射物(如单缝等)，即入射光和衍射光都是平行光。夫琅和费衍射光路见图1，其中，S是波长为 l 的单色光源，置于透镜L1的焦平面上时，单色光经L1后形成平行光束投射到缝宽为a的单缝上，通过狭缝后的衍射光经透镜L2会聚在其后焦平面处的屏P上

3、，屏上将呈现出亮暗相间按一定规律分布的衍射图样。由惠更斯菲涅耳原理可知，单缝衍射的光强分布公式为 , （1）式中：a为单缝的宽度，I0为入射光光强，j 为衍射光与光轴的夹角衍射角。在衍射角j时，观察点的光强Ij值与光波波长l 和单缝宽度a相关。sin (u) / u2常称为单缝衍射因子，表征衍射光场内任一点相对光e强（Ij / I0）的大小。若以sinj 为横坐标，（Ij / I0）为纵坐标，可得到单缝衍射光强的分布谱（如图2所示）。当j = 0时， I j = I 0 （2）这是平行于光轴的光线会聚处中央亮条纹中心点的光强，是衍射图像中光强的极大值，称为中央主极大。当 asinj = kl

4、， k = 1，2，3， （3）则u = k, Ij = 0, 即为暗条纹。与此衍射角对应的位置为暗条纹的中心。实际上j 角很小，因此上式可改写成 （4）由图1也可看出，k级暗条纹对应的衍射角 （5)故 （6）由以上讨论可知（1）中央亮条纹的宽度被k = 1的两暗条纹的衍射角所确定，即中央亮条纹的角宽度为 。（2）衍射角j 与缝宽a成反比，缝加宽时，衍射角减小，各级条纹向中央收缩；当缝宽a足够大时（al）。衍射现象就不显著，以致可略去不计，从而可将光看成是沿直线传播的。（3）对应任意两相邻暗条纹，其衍射光线的夹角为，即暗条纹是以点P0为中心、等间隔、左右对称地分布的。（4）位于两相邻暗条纹之间

5、的是各级亮条纹，它们的宽度是中央亮条纹宽度的1/ 2。这些亮条纹的光强最大值称为次极大。用衍射角表示这些次极大的位置分别为 (7)与它们相应的相对光强度分别为 (8)实验内容1、 用读数显微镜读取狭缝的宽度。读取三组数据：初刻度(mm)末刻度(mm)狭缝宽度(mm)狭缝宽度取平均值为： 在使用读数显微镜时注意消除空程误差，因此在测量时，不要反复来回移动鼓轮，应该在靠近狭缝的一边时缓慢移动，同一组始末刻度的读取，鼓轮应该沿一个方向。2、 单缝衍射亮暗条纹位置及强度。次极强和主极强的条纹的位置及强度见打印的图表由上角。下表是暗条纹的位置及强度K（级数）位置(mm)相对强度平均相对强度：理论上来说暗

6、条纹的强度为0，而我们看到实际上不是，还有一些杂散光。因此要测量暗条纹，在计算次级强与主级强的强度比时减去这个本底值，而且中央亮条纹的宽度被k = 1的两暗条纹的衍射角所确定，即中央亮条纹的角宽度为 。根据此公式我们能只要求出便可求出狭缝宽度。3、计算狭缝宽度并与读数显微镜读出的狭缝宽度进行比较；4、计算次极强与主极强的强度比；注意事项1实验操作前，请仔细阅读实验室提供的微机使用方法参考资料，严格按照规范要求，依次逐步进行操作。.:实验仪器:.图1光衍射光强记录仪来源 上海交通大学 物理实验中心（a）图2光衍射相对光强计算机自动测试系统，两种光路配置来源 上海交通大学 物理实验中心QJHP-26型He-Ne激光器图3 QJHP-26型He-Ne激光器来源 上海交通大学物理实验中心光学可调磁性座、多缝板、平面反射镜图4 光学可调磁性座、多缝板、平面反射镜来源 上海交通大学物理实验中心衍射光强自动记录仪图5 衍射光强自动记录仪来源 上海交通大学物理实验中心读数显微镜图6 读数显微镜