超声波探伤培训考试教材Word文档格式.docx

1、它们的区别在主要在于频率不同。频率在2020000Hz之间的能引起人们听觉的机械波称为声波，频率低于20Hz的机械波称为次声波，频率高于20000Hz的机械波称为超声波。次声波、超声波不可闻。超声探伤所用的频率一般在0.510MHz之间，对钢等金属材料的检验，常用的频率为15MHz。超声波波长很短，由此决定了超声波具有一些重要特性，使其能广泛用于无损探伤。1. 方向性好：超声波是频率很高、波长很短的机械波，在无损探伤中使用的波长为毫米级；超声波象光波一样具有良好的方向性，可以定向发射，易于在被检材料中发现缺陷。2. 能量高：由于能量（声强）与频率平方成正比，因此超声波的能量远大于一般声波的能量

2、。3. 能在界面上产生反射、折射和波型转换：超声波具有几何声学的上一些特点，如在介质中直线传播，遇界面产生反射、折射和波型转换等。4. 穿透能力强：超声波在大多数介质中传播时，传播能量损失小，传播距离大，穿透能力强，在一些金属材料中其穿透能力可达数米。第二节 波的类型及波速测量一波的类型根据波动传播时介质质点的振动方向相对于波的传播方向的不同，可将波动分为纵波、横波、表面波和板波等。1. 纵波L介质中质点的振动方向与波的传播方向互相平行的波，称为纵波，用L表示。当介质质点受到交变拉压应力作用时，质点之间产生相应的伸缩形变，从而形成纵波；凡能承受拉伸或压缩应力的介质都能传播纵波。固体介质能承受位

3、伸或压缩应力；液体和气体虽不能承受拉伸应力，但能承受压应力产生容积变化。因此固体、液体和气体都能传播纵波。钢中纵波声速一般为5960m/s。纵波一般应用于钢板、锻件探伤。2. 横波S（T）介质中质点的振动方向与波的传播方向互相垂直的波，称为横波，用S或T表示。当介质质点受到交变的剪切应力作用时，产生剪切形变，从而形成横波；只有固体介质才能承受剪切应力，液体和气体介质不能承受剪切应力，因此横波只能在固体介质中传播，不能在液体和气体介质中传播。钢中横波声速一般为3230m/s。横波一般应用于焊缝、钢管探伤。3. 表面波R当介质表面受到交变应力作用时，产生沿介质表面传播的波，称为表面波，常用R表示。

4、又称瑞利波。表面波在介质表面传播时，介质表面质点作椭圆运动，椭圆长轴垂直于波的传播方向，短轴平行于波的传播方向；椭圆运动可视为纵向振动与横向振动的合成，即纵波与横波的合成，因此表面波只能在固体介质中传播，不能在液体和气体介质中传播。表面波的能量随深度增加而迅速减弱，当传播深度超过两倍波长时，质点的振幅就已经很小了，因此，一般认为表面波探伤只能发现距工件表面两倍波长深度内的缺陷。表面波一般应用于钢管探伤。4. 板波在板厚与波长相当的薄板中传播的波，称为板波。根据质点的振动方向不同可将板波分为SH波和兰姆波。板波一般应用于薄板、薄壁钢管探伤。二超声波声速测量对探伤人员来说，用探伤仪测量声速是最简便

5、的，用这种方法测声速，可用单探头反射法或双探头穿透法；可用于测纵波声速和横波声速。1. 反射法测纵波声速声速按下式计算：声速 C=2d/（T1-t）； t = 2T1 T2式中 d - 工件厚度；t - 由探头晶片至工件表面传输时间；T1 - 由探头晶片至工件底一次波传输时间；T2 - 由探头晶片至工件底二次波传输时间；2. 穿透法测纵波声速声速 C=d/（T1-t）；T2 - 由探头晶片至工件底二次波传输时间；3. 反射法测横波声速用半圆弧测横波声速，按下式计算：式中 d - 半圆半径长度；t - 由探头晶片至半圆弧探测面传输时间；T1 - 由探头晶片至圆弧面一次波传输时间；T2 - 由探头

6、晶片至圆弧面二次波传输时间；第三节 波的若干概念一 波的迭加与干涉1. 波的迭加原理当几列波在同一介质中传播时，如果在空间某处相遇，则相遇处质点的振动是各列波引起振动的合成，在任意时刻该质点的位移是各列波引起的位移的矢量和。几列波相遇后仍保持自己原有的频率、波长、振动方向等特性并按原来的传播方向继续前进，好象在各自的途中没有遇到其他波一样，这就是波的迭加原理，又称波的独立性原理。波的迭加现象可以从许多事实观察到，如两石子落水，可以看到两个石子入水处为中心的圆形水波的迭加情况和相遇后的传播情况。又如乐队合奏或几个人谈话，人们可以分辨出各种乐器或各人的声音，这些都可以说明波传播的独立性。2. 波的

7、干涉两列频率相同，振动方向相同，位相相同或位相差恒定的波相遇时，介质中某些地方的振动互相加强，而另一些地方的振动互相减弱或完全抵消的现象叫做波的干涉现象。波的迭加原理是波的干涉现象的基础，波的干涉是波动的重要特征。在超声波探伤中，由于波的干涉，使超声波源附近出现声压极大极小值。二 惠更斯原理和波的衍射1.惠更斯原理如前所述，波动是振动状态的传播，如果介质是连续的，那么介质中任何质点的振动都将引起邻近质点的振动，邻近质点的振动又会引起较远质点的振动，因此波动中任何质点都可以看作是新的波源。据此惠更斯提出了著名的惠更斯原理：介质中波动传播到的各点都可以看作是发射子波的波源，在其后任意时刻这些子波的

8、包迹就决定新的波阵面。2.波的衍射（绕射）波在传播过程中遇到与波长相当的障碍物时，能绕过障碍物边缘改变方向继续前进的现象，称为波的衍射或波的绕射。 当D时，反射强，绕射弱，声波几乎全反射。 波的绕射对探伤即有利又不利。由于波的绕射，使超声波产生晶料绕射顺利地在介质中传播，这对探伤有利；但同时由于波的绕射，使一些小缺陷回波显著下降，以致造成漏检，这对探伤不利。一般超声波探伤灵敏度约为?/2。三 超声场的特征值充满超声波的空间或超声振动所波及的部分介质，叫超声场；超声场具有一定的空间大小和形状，只有当缺陷位于超声场内时，才有可能被发现。描述超声场的特征植（即物理量）主要有声压、声强和声阻抗。1.声

9、压P超声场中某一点在某一时刻所具有的压强P1与没有超声波存在时的静态压强P0之差，称为该点的声压，用P表示（P = P1 - P0）。声压幅值 p = ?cu = ?c（2?fA）其中 ?-介质的密度;c-波速;u-质点的振动速度；A-声压最大幅值；f-频率。超声场中某一点的声压的幅值与介质的密度、波速和频率成正比。在超声波探伤仪上，屏幕上显示的波高与声压成正比。2.声阻抗Z超声场中任一点的声压p与该处质点振动速度u之比称为声阻抗，常用Z表示。Z = p / u = ?cu / u = ?c 由上式可知，声阻抗的大小等于介质的密度与波速的乘积。由u = P/Z可知，在同一声压下，Z增加，质点的

10、振动速度下降。因此声阻抗Z可理解为介质对质点振动的阻碍作用。超声波在两种介质组成的界面上的反射和透射情况与两种介质的声阻抗密切相关。3.声强I单位时间内垂直通过单位面积的声能称为声强，常用I表示。I = Z u2/2 = P2/（2Z）当超声波传播到介质中某处时，该处原来静止不动的质点开始振动，因而具有动能；同时该处介质产生弹性变形，因而也具有弹性位能；声能为两者之和。声波的声强与频率平方成正比，而超声波的频率远大于可闻声波。因此超声波的声强也远大于可闻声波的声强。这是超声波能用于探伤的重要原因。在同一介质中，超声波的声强与声压的平方成正比。四 分贝的概念与应用1. 概念由于在生产和科学实验中

11、，所遇到的声强数量级往往相差悬殊，如引起听觉的声强范围为10- 16 10 4 瓦/厘米2，最大值与最小值相差12个数量级。显然采用绝对量来度量是不方便的，但如果对其比值（相对量）取对数来比较计算则可大简化运算。分贝就是两个同量纲的量之比取对数后的单位。通常规定引起听觉的最弱声强为I1 = 10 16 瓦/厘米2 作为声强的标准，另一声强I2与标准声强I1 之比的常用对数称为声强级，单位是贝尔（BeL）。实际应用时贝尔太大，故常取1/10贝尔即分贝（dB）来作单位。（如取自然对数，则单位为奈培NP）? = lg （I2/I1） （Bel） =10 lg （I2/I1） = 20 lg （P2/

12、P1） （dB）在超声波探伤中，当超声波探伤仪的垂直线性较好时，仪器屏幕上的波高与声压成正比。这时有 = 20 lg （P2/P1） = 20 lg（H2/H1） （dB）这时声压基准P1或波高基准H1可以任意选取。2. 应用分贝用于表示两个相差很大的量之比显得很方便，在声学和电学中都得到广泛的应用，特别是在超声波探伤中应用更为广泛。例如屏上两波高的比较就常常用dB表示。例如，屏上一波高为80，另一波高为20，则前者比后者高 = 20 lg（H2/H1） = 20 lg（80/20） = 12 （dB） 用分贝值表示回波幅度的相互关系，不仅可以简化运算，而且在确定基准波高以后，可直接用仪器的增

13、益值（数字机）或衰减值（模拟机）来表示缺陷波相对波高。第四节 波的反射、透射及衰减超声波从一种介质传播到另一种介质时，在两种介质的分界面上，一部分能量反射回原介质内，称为反射波；另一部分能量透过界面在另一种介质内传播，称为透射波。在界面上声能（声压、声强）的分配和传播方向的变化都将遵循一定的规律。一 单一界面的反射和透射声能的变化与两种介质的声阻抗密切相关，设波从介质1（声阻抗Z1）入射到介质2（声阻抗Z2），有以下几种情况：1. Z2 Z1声压反射率小于透射率。如水/钢界面。2. Z1 Z2声压反射率大于透射率。如钢/水界面。声强反射率及透射率只与Z1 、Z2的数值有关，与从哪种介质入射无关

14、。3. Z1声压（声强）几乎全反射，透射率趋于0。如钢/空气界面。4. Z1?此时几乎全透射，无反射。因此在焊缝探伤中，若母材与填充金属结合面没有任何缺陷，是不会产生界面回波的。二 薄层界面的反射和透射此情况主要对探头保护膜设计具有指导意义。当超声波依次从三种介质Z1、 Z2 、Z3（如晶片保护膜工件）中穿过，则当薄层厚度等于半波长的整数倍时，通过薄层的声强透射与薄层的性质无关，即好象不存在薄层一样；当薄层厚度等于四分之一波长的奇数倍且薄层声阻抗为其两侧介质声阻抗几何平均值 （Z2 = （Z2 Z3）1/2 ）时，超声波全透射三 波型转换和反射、折射定律当超声波倾斜入射到界面时，除产生同种类型

15、的反射和折射波外，还会产生不同类型的反射和折射波，这种现象称为波型转换。1. 纵波斜入射2. 横波入射四 超声波的衰减超声波在介质中传播时，随着距离增加，超声波能量逐渐减弱的现象叫做超声波衰减。引起超声波衰减的主要原因是波束扩散、晶粒散射和介质吸收1. 扩散衰减超声波在传播过程中，由于波束的扩散，使超声波的能量随距离增加面逐渐减弱的现象叫做扩散衰减。超声波的扩散衰减仅取决于波阵面的形状，与介质的性质无关。2. 散射衰减超声波在介质中传播时，遇到声阻抗不同的界面产生散乱反射引起衰减的现象，称为散射衰减。散射衰减与材质的晶粒密切相关，当材质晶粒粗大时，散射衰减严重，被散射的超声波沿着复杂的路径传播

16、到探头，在屏上引起林状回波（又叫草波），使信噪比下降，严重时噪声会湮没缺陷波。3. 吸收衰减超声波在介质中传播时，由于介质中质点间内磨擦（即粘滞性）和热传导引起超声波的衰减，称为吸收衰减或粘滞衰减通常所说的介质衰减是指吸收衰减与散射衰减，不包括扩散衰减。第五节 超声波发射声场和规则反射体的回波声压超声波探头（波源）发射的超声场，具有特殊的结构，只有当缺陷位于超声场内时，才有可能被发现一 圆盘波源辐射的纵波声场在不考虑介质衰减的条件下，当离波源较远处轴线上的声压与距离成反比，与波源面积成正比。1.近场区波源附件由于波的干涉而出现一系列声压极大极小值的区域，称为超声场的近场区。近场区声压分布不均，

17、是由于波源各点至轴线上某点的距离不同，存在波程差，互相迭加时存在位相差而互相干涉，使某些地方声压互相加强，另一些地方互相减弱，于是就出现声压极大极小值的点。波源轴线上最后一个声压极大值至波源的距离称为近场区长度，用N表示。 N = （Ds2 - ?2）/（4?） ? Ds2/（4?）2.远场区波源轴线上至波源的距离x N的区域称为远场区。远场区轴线上的声压随距离增加单调减少。当 x 3N时，声压与距离成反比，近似球面波的规律。因为距离x足够大时，波源各点至轴线上某一点的波程差很小，引起的相位差也很小，这样干涉现象可以略去不计，所以远场区不会出现声压极大极小值。3.近场区在两种介质中分布实际探伤

18、时，有时近场区分布在两种不同的介质中，如水浸探伤，超声波先进入水，然后再进入钢中，当水层厚度较小时，近场区就会分布在水、钢两种介质中。设水层厚度为L，则钢中剩余近场区长度N为 N = Ds2/（4?） Lc1/c2式中 c1-介质1水中波速； c2-介质2钢中波速； ? -介质2钢中波长。在近场区内，实际声场与理想声场存在明显区别，实际声场轴线上声压虽也存在极大极小值，但波动幅度小，极值点的数量也明显减少。二 横波声场目前常用的横波探头，是使纵波斜入射到界面上，通过波形转换来实现横波探伤的，当入射角在第一、第二临界角之间时，纵波全反射，第二介质中只有折射横波。横波声场同纵波声场一样由于波的干涉

19、存在近场区和远场区，当x3N时，波束轴线上的声压与波源面积成正比，与至假想波源的距离成反比，类似纵波声场。当横波探头晶片尺寸一定时，K值增大，近场区长度将减小。三 规则反射体的回波声压在实际探伤中一般采用反射法，即根据缺陷反射回波声压的高低来评价缺陷的大小。然而工件中的缺陷形状性质各不相同，目前的探伤技术还难以确定缺陷的真实大小和形状，回波声压相同的缺陷的实际大小可能相差很大，为此特引用当量法；当量法是指在同样的探测条件下，当自然缺陷回波与某人工规则反射体回波等高时，则该人工规则反射体的尺寸就是此自然缺陷的当量尺寸。自然缺陷的实际尺寸往往大于当量尺寸。超声波探伤中常用的规则反射体有平底孔、长横

20、孔、短横孔、球孔和大平底面等。回波声压公式（考虑介质衰减因素）：四 AVG曲线AVG曲线是描述规则反射体的距离、回波高及当量大小之间关系的曲线；A、V、G是德文距离、增益和大小的字头缩写，英文缩写为DGS。AVG曲线可用于对缺陷定量和灵敏度调整。以横坐标表示实际声程，纵坐标表示规则反射体相对波高，用来描述距离、波幅、当量大小之间的关系曲线，称为实用AVG曲线。实用AVG曲线可由以下公式得到：不同距离的大平底回波dB差 =20lgPB1/PB2=20lgX2/X1不同距离的不同大小平底孔回波dB差 =20lgPf1/Pf2=40lgDf1X2/Df2X1同距离的大平底与平底孔回波dB差 =20l

21、gPB/Pf=20lg2X/DfDf用以上公式计算绘制实用AVG曲线时，要统一灵敏度基准。第六节 仪器、探头和试块超声波探伤仪、探头和试块是超声波探伤的重要设备，了解这些设备的原理、构造和作用及其主要性能的测试方法是正确选用探伤设备进行有效探伤的保证。一 超声波探伤仪1.作用超声波探伤仪的作用是产生电振荡并加于换能器（探头）上，激励探头发射超声波，同时将探头送回的电信号进行放大，通过一定方式显示出来，从而得到被探工件内部有无缺陷及缺陷位置和大小等信息。2.分类按缺陷显示方式分类，超声波探伤仪分为三种。A型：A型显示是一种波形显示，探伤仪的屏幕的横坐标代表声波的传播距离，纵坐标代表反射波的幅度。

22、由反射波的位置可以确定缺陷位置，由反射波的幅度可以估算缺陷大小。B型：B型显示是一种图象显示，屏幕的横坐标代表探头的扫查轨迹，纵坐标代表声波的传播距离，因而可直观地显示出被探工件任一纵截面上缺陷的分布及缺陷的深度。C型：C型显示也是一种图象显示，屏幕的横坐标和纵坐标都代表探头在工件表面的位置，探头接收信号幅度以光点辉度表示，因而当探头在工件表面移动时，屏上显示出被探工件内部缺陷的平面图象，但不能显示缺陷的深度。目前，探伤中广泛使用的超声波探伤仪都是A型显示脉冲反射式探伤仪。3.A型脉冲反射式模拟超声波探伤仪的一般原理二 探头超声波的发射和接收是通过探头来实现的。下面介绍探头的工作原理、主要性能

23、及其及结构。1. 压电效应某些晶体材料在交变拉压应作用下，产生交变电场的效应称为正压电效应。反之当晶体材料在交变电场作用下，产生伸缩变形的效应称为逆压电效应。正、逆压电效应统称为压电效应。超声波探头中的压电晶片具有压电效应，当高频电脉冲激励压电晶片时，发生逆压电效应，将电能转换为声能（机械能），探头发射超声波。当探头接收超声波时，发生正压电效应，将声能转换为电能。不难看出超声波探头在工作时实现了电能和声能的相互转换，因此常把探头叫做换能器。2. 探头的种类和结构直探头用于发射和接收纵波，主要用于探测与探测面平行的缺陷，如板材、锻件探伤等。斜探头可分为纵波斜探头、横波斜探头和表面波斜探头，常用的

24、是横波斜探头。横波斜探头主要用于探测与探测面垂直或成一定角度的缺陷，如焊缝、汽轮机叶轮等。当斜探头的入射角大于或等于第二临界角时，在工件中产生表面波，表面波探头用于探测表面或近表面缺陷。双晶探头有两块压电晶片，一块用于发射超声波，另一块用于接收超声波。根据入射角不同，分为双晶纵波探头和双晶横波探头。双晶探头具有以下优点：（1） 灵敏度高（2） 杂波少盲区小（3） 工件中近场区长度小（4） 探测范围可调双晶探头主要用于探伤近表面缺陷。聚焦探头种类较多。3. 探头型号探头型号的组成项目及排列顺序如下：基本频率-晶片材料-晶片尺寸-探头种类-特征三 试块按一定用途设计制作的具有简单几何形状人工反射体

25、的试样，通常称为试块。试块和仪器、探头一样，是超声波探伤中的重要工具。1 试块的作用（1） 确定探伤灵敏度超声波探伤灵敏度太高或太低都不好，太高杂波多，判伤困难，太低会引起漏检。因此在超声波探伤前，常用试块上某一特定的人工反射体来调整探伤灵敏度。（2） 测试探头的性能超声波探伤仪和探头的一些重要性能，如放大线性、水平线性、动态范围、灵敏度余量、分辨力、盲区、探头的入射点、K值等都是利用试块来测试的。（3） 调整扫描速度利用试块可以调整仪器屏幕上水平刻度值与实际声程之间的比例关系，即扫描速度，以便对缺陷进行定位。（4） 评判缺陷的大小利用某些试块绘出的距离-波幅-当量曲线（即实用AVG）来对缺陷

26、定量是目前常用的定量方法之一。特别是3N以内的缺陷，采用试块比较法仍然是最有效的定量方法。此外还可利用试块来测量材料的声速、衰减性能等。2.试块的分类（1） 按试块来历分为：标准试块和参考试块。（2） 按试块上人工反射体分：平底孔试块、横孔试块和槽形试块3.试块的要求和维护4. 常用试块简介（仪器使用时重点讲解）IIW（CSK-IA）CS-1CSK-IIIA第七节 仪器和探头的性能及其测试仪器和探头的性能包括仪器的性能、探头的性能以及仪器与探头的综合性能。仪器的性能仅与仪器有关，如仪器的垂直线性、水平线性和动态范围等。探头的性能仅与探头有关，如探头入射点、K值、双峰、主声束偏离等。仪器与探头的

27、综合性能不仅与仪器有关，而且与探头有关，如分辨力、盲区、灵敏度余量等。一 仪器的性能及其测试1. 垂直线性仪器的垂直线性是指仪器屏幕上的波高与探头接收的信号之间成正比的程度。垂直线性的好坏影响缺陷定量精度。2. 水平线性仪器水平线性是指仪器屏幕上时基线显示的水平刻度值与实际声程之间成正比的程度，或者说是屏幕上多次底波等距离的程度。仪器水平线性的好坏直接影响测距精度，进而影响缺陷定位。3. 动态范围动态范围是指仪器屏幕容纳信号大小的能力。二 探头的性能及其测试1. 斜探头入射点斜探头的入射点是指其主声束轴线与探测面的交点。入射点至探头前沿的距离称为探头的前沿长度。测定探头的入射点和前沿长度是为了便于对缺陷定位和测定探头的K值。注意试块上R应大于钢中近场区长度N，因为近场