泰勒公式与极值问题.docx
《泰勒公式与极值问题.docx》由会员分享,可在线阅读,更多相关《泰勒公式与极值问题.docx(21页珍藏版)》请在冰点文库上搜索。
![泰勒公式与极值问题.docx](https://file1.bingdoc.com/fileroot1/2023-5/23/46cbd5d8-509c-41a0-aef4-6116ddd98642/46cbd5d8-509c-41a0-aef4-6116ddd986421.gif)
泰勒公式与极值问题
§4泰勒公式与极值问题
教学计划:
6课时.
教学目的:
让学生掌握多元函数高阶偏导数的求法;二元函数的中值定理和泰勒公式;二元函数取极值的必要和充分条件.
教学重点:
高阶偏导数、泰勒公式和极值的判定条件.
教学难点:
复合函数高阶偏导数的求法;二元函数的泰勒公式.教学方法:
讲授法.
教学步骤:
一高阶偏导数
由于z=f(x,y)的偏导函数fx(x,y),fy(x,y)仍然是自变量x与y的函数,如果它们关于x与y的偏导数也存在,则说函数f具有二阶偏导数,二元函数的二阶偏导数有如下
四种情形:
.:
x:
yfy;:
x
但这个结论并不对任何函数都成立,例如函数
22
x-y22
xy飞2,xy-0,
xy
0,x2+y2=0.
它的一阶偏导数为
y(x4+4x2y2_y4)2+2」o
fxx,y=
fyx,y=
(x2+y22,xy,
.0,x2+y2=0,
仪4_4x2y2_y4)2+2
*(x2+y22,x『
22
L0,x+y=0,
进而求f在(0,0)处关于x和y的两个不同顺序的混合偏导数,得
fx0,y-fx0,0y4
fxyO,o=啊—厂啊可=7
以0,0)=慎Zx瓦"
由此看到,这里的fx,y在原点处的两个二阶混合偏导数与求导顺序有关,那么,在什么条件下混合偏导数与求导顺序无关呢?
为此,我们按定义先把fxyx0,y0与fyxx0,y0表
成极限形式•由于
因此有
fxyXo,y°
lim丄lim
.y】0AyQ
fxXo,y°Ly-fxxo,yo
也y
fXo:
x,y°:
y_f(xo,yo:
y)
△x
lim
.x_o
fxoxy。
一f(x°,y°)
Z一
•x:
y
f(x。
+Ax,y。
+也y)—f(X。
,y。
+Ay)—f(x。
+Ax,y°)+f(x。
y。
)=limlim-
.y。
.x-p
类似地有
fyxXo,y。
一limlim心。
+&,y。
+也y)—f(x。
+Ax,y。
)-f(x。
,y。
+3)+f(x。
y。
)
.x_。
.y—o
为使fxyXo,yo=fyXx°,y。
成立,必须使
(1),
(2)这两个累次极限相等,即以交换累次极
限的极限次序.下述定理给出了使极限
(1),
(2)相等的一个充分条件.定理17.7若fxy.x,y和fyx.x,y都在点连续,则
fxyX。
,y。
=fyxX。
,y。
3
证令
F(:
x,:
y)=f(x。
xy。
y)-f(x。
:
x,y。
)-
f(Xo,y。
y)f(xo’y。
),
:
xi;=f(x,y。
:
y)-f(x,y。
)
于是有
F3x,Ay)=®(x。
+Ax)—®(x。
).(4)
由于函数f存在关于x的偏导数,所以函数「可导。
应用一元函数的中值定理,有
(X。
LX)_(X。
)='Xt=XX
二fxX。
十x,y。
y一fxx。
齐:
x,y。
1x(0:
耳:
:
1)
又由fx存在关于y的偏导数,故对以y为自变量的函数fx(x。
•二「x,y)应用一元函数中
值定理,又使上式化为
®(x。
+Ax)-®(x。
)=fxy(x。
+TQx,y。
+日23紅X心y.
(。
艸2")•
由4则有
f(AxQy)=口仪。
十日1也x,y。
中日2也y徑xAy.
(。
£日1,日2<:
1).(5)
如果令(y)=f(x。
:
-X,y)-f(x。
,y),
则有
F(AxQy)M(yo+Ay)N(y。
).
用前面相同的方法,又可得到
F(Ax,Ay)=fyx(X。
十日3也x,y。
+Wy)AxAy
(0:
:
:
屯门4:
:
:
1)(6)
当Ax,Ay不为零时,由(5),(6)两式得到
fxy(xoy..:
x,y。
r:
y)x:
y=fyx(x°xy°ty)x:
y
(0:
:
:
宀户2宀3宀4:
:
:
1)(7)
由定理假设fxyx,y与fyxx,y在点(xo,yo)连续,故当x>0Jy、0时,⑺式两边极
限都存在而且相等,这就得到所要证明的(3)式.
这个定理的结论对n元函数的混合偏导数也成立。
如三元函数u=f(x,y,z),若下述
六个三阶混合偏导数
fxyz(x,y,z)
fyzx(x,y,z),fzxy(x,y,z),
fxzy(x,y,z),fyxz(x,y,z),fzyx(x,y,z)
在某一点都连续,则在这一点六个混合偏导数都相等;同样,若二元函数f(x,y)在点
(x,y)存在直到n阶的连续混合偏导数,则在这一点m(乞n)阶混合偏导数都与顺序无关.
今后除特别指出外,都假设相应阶数的混合偏导数连续,从而混合偏导数与求导顺序
无关.
下面讨论复合函数的高阶偏导数•设z是通过中间变量x,y而成为s,t的函数,即
Z=f(x,y)
其中X=「(s,t),yL・(s,t),若函数f,都具有连续的二阶偏导数,则作为复合函数的
z对s,t同样存在二阶连续偏导数。
具体计算如下:
同理可得
.:
2z¥:
2z■y2;:
2z.:
s.:
t
-2
;:
2z-;:
x2皿丿
.2
>x.22
)czexcy
——I+2+
丿£x£yctct
22
jz:
:
x:
zy
i-.jnt〜r-.ji-.tJ
x;t-y.t
厂z;:
xjx:
:
2z
〔空型+空空]+
;:
x2:
s;:
tjx:
y;s:
:
t;:
t.s
22z;:
y;:
y;z:
:
x
;:
y2;:
s;:
t
;2z
.:
t.:
s
例3设z=fX,—[,求
-2
:
z
-2
x
;:
X
;:
2z
r~-,r~-
:
xy
解这里z是以x和y为自变量的复合函数,
=f(u,v),U=X,v=—y
:
y;:
s.:
t
它也可以改写成如下形式:
由复合函数求导公式有
:
z
.:
x
f.:
Ujfjvf
~1~=
L、.L\.L\L'、
.u.x:
v:
x.u
注意,这里■,一仍是以u,v为中间变量x,y为自变量的复合函数.所以
.U:
V
j2z
„2L、L、
&x£x凹
22
Ef£U+&f£v*1
—-2.^■iL\L\L'、
.u:
x:
uv:
x
a2f
:
f1汗
r-
:
v
-2
c
f;:
u
yl^vfuex
2
:
:
f:
v-2—.v:
x
1;:
2f
;:
2z
:
x:
y
-22-2uyuvy:
vd(cf1cf
£y逹uy5v;
22、cfcu
=r
2
.u:
y
;:
2f:
ylovecy
xc2f
:
:
frv1
u:
v:
yy2:
v
-2
—
;:
v
f;:
v
2-
:
y
X;:
2f
1cf
2.、.、3-22-
y:
u;vy:
vy:
v
二中值定理和泰勒公式
二元函数的中值公式和泰勒公式,与一元函数的拉格朗日公式和泰勒公式相仿,对于n
元函数(n•2)也有同样的公式,只是形式上更复杂一些.
在叙述有关定理之前,先介绍凸区域的概念.
若区域D上任意两点的连线都含于D,则称D为凸区域(图17-6).这就是说,若D
为凸区域,则对任意两点R(x^yj,P2(X2,y2)・D和一切•(0辽…乞1),,恒有
P(xi,(X2—Xi),yi,(y2-yi))D.
1■-n
(hk)f(Xo,yo)■n!
jx:
y
Ar
(11)
——(h二k厶)n1f(x0汕,y0rk).
n1!
鋼
:
x^yml
f(xo,yo)hikm
”_m
(hk)f(xo,y0)="Cm
'X:
yi卫
与定理17.8的证明一样•作函数
”(t)=f(x0th,y0tk).
由定理的假设,一元函数:
•:
」(t)在0,1上满足一元函数泰列定理条件,于是有
1!
2!
(12)
川n)(0)川n1()
(0:
:
:
1).n!
(n1)!
应用复合函数求导法则,可求得:
•:
‘(t)的各阶导数:
aa
:
:
")(t)=(hk)mf(x。
th,y。
tk).(m=1,2「,n1).excy
当t=0时,则有
:
:
S(0)=(h丄k亠)mf(X0,y。
)(m=1,2,,n).(13)
excy
及
aa
:
:
'n"(R=(h—-k—)n1f(x0=h,y0rk).(14)
excy
将(13),(14)式代入(12)式就得到所求之泰勒公式(11)•□
易见,中值公式(8)正是泰勒公式(11)在n=0时的特殊情形.
若在公式(11)中只要求余项R」cn)(「一、h2•k2),则仅需f在U(P0)内存在直
到n阶连续偏导数,便有
f(X。
+h,y°+k)
n1--
二f(X0,y°)(hk)Pf(X。
,y°):
('n).(15)
p^p!
excy
例4求f(x,y)=xy在点(1,4)的泰勒公式(到二阶为止),并用它计算(1.08)'96.
解由于x0=1,y0=4,n=2,,因此有
f(x,y)二xy,f(1,4)=1,fx(x,y)二yxy_1,fx(1,4)=4,
fy(x,y)=xyInx,fy(1,4)=0,fx2(x,y)二y(y-1)xyjf;(1,4)=12,fxy(x,y)=xy‘yxy,Inx,f(1,4)=1.fy2(x,y)=xy(Inx)2,f;(1,4)=0.
将它们代入泰勒公式(15),即得
xy=14(x—1)6(x—1)2(x—1)(y—4)o*.
若略去余项,并让x=1.08,y=3.96,,则有
1.083.96:
140.0860.082一0.080.04=1.3552口
与§1例7的结果相比较,这是更接近于真值(1.356307…)的近似值.因为微分近似式
相当于现在的一阶泰勒公式.
三极值问题
多元函数的极值问题是多元函数微分学的重要应用,这里仍以二元函数为例进行讨论.
定义设函数f在点F0x0,y。
的某邻域R内有定义.若对于任何点
Px,yUP0,,成立不等式
f(P)「(P。
)(或f(P沱f(P。
))
则称函数f在点P。
取得极大(或极小)值,点P。
称为f的极大(或极小)值点•极大值、极小值统称极值•极大值点、极小值点统称极值点.
注意:
这里所讨论的极值点只限于定义域的内点.
例5设f(x,y)二2x2y2,g(x,y)=、1-x2-y2,h(x,y)二xy..由定义直接知道,
坐标原点(0,0)是f的极小值点,是g的极大值点,但不是h的极值点•这是因为对任何点(x,y),恒有f(x,y)_f(0,0)=0;对函数(x,y)"(x,y)x2y2岂1,恒有g(x,y)—g(0,0)=1;而对于函数h,在原点的任意小邻域内,既含有使h(x,y)0的I、川
象限中的点,又含有使h(x,y):
:
:
0的n、w象限中的点,所以h(0,0)=0既不是极大值又不是极小值.口
由定义可见,若f在点x0,y0取得极值,则当固定y=y0时,一元函数fx,y0必定
x=x0在取相同的极值上.同理,一元函数fx0,y.在y=y0也取相同的极值.于是得到
二元函数取极值的必要条件如下:
定理17.10(极值必要条件)若函数f在点P。
x°,y°存在偏导数,且在P。
取得极值,
则有
fxx°,y°二0,fyX。
,y。
=0.(16)
反之,若函数f在点P°满足(16),则称点F0为f的稳定点•定理17.10指出:
若f存在偏导数,则其极值点必是稳定点。
但稳定点并不都是极值点,如例5中的函数h,原点
为为其稳定点,但它在原点并不取得极值.
与一元函数的情形相同,函数在偏导数不存在的点上也有可能取得极值。
例如
f(x,y^,x2y2在原点没有偏导数,但f(0,0)=0是f的极小值.
为了讨论二元函数f在点P0X°,y°取得极值的充分条件,我们假定偏导数,并记
它称为f在P0的黑赛(Hesse)矩阵.
定理17.11(极值充分条件)设二元函数f在点P°(x0,y0)的某邻域U(P°)内具有
二阶连续导数,且P0是f的稳定点。
则当Hf(P°)是正定矩阵时,f在P0取得极小值;当Hf(P°)是负定矩阵时,f在P0取得极大值;当Hf(R)是不定矩阵时,f在P0不取极值.
证由f在P0的二阶泰勒公式,并注意到条件fx(P°)=fy(P°)=0,,有
f(x,y)一f(xo,y°)
由于Hf(P0)正定,所以对任何(ex,0,0,恒使二次型
Q(X.:
y)=(.:
x,.y)Hf(F0)(.:
x,.:
y)T0..因此存在一个与.:
x,.:
y无关的正数q,使得
Q(.:
x,二y)_2q(=x,.:
y).
从而对于充分小的u(Po),只要(x,y)・U(Po)就有
22*22*22
f(x,yf(x0,y0q(Ax+Ay片o(Ax+Ay)=(Ax+Ay$q+0))X0
即f在点(x°,y°)取得极小值.
同理可证Hf(P0)为负定矩阵时,f在P。
取得极大值.
最后,当Hf(P。
)不定时,f在P。
不取极值•这是因为倘若f取极值(例如取极大值),则沿任何过P0的直线=x0Ux,y=y0Uy,f(x,y^f(x0-Ux,y0•t=y)二t,
在t=0亦取极大值.由一元函数取极值的充分条件:
"(0)0是不可能的(否则「在t=0将取极小值),故"(0)乞0.而
「'(t)=fxxfry,
「"(t)二fix22fxyx:
yfyy.y2,「"(0)=x:
yHf(P。
)x:
yT.
这表明Hf(P0)必须是负半定的。
同理,倘若f取极小值,则将导致Hf(P0)必须是正半
定的。
也就是说,当f在P0取极值时,Hf(P0)必须时正半定或负半定矩阵,但这与假设
相矛盾.
根据正半定或负半定对称阵所属主子行列式的符号规则,定理17.11又可写成如下比较
实用的形式:
若函数f如定理17.11所设。
P0是f的稳定点,则有:
(i)当fxxP00,(fxxfy^f;y)P00时,f在点P0取得极小值;
(ii)当fxxP0",(fxxfyy-蔦)P。
0时,f在点P。
取得极大值;
(iii)当(fxxfyy-f:
)P0<0时,f在点P。
不能取得极值;
()当(fxxfyy-f:
)P。
=0时,不能肯定f在点P。
是否取得极值.
例6求f(x,y)=x2•5y2-6x•10y6的极值.
解由方程组
fx=2x-6=0,
fy=10y10=0
得f的稳定点P03,-1,由于
fxxP0=2,fxyP07,
因为f在点P。
取得极小值f(3,-1)=-8.又因f处处存在偏导数,故(3,-1)为f的惟一极值点.
例7讨论f(x,x2xy是否存在极值.
解由方程组fx=2x•y=0,fy=x=0得稳定点为原点.
因fxxfyy-fx:
=-1£0,,故原点不是f的极值点。
又因f处处可微,所以f没有极
值点。
例8讨论f(x,y)=(y-X2)y-2X2在原点是否取得极值.
解容易验证原点是f的稳定点,且在原点fyy-f:
=0,故由定理17.11无法判定
2222
f在原点是否取到极值.但由于当X:
:
:
y:
:
:
2x时f(x,y):
:
:
0,而当y•2x或y:
:
:
x时,
f(x,y)>0,(图17-7),所以函数f不可能在原点取得极值.
SWa2
由极值的定义还知道,极值只是函数f在某一点的局部性概念•要获得函数f在区域
地D上的最大值和最小值(由上一章知道在有界区域上的连续函数一定能取得最大值与最小值),与一元函数的问题一样,必须考察函数f在所有稳定点、无偏导点以及属于区域的
界点上的函数值.
比较这些值,其中最大者(或最小者)即为函数在D上的最大(小)值.
例9证明:
圆的所有外切三角形中,以正三角形的面积为最小.
证设圆的半径为a•任一外切三角形为C,,三切点处的半径两两相夹的中心角
分别为:
■,:
.其中=2黛一(:
;亠『')(图17-8)。
容易得出—2C的面积表达式为
2(aP
S=ata_n+ta-n+ta-ni
<222丿
2(aPg+B)
=atan—+tan——tan.
I222丿
其中0:
:
〉,!
「:
:
..为求得稳定点,令
广2口2口+呂)
secsecu0,
<22丿
(202川、°
sec一一sec|=0.
<22丿
在定义域内上述关于a,B的方程组仅有惟一解:
a=B=—x7=2兀—(a+B)=—n.
3'3
为了应用定理17.11,求得在稳定点:
J=2二,2二处的二阶偏导数为
133丿
S--.=4.3a2,S-[=23a2,S匚=4.3a2.由于S-•0,S…S匚-S2「二36a40,,因此S在此稳定点上取得极小值.
因为面积函数S在定义域中处处存在偏导数,又因此时:
=二,,而具体问题存在
最小值,故外三角形中以正三角形的面积为最小.
例10(最小二乘法问题)设通过观测或实验得到一列点xi,yi,i=1,2,…n.。
它们
大体上在一条直线上,即大体上可用直线方程来反映变量x与y之间的对应关系(参见图
22
17-9).现在要确定一直线使得与这n个点的偏差平方和最小(最小二乘方)
解设所求直线方程为y=axb,所测得的n个点为xi,yi,(i1,2,…n.).现要确定a,b,使得
n
f(a,b)=為(axib—yi)2
i=1
为最小•为此,令
「n
fa=2迟xdaxi+b-yj=0,
fb=2、(axb=0,
把这组关于a,b的线性方程加以整理,得
n2nn
a瓦Xi+b送人=送Xjyi=0
i4i4i4
nn
a送Xj+bn=送yi.
i吕i£
求此方程组的解,即得f(a,b)的稳定点
-.tx*yi
.i42
n
D=AC—B2=4nE一4送XjI>0,
i=1
从而根据定理17.11,f(a,b)在点a,b取得极小值.由实际问题可知这极小值为最小
值.口