中国石油大学工程流体力学教案Word文档格式.doc
《中国石油大学工程流体力学教案Word文档格式.doc》由会员分享，可在线阅读，更多相关《中国石油大学工程流体力学教案Word文档格式.doc（190页珍藏版）》请在冰点文库上搜索。
原来，当两艘船平行着向前航行时，在两艘船中间的水比外侧的水流得快，中间水对两船内侧的压强，也就比外侧对两船外侧的压强要小。
于是，在外侧水的压力作用下，两船渐渐靠近，最后相撞。
又由于"
号较小，在同样大小压力的作用下，它向两船中间靠拢时速度要快得多，因此，造成了"
号撞击"
号的事故。
现在航海上把这种现象称为"
船吸现象"
。
鉴于这类海难事故不断发生，而且轮船和军舰越造越大，一旦发生撞船事故，它们的危害性也越大，因此，世界海事组织对这种情况下航海规则都作了严格的规定，它们包括两船同向行驶时，彼此必须保持多大的间隔，在通过狭窄地段时，小船与大船彼此应作怎样的规避，等等。
（3）水利工程等关系到国计民生的大工程—理论计算、设计、勘察
l三峡工程：
五级连续船闸——U形管原理（连通器）
①当轮船从上游驶进船闸的时侯，上游阀门A打开，水通过底下的阀门从上游流进闸室，根据连通器原理，闸室内水位升高，直至与上游水位相平。
②这时打开上游闸门C，轮船就可以驶入闸室了。
③关上上游闸门C和阀门A，再打开下游阀门B，闸室内的水就通过阀门B流向下游。
④当闸室内的水位降到与下游水位相平的时侯就不再下降了，这时打开下游闸门D，轮船就可以从闸室驶向下游。
l西气东输：
西气东输输气管线西起新疆塔里木轮南油田，经甘肃、宁夏、陕西、山西、河南、安徽、江苏，最后抵达上海。
沿途将穿越戈壁沙漠、黄土高原，以及吕梁山、太行山、太岳山，并跨越黄河、长江、淮河等江河，全长4000多公里。
预计工程总投资1500亿元，输量最终达到200亿立方米／年。
2000年3月西气东输工程项目正式启动，今年7月4日全线开工建设，2005年将全线贯通投产。
西气东输工程的目标市场是长江三角洲地区的上海市、江苏省、浙江省以及沿线的河南省、安徽省等。
2004年元旦正式对上海供气。
西气东输要解决的关键问题是：
管网设计、防腐、安全、环保等，与流体力学紧密相关。
l南水北调：
南水北调总体规划推荐东线、中线和西线三条调水线路。
通过三条调水线路与长江、黄河、淮河和海河四大江河的联系，构成以“四横三纵”为主体的总体布局。
南水北调需要穿越隧道、黄河、倒吸虹、暗渠、桥等，输水河道、泵站枢纽的设计、工程布置等都要用到流体力学的知识。
（4）石油工业
l钻井工程：
洗井液、钻头水力学、泵、射流及喷射钻井、钻井浮船及平台设计等。
l采油工程：
油气渗透，抽油机，注水驱油，振荡解堵，原油集输，油、水、气分离，清洗炮眼等。
l储运工程：
管道及泵功率的设计、船舶运输等。
l炼油工程：
设备流程设计，设备清洗。
（5）医疗：
高压水射流手术刀，人工心脏。
现在血液在人体内的流动也是研究的一个热点。
（6）其它：
食品加工，飞机制造，跑道清洗，除尘，水力工程等。
（7）身边典型实例：
石大太阳广场喷水池
管路的设计，喷水高度，泵的功率、扬程选择，喷嘴尺寸等都是一系列的流体力学问题。
3、流体力学的发展简况——四个阶段
（1）第一阶段——经验阶段：
十七世纪前，主要是人们在与大自然斗争中的经验总结。
例如，我国秦代李冰父子设计建造的四川都江堰工程，隋代大运河，水车，汉代张衡发明的水力浑天仪，古代铜壶滴漏计时等。
（2）第二阶段——理论阶段：
十七世纪～十九世纪一些水力原理论著出现，标志着流体力学的发展进入了理论阶段。
•1643：
托里拆利提出孔口泄流定理
•1650：
巴斯加提出压强传递定律
•1686：
牛顿提出液流内摩擦定理
•1700—1783：
D.Bernoulli定理
•1717—1783：
d’Alembert达朗贝尔——连续性方程
•1707—1783：
Euler理想流体运动方程
•1785—1863：
Navier粘性流体运动方程
•1819—1903：
Stokes也导出粘性流体运动方程
•1820—1872：
兰金（Rankine）发展了源汇理论
•1821—1894：
Helmholtz提出速度势，建立了旋涡运动和间断运动理论
•1824—1887：
客希霍夫继续研究间断运动及阻力
•1842—1912：
O.Reynolds层、紊流
•1847—1921：
茹可夫斯基研究机翼获得成功
•1868—1945：
兰彻斯特（Lanchester）研究了升力原因的环量概念
•1875—1953：
Prandtl在1904年提出边界层理论，从而使粘性流体和无粘性流体的概念协调起来
（3）第三阶段
20世纪初至中叶，流体力学理论、实验全面展开，航空航天迅速发展，湍流，稳定性等。
（4）第四阶段——多学科互相渗透。
工业流体力学，实验流体力学，地球流体力学，非牛顿流体力学，多相流体力学，生物流体力学，物理—化学流体力学，渗流力学等，都已形成相对独立的学科。
4、流体力学的分类
流体力学是一门基础性很强和应用性很广的学科，它的研究对象随着生产的需要与科学的发展在不断的更新、深化和扩大。
从学科上看属于这一范畴的有理论流体力学、工程流体力学、水力学。
理论流体力学：
侧重于用数学分析方法进行理论探讨
工程流体力学：
从实用角度，对工程中涉及的问题建立相应的理论基础，并进行计算。
水力学：
侧重于用物理分析和实验方法进行实用计算
二、工程流体力学概述
1、特点：
以物理为基础、以力学为依据、以数学为工具
2、研究方法
（1）实验模拟：
在流体力学的发展过程中，实验方法是最先使用的的一种，其他两种方法出现一已做出过巨大贡献，即使到现在，若不使用这种方法，航空，航天事业和大型水利枢纽等复杂系统的顺利实现，将仍然是不可能的。
利用相似原理，在风洞，水洞，水池，激波管进行模型试验，采用光、电手段，清晰显示流动图象，精确测量流场中的诸物理量与物体受力特性．这是实验流体力学的任务。
主要步骤：
①所给定的问题，选择适当的无量纲相似参数，并确定其大小范围；
②据①准备试验条件，其中包括模型的设计制造与设备仪器的选择使用等；
③订实验方案并进行试验；
④理和分析实验结果，并与其他方法或著者所得的结果进行比较等。
优点：
能直接解决生产中的复杂问题，能发现流动中的新现象；
它的结果，可以作为检验其他方法是否正确的依据。
缺点：
对不同情况，需作不同的实验，即所得结果的普适性较差。
（2）理论分析
继实验方法之后出现的是分析方法。
①建立简化的数学模型，即根据所给问题的特点，作出一定的假设，并用以简化一般的流体力学运动方程组和初始条件与边界条件；
②用分析方法求简化后的初始问题或边值问题的解析解；
③选择适当的算例，利用解析解进行具体的数值计算；
④将所得算例结果与用其他所得的相应结果进行比较，以检验简化模型的合理性。
解析解明确给出各种物理量与流动参量之间的变化关系，有较好的普适性
数学上的难度很大，能获得的分析解的数量有限。
如N－S方程
（3）数值计算：
依靠计算机，精确、高效地求解大规模离散化的流体力学方程组，是计算流体力学的研究任务，20世纪中叶才出现的一种方法。
①对一般的流体运动方程，初始或边界条件，进行必要的简化或改写；
②选用适当的数值方法，对简化或改写的初始问题或边值问题进行离散化；
③编制程序，选取算例进行具体计算，并将所得结果绘制成图表；
④将算例结果与实验或其他计算方法结果，进行比较。
许多用分析法无法求解的问题，用此法可以求得它们的数值解。
如果计算机的速度和容量继续提高，计算方法不断改进，它所起的作用，将愈来愈大，但应注意，它仍是一种近似方法，它的结果仍应与实验或其他精确结果进行比较。
对复杂而又缺乏完善数学模型的问题，仍无能为力。
3、研究对象——流体
（1）压缩性大小：
液体（水）、气体
（2）剪切变形特性：
牛顿流体、非牛顿流体
4、研究内容
（1）流体平衡和运动规律
（2）流体与固体相互作用的基本理论
（3）解决工程设计和使用问题，比如管路设计
三、本课程的学习任务
1、教材：
《工程流体力学》袁恩熙主编，石油工业出版社
2、基本理论
（1）牛顿内摩擦定律
（2）静力学基本方程
（3）连续性方程——质量守恒
（4）伯努利方程——能量守恒
（5）动量方程——动量守恒
3、应用部分
静压强计算、管路的水力计算、液体（静止或运动）对固体的作用力，等等
4、四个实验（8学时）
（1）水静压强实验
（2）流量计实验
（3）流态实验
（4）沿程阻力实验
四、几点要求
l认真听讲，记笔记，下课复习——强调平时努力的重要性
l作业：
避免眼高手低，独立完成，每周收一次
l积极参与教学活动
l点名，不旷课
第一章流体及其主要物理性质
•预备知识：
单位制及其换算关系
•流体的概念
•流体的主要物理性质
•作用在流体上的力
预备知识
1、单位制
单位制
质量
M
长度
L
时间
T
力
F
物理单位
（CGS）
克
厘米
秒
达因
工程单位
（MKFS）
公斤力﹒秒2/米
米
公斤力
国际单位
（MKS）
千克
牛顿
（kg·
m/s2）
注：
CGS=Centimeter-Gram-Second（units）厘米-克-秒（单位制）
MKFS=Meter-Kilogram-Force-Second（units）米-千克力-秒（单位制）
MKS=Meter-Kilogram-Second（units）米-千克-秒（单位制）
2、换算关系
力：
1公斤力＝9.8牛顿＝9.8×
105达因
1克力＝980达因
1公斤力＝1000克力
质量：
1公斤力·
秒2/米＝9.8×
103克
1千克＝0.102公斤力·
秒2/米
第一节流体的概念
一、流体的概念
自然界的物质有三态：
固体、液体、气体
从外观上看，液体和气体很不相同，但是从某些性能方面来看，却很相似。
流体与固体相比，分子排列松散，分子引力较小，运动较强烈，无一定形状，易流动，只能抗压，不能抗拉和切。
流体：
是一种受任何微小剪切力都能连续变形的物质。
它是气体和液体的通称。
二、流体的特点
液体
气体
微观
分子排列紧密
分子排列松散
流动性
易流动，只受压力，不受拉力和切力，没有固定形状，受到微小的剪切力就产生变形或流动
有固定的体积
没有固定的体积
压缩性
不易压缩
易压缩
粘性
why？
粘性大，随温度增加粘性下降
→分子间的吸引力（内聚力）
粘性小，随温度增加粘性上升
→分子间的碰撞、动量交换
温度对粘性的影响：
产生粘性的主要因素不同
（1）气体：
T升高，µ
变大分子间动量交换为主
（2）液体：
变小内聚力为主
三、连续介质假设——连续性说明（稠密性假设）
1、假设的内容：
1753年欧拉（数学家）
从微观上讲，流体由分子组成，分子间有间隙，是不连续的，但流体力学是研究流体的宏观机械运动，通常不考虑流体分子的存在，而是把真实流体看成由无数连续分布的流体微团（或流体质点）所组成的连续介质，流体质点紧密接触，彼此间无任何间隙。
这就是连续介质假设。
流体微团（或流体质点）：
基本单位
宏观上足够小（无穷小），以致于可以将其看成一个几何上没有维度的点；
微观上足够大（无穷大），它里面包含着许许多多的分子，其行为已经表现出大量分子的统计学性质。
2、引入意义：
第一个根本性的假设
将真实流体看成为连续介质，意味着流体的一切宏观物理量，如密度、压力、速度等，都可作为时间和空间位置的连续函数，使我们有可能用数学分析来讨论和解决流体力学中的问题。
3、假设的局限性：
对稀薄气体，不能适用，必须考虑为不连续流体。
流体在各种不同水力现象中的表现，取决于：
内因：
流体本身的物理性质——第二节
外因：
作用在流体上的力——第三节
第二节流体的主要物理性质
一、密度和重度
1、密度：
单位体积流体的质量，ρ（density）
均质：
非均质：
M——流体质量（kg）
V——流体体积（m3）
单位：
千克/米3（kg/m3）
水的密度：
1000kg/m3＝1g/cm3
2、重度：
单位体积流体的重量，γ（specificweight）
牛顿/米3（N/m3）
3、密度与重度的关系
牛顿第二定律：
→→g＝9.8m/s2
水的重度：
9800N/m3
4、相对密度（比重）:
δ或d（specificgravity）
（1）液体的相对密度：
液体的重量与同体积4º
C蒸馏水重量之比。
因为：
蒸馏水在4º
C密度最大，为1000kg/m3
（2）气体的相对密度：
气体的重度与同温同压下的空气重度之比。
（3）相对密度的单位：
1（无量纲）
水银的相对密度：
5、气体的比容（v）：
单位重量气体的体积，在热力学中，用的较多。
二、压缩性和膨胀性
1、压缩性（Compressibility）：
（1）定义：
温度不变时，流体在压力作用下体积缩小的性质。
（2）体积压缩系数：
（coefficientofvolumecompressibility）温度不变时，压强增加一个单位，体积的相对变化量。
或
dV——体积改变量
V——原有体积
dp——压强改变量
负号说明：
保证永远为正，Δp与ΔV符号相反。
（3）单位：
1/Pa或1/大气压
（4）说明：
表1-2表明液体压缩性很小
ΔV很小→→液体
2、膨胀性（expansibility）：
压力不变时，温度升高，流体体积增大的性质。
（2）体积膨胀系数：
（Coefficientofvolumetricexpansion）压力不变时，温度增加一个单位，体积的相对变化量。
dt——温度改变量
1/º
C或1/K
表1-3表明液体膨胀性很小——在实际计算中，一般不考虑液体的膨胀性。
3、体积弹性系数
帕（Pa）
例题：
当压强增加5×
104Pa时，某种液体的密度增长0.02%，求该液体的弹性系数。
解：
三、粘性（viscosity）：
µ
粘性是流体所特有的性质，自然界中的任何流体都具有粘性，只是有大有小。
1、定义：
流体微团发生相对运动时所产生的抵抗变形、阻碍流动的性质。
2、产生粘性的原因
（1）流体内聚力
（2）动量交换
（3）流体分子和固体壁面之间的附着力
3、产生条件：
流体发生相对运动
4、产生的实质：
微观分子作用的宏观表现
5、内摩擦力的计算—牛顿内摩擦定律（Newton’slawofinternalfriction）1686
怎样确定流体运动时的粘滞力呢？
它与哪些因素有关？
牛顿经过大量实验研究于1686年提出了确定流体内摩擦力的所谓“牛顿内摩擦定律”。
图速度分布规律
如图，A、B为长宽都是足够大的平板，互相平行，设B板以u0运动，A板不动。
由于粘性流体将粘附于它所接触的表面上（流体的边界无滑移条件），u上=u0，u下=0。
（1）两平板间流体流层：
速度自上而下递减，按直线分布；
（2）取出两层
快层：
u＋du
慢层：
u
相邻流层发生相对运动时：
T：
快层对慢层产生一个切力T，使慢层加速，方向与流向相同。
T’：
慢层对快层有一个反作用力T’，使快层减速，方向与流向相反，这种阻止运动的力，称为阻力。
（3）T与T’：
大小相等，方向相反的一对力，分别作用在两个流体层的接触面上，这对力是在流体内部产生的，叫内摩擦力。
（4）牛顿内摩擦定律的内容：
流体相对运动时，层间内摩擦力T的大小与接触面积、速度梯度成正比，与流体种类及温度有关，而与接触面上的压力无关，即：
T——内摩擦力，单位：
牛顿（N）
μ——动力粘性系数，与流体性质、温度有关
A——接触面积
——速度梯度Velocitygradient
（5）粘性切应力τ：
单位面积上的内摩擦力
N/m2
（6）公式说明：
①“±
”是为使T、τ永远为正值而设
当>
0时，T、τ取“＋”号
当=0时，T、τ＝0
当<
0时，T、τ取“－”号（①拖下板②y轴向下③管流）
②符合的流体——牛顿流体
不符合的流体——非牛顿流体
③公式适用条件：
牛顿流体做层流运动
7、粘性系数（粘度）coefficientofviscosity：
表征流体粘性大小，通常用实验方法确定。
（1）动力粘度μ：
coefficientofdynamicviscosity
①定义：
由公式得
②物理意义：
表示速度梯度为1时，单位面积上的摩擦力的大小。
③国际单位：
牛顿•秒/米2或Pa•S
1Pa•S＝1000mPa•S（在程序中常用mPa•S）
物理单位：
泊（poise）＝达因•秒/厘米2
（1N＝105dyn＝1kg·
1泊poise=100厘泊centipoise=0.1pa•s
1cP＝1mPa•S
P295.附1：
水的粘度数量级1mPa•S
（2）运动粘度：
coefficientofkinematicviscosity
——在方程中经常出现
②国际单位：
米2／秒；
厘米2／秒，叫做沱（或斯stokes）
1沱＝100厘沱
8、理想流体与实际流体
（1）理想流体：
假想没有粘性的流体μ＝0，能量损失＝0
（2）实际流体：
又称为粘性流体，即真实流体
μ≠0，能量损失≠0
流体在运动中因克服摩擦力必然要做功，所以粘性也是流体中发生机械能量损失的根源。
已知：
A＝1200cm2，V＝0.5m/s
μ1＝0.142Pa.s，h1＝1.0mm
μ2＝0.235Pa.s，h2＝1.4mm
求：
平板上所受的内摩擦力F
绘制：
平板间流体的流速分布图及应力分布图
（前提条件：
牛顿流体、层流运动）
因为τ1＝τ2
所以
四、表面张力σ
使液体表面处于拉伸状态的力为表面张力
2、表面张力系数σ：
单位长度上的表面张力
3、表面张力的产生：
液、气接触自由表面
5、表面张力产生的原因：
由于内聚力的不同而导致（分子受力不平衡）。
在气液自由表面上，由于液体分子的内聚力显著的大，因此在液体表面的分子有向液体内部收缩的倾向，使得自由表面有一拉紧作用的力产生，即表面张力。
在液固交界面上，也会产生附着力。
液体内聚力的大小决定其是否产生湿润管壁。
水与玻璃管相互作用计算及分析
管壁圆周上总表面张力在垂直方向上的分力：
π•D•σ•cosθ
（1）
上升液柱重：
（2）
令
可得毛细管内液柱上升高度
（3）
其中：
θ为液面与壁面的接触角
γ为液体的重度N/m2
D为毛细管内径m
σ为表面张力N/m
第三节作用在流体上的力
本书：
按力的表现形式
一、质量力（体积力）（长程力）（非接触力）
作用于流体的每一个质点上，与流体的质量成正比。
2、分类：
（1）重力G＝mg
（2）惯性力：
直线惯性力I＝ma
离心惯性力R＝mw2r＝m
3、单位质量力：
流体质量为M，总质量力为
单位质量力，
设
则（包含了各种
升级会员 