高中物理33知识点总结.docx
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高中物理33知识点总结
任何一份表面的绚丽，都需要私底下十分的努力，谁都不能轻言放弃。
高中物理3-3
一、分子动理论
1、物体是由大量分子组成的
微观量：
分子体积V0、分子直径d、分子质量m0
宏观量：
物质体积
V、摩尔体积Vmol、物体质量m、摩尔质量Mmol、物质密度ρ。
联系桥梁：
阿伏加德罗常数（
NA＝6.02×1023mol－1）
m
Mmol
V
Vmol
（1）分子质量：
m0
m
Mmol
Vmol
N
NA
NA
（2）分子体积：
V0＝V
Vmol＝Mmol（对气体，V0应为气体分子占据的空间大小
）
N
NA
NA
（3）分子大小：
（数量级10-10m）
1球体模型．V0
Vmol
Mmol
4
d
3
3
6V0
（）
直径d
（固、液体一般用此模型）
○
NA
NA
3
2
油膜法估测分子大小：
d
VS----
单分子油膜的面积，
V----滴到水中的纯油酸的体积
S
2立方体模型．d=3
V0
（气体一般用此模型；对气体，
d应理解为相邻分子间的平均距离
）
○
注意：
固体、液体分子可估算分子质量、大小
（认为分子一个挨一个紧密排列
）；
气体分子间距很大，大小可忽略，不可估算大小，只能估算气体分子所占空间、分子质量。
（4）分子的数量：
N
nNA
m
NA
vNA
vNA
m
NA
Mmol
Vmol
Mmol
Vmol
2、分子永不停息地做无规则运动
（1）扩散现象：
不同物质彼此进入对方的现象。
温度越高，扩散越快。
直接说明了组成物体的分子总是不停地做无规则运动，温度越高分子运动越剧烈。
（2）布朗运动：
悬浮在液体中的固体微粒的无规则运动。
发生原因是固体微粒受到包围微粒的液体分子无规则运动地撞击的不平衡性造成的．因而间接
．．说明了液体分子
在永不停息地做无规则运动．
①布朗运动是固体微粒的运动而不是固体微粒中分子的无规则运动．
②布朗运动反映液体分子的无规则运动但不是液体分子的运动．
③课本中所示的布朗运动路线，不是固体微粒运动的轨迹．
④微粒越小，布朗运动越明显；温度越高，布朗运动越明显．
3、分子间存在相互作用的引力和斥力
①分子间引力和斥力一定同时存在，且都随分子间距离的增大而减
小，随分子间距离的减小而增大，但斥力变化快，实际表现出的分子
力是分子引力和分子斥力的合力
②分子力的表现及变化，对于曲线注意两个距离，即平衡距离
r0（约10
－10m）与10
r0。
（ⅰ）当分子间距离为
r0时，分子力为零。
（ⅱ）当分子间距r＞r0时，引力大于斥力，分子力表现为引力。
当分子间距离由
r
0增大时，分子力先增大后减小
1
任何一份表面的绚丽，都需要私底下十分的努力，谁都不能轻言放弃。
（ⅲ）当分子间距r＜r0时，斥力大于引力，分子力表现为斥力。
当分子间距离由r0减小时，分子力不断增大
4、温度：
宏观上的温度表示物体的冷热程度，微观上的温度是物体大量分子热运动平均动能的标志。
热力学
温度与摄氏温度的关系：
Tt273.15K
5、内能
（1）、统计规律：
单个分子的运动都是不规则的、带有偶然性的；大量分子的集体行为受到统计规律的支配。
多数分子速率都在某个值附近，满足“中间多，两头少”的分布规律。
（2）、分子平均动能：
物体内所有分子动能的平均值。
①温度是分子平均动能大小的标志。
②温度相同时任何物体的分子平均动能相等，但平均速率一般不等（分子质量不同）．
（3）、分子势能
①一般规定无穷远处分子势能为零，
②分子力做正功分子势能减少，分子力做负功分子势能增加。
③分子势能与分子间距离r0关系
a.当r＞r0时，r增大，分子力为引力，分子力做负功分子势能增大。
b.当r＞r0时，r减小，分子力为斥力，分子力做负功分子势能增大。
c.当r=r0（平衡距离）时，分子势能最小（为负值）
（4）、决定分子势能的因素：
从宏观上看：
分子势能跟物体的体积有关。
（
从微观上看：
分子势能跟分子间距离r有关。
EP
r0x
0
注意体积增大，分子势能不一定增大）
（5）、内能：
物体内所有分子无规则运动的动能和分子势能的总和E内NEKEP
①内能是状态量
②内能是宏观量，只对大量分子组成的物体有意义，对个别分子无意义。
③物体的内能由物质的量（分子数量）、温度（分子平均动能）、体积（分子间势能）决定，与物体的宏观机械运动状态无关．内能与机械能没有必然联系．
④改变内能的方式：
做功与热传递在使物体内能改变
二、气体实验定律理想气体
（1）气体压强微观解释：
大量气体分子对器壁频繁持续地碰撞产生的。
决定因素：
①气体分子的平均动能，从宏观上看由气体的温度决定
②单位体积内的分子数（分子密集程度），从宏观上看由气体的体积决定
（2）三种变化：
探究一定质量理想气体压强p、体积V、温度T之间关系，采用的是控制变量法①等温变化，玻意耳定律：
PV＝C
②等容变化，查理定律：
P/T＝C
③等压变化，盖—吕萨克定律：
V/T＝C
（3）气体实验定律
①玻意耳定律：
pVC（C为常量与）→等温变化（P1V1
P1
V2
P2V2或
）
P2
V1
适用条件：
气体质量.温度不变时
微观解释：
一定质量的理想气体，温度保持不变时，分子的平均动能是一定的，在这种情况下，体积减少时，分子的密集程度增大，气体的压强就增大。
2
任何一份表面的绚丽，都需要私底下十分的努力，谁都不能轻言放弃。
图象表达：
1
p
pV
V
图像
图像
图像特点
物理意义一定质量的理想气体，温度保持不变时，一定质量的理想气体，温度保持不变
pVC，P与
1
p
1
时，pV
C，与
V
成反比，在pV
成正比，在
图像上
P
V
V
的等温线是过原点的直线。
图像上的等温线是双曲线的一支
p
C（C为常量）→等容变化（
P1
P2
P1
T1
②查理定律：
T1
T2
或
）
T
P2
T2
适用条件：
气体质量.体积不变时
微观解释：
一定质量的气体，体积保持不变时，分子的密集程度保持不变，在这种情况下，温度升高时，分子的
平均动能增大，气体的压强就增大。
图象表达：
PT
图像Pt
图像
图像特点
物理意义一定质量的理想气体，体积保持不一定质量的理想气体，体积保持不变时，
p
C，P与T成正比，在
p
则P与t是一
变时，
C，由于T=t+273.15K,
T
T
P
T图像上的等容线是过原点的
次函数关系，
Pt图线是一条延长线过横
倾斜直线。
轴上-273.15
℃点的倾斜直线。
查理定律的推论：
一定质量的某种气体从初状态（
P,T）开始发生等容变化，其压强的变化量
P与温度的变化量
T之间的关系为P
TP
T
③盖吕萨克定律：
V
V1
V2
V1
T1
C（C为常量）→等压变化（
T1
或
V2
）
T
T2
T2
适用条件：
气体质量.压强不变时
3
任何一份表面的绚丽，都需要私底下十分的努力，谁都不能轻言放弃。
微观解释：
一定质量的气体，温度升高时，分子的平均动能增大，只有气体的体积同时增大，使分子的密集程度减少，才能保持压强不变.
图象表达：
VT图
Vt图
图像特点
物理意义一定质量的理想气体，压强保持不变一定质量的理想气体，体积保持不变时，
V
C，V与T成正比，在V
T图
V
则V与t是一次
时，
C，由于T=t+273.15K,
T
T
像上的等压线是过原点的倾斜直线。
函数关系，Vt图线是一条延长线过横轴上
-273.15℃点的倾斜直线。
盖——吕萨克定律的推论：
一定质量的某种气体从初状态（V,T）开始发生等压变化，其体积的变化量V与温度
的变化量T之间的关系为VTV
T
（4）理想气体状态方程
①理想气体，由于不考虑分子间相互作用力，理想气体的内能仅由温度和分子总数决定，与气体的体积无关。
pV11
p2V2
pv
②对一定质量的理想气体，有
或
CpVnRT（克拉伯龙方程）
T
T
T
1
2
（5）平衡状态下封闭气体压强的计算******
①理论依据
*液体压强的计算公式Pgh
*帕斯卡定律：
加在密闭静止液体（或气体）上的压强能够大小不变地由液体（或气体）向各个方向传递（注意：
适用于密闭静止的液体或气体）
*液面与外界大气相接触，则液面下h处的压强为PP0gh
*连通器原理：
在连通器中，同一种液体（中间液体不间断）的同一水平面上的压强是相等的。
②计算方法
*取等压面法：
根据同种液体在同一水平液面处压强相等，在连通器内灵活选取等压面．由两侧压强相等列方程求解压强．
例如图中，同一液面C、D处压强相等PAP0gh.
*参考液片法：
选取假想的液体薄片（自身重力不计）为研究对象，分析液片两侧受力情况，建立平衡方程消去面积，得到液片两侧压强相等，进而求得气体压强．
例如，图中粗细均匀的U形管中封闭了一定质量的气体A，在其最低处取一液片B，
由其两侧受力平衡可知（PA＋gh0）S＝（P0＋gh＋gh0）S.即PA＝P0＋gh.
4
任何一份表面的绚丽，都需要私底下十分的努力，谁都不能轻言放弃。
*受力平衡法：
选与封闭气体接触的液柱为研究对象进行受力分析，由F合＝0列式求气体压强．
例题1：
在竖直放置的U形管内由密度为ρ的两部分液体封闭着两段空气柱，大
气压强为P0，各部分长度如图所示，求A、B气体的压强。
解法一：
平衡法，选与气体接触的液柱为研究对象，进行受力分析，利用平衡条件求解
求pA：
取液柱h1为研究对象，设管的横截面积为S，大气压力和液柱重力方向向下，A
气体产生的压力方向向上，液柱h1静止，则P0S+ρgh1S=pAS，pA=P0+ρgh1
求pB：
取液柱h2为研究对象，由于h2的下端以下液体的对称性，下端液体自重产生的压强可不予考虑，A气
体压强由液体传递后对h2的压力方向向上，B气体对h2的压力、液柱h2重力方向向下，液柱平衡，则pBS+
ρgh2S=pAS，得pB=P0+ρg（h1-h2）
解法二：
取等压面法，根据同种液体在同一液面处的压强相等，在连通器内灵活选取等压面，再由两侧压强相等列
方程求解压强
求pB时从A气体下端选取等压面，则有pB+ρgh2=pA=P0+ρgh1
所以pA=P0+ρgh1，pB=P0+ρg（h1-h2）
（6）常见平衡状态下封闭气体压强的计算******
①
h
P=P0
②
③
④
0ρ
h
h
h
P=P-gh
0
P=P-ρgh
0
P=P+ρgh
⑤
⑥
h
h
P=P0-ρgh5P=P0+ρgh
任何一份表面的绚丽，都需要私底下十分的努力，谁都不能轻言放弃。
例题2：
玻璃管与水银封闭两部分气体A和B。
设大气压强为P0=76cmHg柱，h1=10cm，h2=15cm。
求封闭气体A、B的压强PA=?
、PB=?
（1atm=76cmHg=1.0
×105Pa）
PA
P0
P0
P
PB
P0
P
h
1
2
PA
P0
h
A
h
B
PB
P0
h
gh1Pa
gh2Pa
1cmHg柱
2cmHg柱
N
（5）N
（4）
10
p0s
10
ps
p0s
P=70cmHg
N
P=81cmHgps370
10
300
PS
解（4）：
对水银柱受力分析（如右图）
P0S
沿试管方向由平衡条件可得：
pS=p0S+mgSin30°
300
mg
P0SghSsin300
P=
S
=p0+ρhgSin30°=76+10Sin30°（cmHg）=76+5（cmHg）=81（cmHg）
解（5）：
变式2：
计算图2中各种情况下，被封闭气体的压强。
（标准大气压强p0=76cmHg，图中液体为水银）
6
任何一份表面的绚丽，都需要私底下十分的努力，谁都不能轻言放弃。
⑦
m
S
PS
PS=PS+mg
0
PS
mg
0
P0
mgP
S
⑧
S′
PS
0
m
PS=mg+PS＇
N
S
mgPS=mg+P0S
P0S′
⑨
M
Sm
以活塞为研究对象
mg+PS=P0S
7
任何一份表面的绚丽，都需要私底下十分的努力，谁都不能轻言放弃。
⑩
Sm
以气缸为研究对象
Mg+PS=P0S
M
例3:
下图中气缸的质量均为M,气缸内部的横截面积为S,气缸内壁摩擦不计.活塞质量为m,求封闭气体的压强（设大气压强为p0）
（1）
pS
（2）
p0S
m0
N
mg
T
p0S
m
mg
0
pS
P=P0+（m
0+m）g/s
P=P
0－（m0+m）g/s
___________
解析：
此问题中的活塞和气缸均处于平衡状态．当以活塞为研究对象，受力分析如图所示，由平衡条件得
pS＝（m0+m）g＋P0S；p=P0+（m0＋m）g/S在分析活塞、气缸受力时，要特别注意大气压力，何时必须考虑，何时可不考虑．
（7）加速运动系统中封闭气体压强的确定******
常从两处入手：
一对气体，考虑用气体定律确定，二是选与气体接触的液柱或活塞等为研究对象，受力分析，利用牛顿第二定律解出．具体问题中常把二者结合起来，建立方程组联立求解．
（1）试管绕轴以角速度ω匀速转动
解:
对水银柱受力分析如图
ω
N
2
由牛顿第二定律得:
PS－P0S=mω
其中m=ρSh
h
pS
r,
P0S
由几何知识得:
r=d－h/2解得P=P0
2
）
d
＋ρhω（d－h/2
mg
（2）试管随小车一起以加速度a向右运动
解:
对水银柱受力分析如图由牛顿第二定律得
0
0
:
PS－p
S=mam=ρSh解得:
p=p+ρah
Na
h
P0SpS
mg
F
（3）气缸和活塞在F作用下沿光滑的水平面一起向右加速运动
//////////////////////////////////////////
8
p0SF
pS
任何一份表面的绚丽，都需要私底下十分的努力，谁都不能轻言放弃。
解：
对整体水平方向应用牛顿第二定律：
F=（m+M）a
对活塞受力分析如图：
由牛顿第二定律得：
F+PS－P0S=ma②由①②两式可得：
MF
P=P0－mMS
小结：
当物体做变速运动时
:
利用牛顿运动定律列方程来求气体的压强利用
F合=ma,求p气。
总结：
计算气缸内封闭
气体的压强时，一般取活塞为研究对象进行受力分析
.但有时也要以气缸或整体为研究对象
.所以解题时要灵活选取
研究对象
三、固体和液体和物态变化
1、晶体和非晶体
①晶体内部的微粒排列有规则，具有空间上的周期性，因此不同方向上相等距离内微粒数不同，使得物理性质不同（各向异性），由于多晶体是由许多杂乱无章地排列着的小晶体（单晶体）集合而成，因此不显示各向异性，形状也不规则。
②晶体达到熔点后由固态向液态转化，分子
晶
体
非晶体
单晶体
多晶体
间距离要加大。
此时晶体要从外界吸收热量
来破坏晶体的点阵结构，所以吸热只是为了
外
形
规
则
不规则
不规则
克服分子间的引力做功，只增加了分子的势
熔
点
确
定
不确定
能。
分子平均动能不变，温度不变。
物理性质
各向异性
各向同性
2、液晶：
介于固体和液体之间的特殊物态
物理性质①具有晶体的光学各向异性——在某个方向上看其分子排列比较整齐
②具有液体的流动性——从另一方向看，分子的排列是杂乱无章的．
3、液体的表面张力和毛细现象
（１）表面张力──表面层
（与气体接触的液体薄层）分子比较稀疏，r＞r0
，分子力表现为引力，
在这个力作用下，
液体表面有收缩到最小的趋势，这个力就是表面张力。
表面张力方向跟液面相切，跟这部分液面的分界线垂直．
（２）浸润和不浸润现象：
附着层的液体分子比液体内部
分子力表现
附着层趋势
毛细现象
浸润
密（r
r0）
排斥力
扩张
上升
不浸润
稀疏（r
r0）
吸引力
收缩
下降
（３）毛细现象：
对于一定液体和一定材质的管壁，管的内径越细，毛细现象越明显。
①管的内径越细，液体越高②土壤锄松，破坏毛细管，保存地下水分；压紧土壤，毛细管变细，将水引上来4、饱和汽和饱和汽压
（１）、饱和汽与饱和汽压：
在单位时间内回到液体中的分子数等于从液面飞出去的分子数，这时汽的密度不再增大，液体也不再减少，液体和汽之间达到了平衡状态，这种平衡叫做动态平衡。
我们把跟液体处于动态平衡的汽叫做饱和汽，把没有达到饱和状态的汽叫做未饱和汽。
在一定温度下，饱和汽的压强一定，叫做饱和汽压。
未饱和汽的压强小于饱和汽压。
饱和汽压影响因素：
①与温度有关，温度升高，饱和气压增大②饱和汽压与饱和汽的体积无关
（２）空气的湿度①空气的绝对湿度：
用空气中所含水蒸气的压强来表示的湿度叫做空气的绝对湿度。
水蒸气的实际汽压
②空气的相对湿度：
相对湿度
同温度下水的饱和汽压
9
任何一份表面的绚丽，都需要私底下十分的努力，谁都不能轻言放弃。
相对湿度更能够描述空气的潮湿程度，影响蒸发快慢以及影响人们对干爽与潮湿感受。
③干湿泡湿度计：
两温度计的示数差别越大，空气的相对湿度越小。
5、熔化热与汽化热
（１）物态变化
（２）熔化热与汽化热
①熔化热：
某种晶体熔化过程中所需的能量与其质量之比。
特点：
一定质量的晶体，熔化时吸收的热量与凝固时放出的热量相等。
②汽化热：
某种液体汽化成同温度的气体时所需的能量与其质量之
比。
特点：
一定质量的物质，在一定的温度和压强下汽化时吸收的热量与液化时放出的热量相等。
四、热力学定律和能量守恒定律
1、改变物体内能的两种方式：
做功和热传递。
①等效不等质：
做功是内能与其他形式的能发生转化；热传递是不同物体（或同一物体的不同部分）之间内能的转
移，它们改变内能的效果是相同的。
②概念区别
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