物理竞赛辅导综合练习题.docx
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物理竞赛辅导综合练习题
物理竞赛辅导——综合练习题
一、如图1所示,两个截面相同的圆柱形容器,右边容器高为H,上端封闭,左边容器上端是一个可以在容器内无摩擦滑动的活塞。
两容器由装由阀门的极细管道相连通,容器、活塞和细管都是绝热的。
开始时,阀门关闭,左边容器中装有热力学温度为T0的单原子理想气体,平衡时活塞到容器底的距离为H,右边容器内为真空,现将阀门缓慢打开,活塞便缓慢下降,直至系统达到平衡,求此时左边容器中活塞的高度和缸内气体的温度。
提示:
一摩尔单原子理想气体的内能为
,其中R为摩尔气体常量,T为气体的热力学温度。
二、位于竖直平面内的矩形平面导线框abcd,ab长为l1,是水平的,bc长为l2,线框的质量为m,电阻为R,其下方有一匀强磁场区域,该区域的上、下边界PP'和QQ'均与ab平行,两边界间的距离为H,H>l2,磁场的磁感强度为B,方向与线框平面垂直,如图2所示,令线框的dc边从离磁场区域上边界PP'的距离为h处自由下落,已知在线框的dc边进入磁场以后,ab边到达边界PP'之前的某一时刻线框的速度已达到这一阶段的最大值。
问从线框开始下落到dc边刚刚到达磁场区域下边界QQ'的过程中,磁场作用于线框的安培力作的总功为多少?
三、一平凸透镜焦距为f,其平面上镀了银,现在其凸面一侧距它2f处,垂直于主轴放置一高为H的物,其下端在透镜的主轴上(如图)。
1、用作图法画出物经镀银透镜所成的像,并标明该像是虚、是实;
2、用计算法求出此像的位置和大小。
四、一个大容器中装有互不相溶的两种液体,它们的密度分别为ρ1和ρ2(ρ1<ρ2)。
现让一长为L、密度为(ρ1+ρ2)/2的均匀木棍,竖直地放在上面液体内,其下端离两液体分界面的距离为3L/4,由静止开始下落。
试计算木棍到达最低处所需的时间。
假定由于木棍运动而产生的液体阻力可以忽略不计,且两液体都足够深,保证木棍始终都在液体内部运动,既未露出液面,也未与容器相碰。
五、将一根长为100多厘米的均匀弦线,沿水平的x轴放置,拉紧并使两端固定。
现对固定的右端
25cm处(取该处为原点O,如图一所示)的弦上一点施加一个沿垂直于弦线方向(即y轴方向)的扰
动,其位移随时间的变化规律如图二所示。
该扰动将沿弦线传播而形成波(孤立的脉冲波)。
已知该
波在弦线中的传播速度为2.5cm/s,且波在传播和反射过程中都没有能量损失。
1、试在图一中准确地画出自O点沿弦向右传播的波在t=2.5s时的波形图。
2、该波向右传播到固定点时将发生反射,反射波向左传
播,反射点总是固定不动的。
这可看成是向右传播的波和向
左传播的波和向左传播的波相叠加,使反射点的位移始终为
零。
由此观点出发,试在图一中准确地画出t=12.5s时的波形
图。
3、在图一中准确地画出t=10.5s时的波形图。
六、1997年8月26日在日本举行的国际天文学大会上,德国MaxPlanck学会的一个研究组宣布了他
们的研究成果:
银河系的中心可能存在一个黑洞。
他们的根据是用口径为3.5m的天文望远镜对猎户座
中位于银河系中心附近的星体进行近六年的观测所得到的数据。
他们发现,距离银河系中心约60亿公
里的星体正以2000km/s的速度围绕银河系中心旋转,根据上面的数据,试在经典力学的范围内(见提
示2),通过计算确认,如果银河系中心确实存在黑洞的话,其最大半径是多少?
(引力常数G=
6.67×10-20km3·kg-1·s-2)
提示:
1、黑洞是一种密度极大的天体,其表面的引力是如此之强,以至于包括光在内的所有物质
都逃脱不了其引力作用。
2、计算中可以采用拉普拉斯经典黑洞模型,在这种模型中,在黑洞表面上的所有物质,即使初速
度等于光速c也逃脱不了其引力的作用。
七、有一半径为R的不导电的半球薄壳,均匀带电,倒扣在xOy面上,如图所示。
图中O为球心,
ABCD为球壳边缘,AOC为直径。
有一电量为q的点电荷位于OC上的E点,OE=r。
已知将此点电荷由E点缓
慢移至球壳顶点T时,外力需做功W,W>0,不计重力影响。
1、试求将此点电荷由E点缓慢移至A点外力需做功的正负大小,并说明理由。
2、P为球心正下方的一点,OP=R。
试求将此点电荷由E点缓慢移至P点外力需做功的正负及大小,
并说明理由。
八、如图所示,一薄壁钢筒竖直放在水平桌面上,
筒内有一与底面平行并可上下移动的活塞K,它将筒隔成
A、B两部分,两部分的总容积V=8.31×10-2米3。
活塞导
热性能良好,与筒壁无摩擦、不漏气。
筒的顶部轻轻放上
一质量与活塞K相等的铅盖,盖与筒的上端边缘接触良好
(无漏气缝隙)。
当筒内温度t=27℃时,活塞上方A中盛有nA=3.00摩尔的理想气体,下方B中盛有
nB=4.00摩尔的理想气体,B中气体中体积占总体积的
。
现对筒内气体缓慢加热,把一定的热
量传给气体,当达到平衡时,B中气体的体积变为占总体积的
。
问筒内的气体温度t’是多少?
已知筒外大气压强为p0=1.04×105帕,普适气体常数R=8.31焦/摩尔·开。
参考答案
一、设容器的截面积为A,封闭在容器中的气体为v摩尔,阀门打开前,气体的压强为p0,由理想气体状态方程有
p0AH=vRT0
(1)
打开阀门后,气体通过细管进入右边容器,活塞缓慢向下移动,气体作用于活塞的压强仍为p0,活塞对气体的压强也是p0,设达到平衡时活塞的高度为x,气体的温度为T,则有
p0(H+x)A=vRT
(2)
根据热力学第一定律,活塞对气体所做的功等于气体内能的增量,即
p0(H-x)A=
vR(T-T0)(3)
由
(1)、
(2)、(3)式解得
x=
H
T=
T0
二、设线框得dc边刚达到磁场区域上边界PP'时得速度为v1,则由
mv12=mgh
(1)
dc边进入磁场后,按题意线框虽然受安培力阻力作用,但依然加速下落,设dc边下落到PP'得距离为△h1,速度达到最大值,以v0表示这最大速度,这时线框中得感应电动势为
ε=Bl1v0
线框中的电流
作用于线框的安培力为
f=Bl1I=
(2)
速度达到最大的条件时安培力
f=mg
由此得
v0=
(3)
在dc边向下运动距离△h1的过程中,重力做功A1=mg△h1,安培力做功A2,由动能定理得
A1+A2=
将
(1)、(3)式代入得安培力作的功
(4)
线框速度达到v0后,作匀速运动,当dc边匀速向下运动的距离为△h2=l2-△h1时,ab边到达磁场的边界PP',整个线框进入磁场,在线框的dc边向下移动△h2的过程中,重力做功A1',安培力做功A2',但线框速度未变化,由动能定理
A1'+A2'=0
A2'=-A1'=-mg△h2=-mg(l2-△h1)(5)
整个线框进入磁场后,直至dc边达到磁场区的下边界QQ',作用于整个线框的安培力为零,安培力作的功也为零,线框只在重力作用下作加速运动。
所以,整个过程中安培力作的总功
A=A2+A2'=-mg(l2+h)+
三、1、用作图法求得物AP的像A'P'及所用
各条光线的光路如图预解所示。
说明:
平凸薄透镜平面上镀银后构成一
个由会聚透镜L和与它密接的平面镜M组合
LM。
如图预解所示,图中O为L的光心,
AOF'为主轴,F和F'为L的两个焦点,AP为物,作图时利用了下列三条特征光线。
(1)由P射向O的入射光线,它通过O后方向不变,沿原方向射向平面镜M,然后被M反
射,反射光线与主轴的夹角等于入射角,均为α,反射线射入透镜时通过光心O,故由透镜
射出时方向与上述反射线相同,即图中OP'。
(2)由P发出且通过L左方焦点F的入射光线PFR,它经过L折射后的出射线与主轴平
行,垂直射向平面镜M,然后被M反射,反射光线平行于L的主轴,并向左射入L,经L折射后
的出射线通过焦点F,即为图中的RFP。
(3)由P发出的平行于主轴的入射光线PQ,它经过L折射后的出射线将射向L焦点F',
即沿图中QF'方向射向平面镜,然后被M反射,反射线指向与F'对称的F点,即沿QF方向。
此
反射线经L折射后的出射线可用下法画出;通过O作平行于QF的辅助线S'OS,S'OS通过光
心,其方向保持不变,与焦面相交于T点。
由于入射平行光线经透镜后相交于焦面上的同一
点,故QF经L折射后的出射线也通过T点,图中的QT即为QF经L折射后的出射光线。
上列三条出射光线的交点P'即为LM组合所成的P点的像,对应的A'即A的像点。
由图可
判明,像A'P'是倒立实像,只要采取此三条光线中的任意两条即可得A'P',即为正确解
答。
2、按陆续成像计算物AP经LM组合所成像的位置、大小,物AP经透镜L成的像为第一
像,取u1=2f,由成像公式可得像距v1=2f,即像在平面镜后距离2f处,像的大小H'与原物
相同,H'=H。
第一像作为物经反射镜M成的像为第二像,第一像在反射镜M后2f处,对M来说是虚物,
成实像于M前2f处,像的大小H"也与原物相同,H"=H'=H。
第二像作为物,再经透镜L而成的像为第三像,这时因为光线由L右方入射,且物(第
二像)位于L左方,故为虚物,取物距u2=-2f,由透镜公式
可得像距
上述结果表明,第三像,即本题所求的像的位置在透镜左方距离2f/3处,像的大小
可由
求得,
像高为物高的
四、 1、用S表示木棍的横截面积,从静止开始到其下端到达两液体交界面为止,在这过程
中,木棍受向下的重力
和向上的浮力ρ1LSg。
由牛顿第二定律可知,其
下落的加速度
①
用t1表示所需的时间,则
②
由此解得
③
2、木棍下端开始进入下面液体后,用L'表示木棍在上面液体中的长度,这时木棍所受
重力不变,仍为
,但浮力变为ρ1L'Sg+ρ2(L-L')Sg。
当L=L'时,浮力
小于重力;当L'=0时,浮力大于重力,可见有一个合力为零的平衡位置。
用L0'表示在此平
衡位置时,木棍在上面液体中的长度,则此时有
④
由此可得L0'=L/2⑤
即木棍的中点处于两液体交界处时,木棍处于平衡状态,取一坐标系,其原点位于交
界面上,竖直方向为z轴,向上为正,则当木棍中点的坐标z=0时,木棍所受合力为零,当
中点坐标为z时,所受合力为
式中k=(ρ2-ρ1)Sg⑥
这时木棍的运动方程为
aZ为沿z方向的加速度
⑦
由此可知为简谐振动,其周期
⑧
为了求同时在两种液体中运动的时间,先求振动的振幅A。
木棍下端刚进入下面液体
时,其速度
v=a1t1⑨
由机械能守恒可知
⑩
式中
为此时木棍中心距坐标原点的距离,由①、③、⑨式可求得v,再将v
和⑥式中的k代入⑩式得
A=L
由此可知,从木棍下端开始进入下面液体到棍中心到达
坐标原点所走的距离是振幅的一半,从参考圆(见图)上可
知,对应的θ为300,对应的时间为T/12。
因此木棍从下端
开始进入下面液体到上端进入下面液体所用的时间,即棍中
心从
到
所用的时间为
3、从木棍全部浸入下面液体开始,受力情况的分析和1中类似,只是浮力大于重力,
所以做匀减速运动,加速度的数值与a1一样,其过程和1中情况相反地对称,所用时间
t3=t1
4、总时间为
五、
六、[解答]首先求出一定质量的引力源成为黑洞应满足的条件,按照黑洞的定义,包括以光速运动的
光子也不能脱离黑洞的吸引,即不能逃离黑洞的表面,而拉普拉斯经典黑洞模型则把光看作是以光速c
运动的某种粒子。
我们知道,物体在引力作用下的势能是负的,物体恰能逃离引力作用,表示物体运
动到无限远的过程中,其动能恰好全部用于克服引力作功。
物体不能逃离引力作用,表示该物尚未到
达无限远处,其动能已全部用于克服引力作功,但引力势能仍是负的,这意味着它在引力源表面处
时,其动能与势能之和小于零。
若某引力源的质量为M,半径为rB,质量为m的粒子在引力源表面的速
度等于光速,但它仍不能逃离引力作用,则按牛顿力学的观点应有下列关系:
……①
或
……②
这就是说,对于质量为M的引力源,只有其半径rB(叫做黑洞的引力半径),小于
时
才会在其表面产生足够强的引力,使得包括光在内的所有物质都不能脱离其引力作用。
对光而言,人
们将无法③④⑤
七、解答:
1、解法一。
设想,取另一完全相同的带电半球壳扣在题给的半球壳下面,构成一个完整的均匀带电球壳,则球
壳及其内部各点电势都相等。
令V表示此电势,根据对称性可知,上、下两个半球壳分别在圆面ABCD上
各点引起的电势是相等的,再由电势叠加原理可知,当只有上半球壳存在时,圆面ABCD上各点的电势都
应为完整球壳内电势的一半,即V/2,所以将电荷由E点移至A点的过程中,外力作功为零。
解法二。
(用反证法证明圆面ABCD上各点的场强必垂直该面)
在圆面ABCD上任取一点为考察点,若该点的场强不垂直该面,则设想另一完全相同的带电半球壳扣
在题给的半球壳下面,结果两个带电半球壳在该点产生的合场强就不会为零,这与均匀带电球壳内部场
为零的结论相矛盾,所以均匀带电半球壳产生的电场在圆面ABCD上各点的场强都与该圆面垂直,该圆成
为一等势面,将电荷由E点移至A点的过程,外力做功为零。
2、对完整球壳,E点与T点等势,电势差为零。
由电势叠加原理可知,若上半球壳在T、E两点形成
的电势差为(VT-VE),则下半球壳在T、E两点形成的电势差必为-(VT-VE)。
已知W=q(VT-VE)
,所以在下半球壳产生的电场中,q由E到T外力做功必为-W。
由对称性可知,在上半球壳产生的电场
中,q由E到P外力的功也必为-W。
八、解答:
设温度为t时,A、B中气体的体积分别为VA、VB,它们的压强pA和pB可由气态方程
pAVA=nART
(1)
pBVB=nBRT
(2)
求得,式中T=273+27=300K,VB=(1/10)V,VA=(9/10)V。
加热时,随着温度升高,活塞K
向上移动,A中气体的压强增大。
如果A中气体对铅盖的压力大于筒外大气对铅盖的压力及锅盖的重力之
和,铅盖将被顶开,气体将从A中缓慢漏出。
故首先应判定B中气体的体积由(1/10)V增加到(1/9)V
的过程中,A中气体是否有漏出。
先假设铅盖未被顶开,当A、B中气体的体积分别是V’B=(1/9)V,V’A=(8/9)V时,压强分别
为pA1、pB1,温度为T1,则有
pA1V’A=nART1(3)
pB1V’B=nBRT1(4)
pB1-pA1=pB-pA(5)
由
(1)、
(2)、(3)、(4)、(5)式可求出
PA1=3.00×105Pa(6)
而p0+(pB-pA)
=1.04×105+(1.20×105-1.00×105)
=1.24×105Pa
由于pA1>p0+(pB-pA),可见,在B中气体体积变为(1/9)V以前,铅盖已被顶开,A中气体不断
缓慢漏出。
实际上只要A内气体压强比p0+(pB-pA)稍大一小点,就有气体漏出,随着A中气体温度不
断升高,不断有气体漏出,而A内气体的压强始终等于
p0+(pB-pA)
设加热完毕后,气体温度为T’,A中气体压强为p’A,则有
p’A=p0+(pB-pA)(7)
若B中气体的压强为p’B,则有
p’BV’B=nBRT’(8)
p’B-p’A=pB-pA(9)
由
(1)、
(2)、(7)、(8)、(9)式可求得
(10)
代入数据可求得
T’=400K
t’=T’-T0=127℃(11)