01 第一章真空技术基础Word格式文档下载.docx
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当气体处于平衡时，可得到描述气体性质的气体状态方程，即
（1-1）
或
（1-2）
式中，P为压强（Pa）；
n是气体分子密工（个/m3），V为体积（m2）；
M为气体分子量（kg/mol）；
m是气体质量（kg）；
T是绝对温度（K）；
k是玻尔兹曼常数（1.38×
10-23J/K）；
R为气体普适常数（8.314J/mol·
K），也可用R=NA·
k来表示，NA是阿伏伽德罗常数（6.023×
1023个/mol）。
于是，由式（1-1）可得
（个/m3）（1-3）
由式（1-3）可知，在标准状态下，任何气体分子的密度约为3×
1010个/cm3。
即使在P=1.3×
10-11Pa（1×
10-13Torr）这样很高的真空度时，T=293K，则n=4×
103个/cm3。
因此，所谓真空是相对的，绝对的真空是不存在的。
通常所详的真空是一种“相对真空”。
在真空技术中对于真空度的高低，可以用多个参量来度量，最常用的有“真空度”和“压强”。
此外，也可用气体分子密度、气体分子的平均自由程、形成一个分子层所需的时间等来表示。
“真空度”和“压强”是两个概念，不能混淆，压强越低意味着单位体积中气体分子数愈少，真空度愈高，反之真空度越低则压强就越高。
由于真空度与压强有关，所以真空的度量单位是用压强来表示。
在真空技术中，压强所采用的法定计量单位是帕斯卡（Pascal），系千克米秒制单位，简称帕（Pa），是目前国际上推荐使用的国际单位制（SI）。
托（Torr）这一单位在最初获得真空时就被采用，是真空技术中的获特单位。
两者的关系为1Torr=133.322Pa。
目前在实际工程技术中几种旧的单位（Torr，mmHg，bar，atm）仍有采用，另外，完全改变以前的试验数据并不容易，因而压强单位也采用Torr。
现将几种旧的单位与Pa之间的转换关系介绍如下：
毫米汞柱（mmHg）1mmHg=133.322Pa；
托（Torr）1Torr=
atm=133.322Pa；
atm表示标准大气压，毫米汞柱与托在本质上是一回事，二者几乎相等（1mmHg=1.00000014Torr），只是采用帕来定义标准大气压省略了尾数的缘故。
巴（bar）1bar=105Pa。
二、真空区域的划分
为了研究真空和实际应用方便，常把真空划分为粗真空、低真空、高真空和超高真空四个等级。
随着真空度的提高，真空的性质将逐渐变化，并经历由气体分子数的量变到真空质变的过程。
1．粗真空（1×
105～1×
102Pa）
在粗真空状态下，气态空间的特性和大气差异不大，气体分子数目多，并仍以热运动为主，分子之间碰撞十分频繁，气体分子的平均自由程很短。
通常，在此真空区域，使用真空技术的主要目的是为了获得压力差，而不要求改变空间的性质。
电容器生产中所采用的真空浸渍工艺所需的真空度就在此区域。
2．低真空（1×
102～1×
10-1Pa）
此时每立方厘米内的气体分子数为1016～1013个。
气体分子密度与大气时有很大差别，气体中的带电粒子在电场作用下，会产生气体导电现象。
这时，气体的流动也逐渐从粘稠滞流状态过渡到分子状态，这时气体分子的动力学性质明显，气体的对流现象完全消失。
因此，如果在这种情况下加热金属，可基本上避免与气体的化合作用，真空热处理一般都在低真空区域进行。
此外，随着容器中压强的降低，液体的沸点也大为降低，由此而引起剧烈的蒸发，而实现所谓“真空冷冻脱水”。
在此真空区域，由于气体分子数减少，分子的平均自由程可以与容器尺寸相比拟。
并且分子之间的碰撞次数减少，而分子与容器壁的碰撞次数大大增加。
3．高真空（1×
10-1～1×
10-6Pa）
此时气体分子密度更加降低，容器中分子数很少。
因此，分子在运动过程中相互间的碰撞很少，气体分子的平均自由程已大于一般真空容器的线度，绝大多数的分子与器壁相碰撞。
因而在高真空状态蒸发的材料，其分子（或微粒）将按直线方向飞行。
另外，由于容器中的真空度很高，容器空间的任何物体与残余气体分子的化学作用也十分微弱。
在这种状态下，气体的热传导和内摩擦已变得与压强无关。
4．超高真空（＜1×
此时每立方厘米的气体分子数在1010个以下。
分子间的碰撞极少，分子主要与容器壁相碰撞。
超高真空的用途之一是得到纯净的气体，其二，是可获得纯净的固体表面。
此时气体分子在固体表面上是以吸附停留为主。
利用真空技术可获得与大气情况不同的真空状态。
由于真空状态的特性，真空技术已广泛用于工业生产、科学实验和高新技术的研究等领域。
电子材料、电子元器件和半导体集成电路的研制与生产与真空技术有着密切的关系。
三、气体与蒸气
在实际工程中，常会碰到各种气态物质。
对于每种气体都有一个特定的温度，高于此温度时，气体无论如何压缩都不会液化，这个温度称为该气体的临界温度。
利用临界温度来区分气体与蒸气。
温度高于临界温度的气态物质称气体，低于临界温度的气态物质称为蒸气。
但通常以室温为标准来区分气体和蒸气。
表1-1列出了各种物质的临界温度。
从该表看出，氮、氢、氩、氧和空气等物质的临界温度远低于室温，所以在常温下它们是“气体”。
二氧化碳的临界温度与室温接近，极易液化。
而水蒸气、有机物质和气态金属均为蒸气。
表1-1各种物质的临界温度
物质
临界温度（℃）
氮（N2）
－267.8
氩（Ar）
－122.4（150.71K）
氢（H2）
－241.0（33.23K）
氧（O2）
－118.0（154.77K）
氖（Ne）
－228.0（44.43K）
氪（Kr）
－62.5（209.38K）
氦（He）
－147.0（126.25K）
氙（Xe）
＋14.7（289.74K）
空气
－140.0
二氧化碳（CO2）
＋31.0
乙醚
＋194.0
铁（Fe）
＋3700.0
氨（NH3）
＋132.4
甲烷（CH4）
－82.5
酒精
＋243.0
氯（Cl2）
＋14.40
水（H2O）
＋374.2
一氧化碳（CO）
－140.2
汞（Hg）
＋1450.0
1-2稀薄气体的基本性质
在真空技术中所遇到的是稀薄气体，这种稀薄气体在性质上与理想气体差异很小。
因此，在研究稀薄气体的性质时，可不加修正地直接应用理想气体的状态方程。
由式（1-1）大气层描述的气体状态方程反映了气体的P、V、T、m四个量之间的关系。
该方程在特殊情况下，即可推导出有名的理想气体定律。
（1）波义定律一定质量的气体，在恒定温度下，气体的压强与体积的乘积为常数。
即
PV=C（1-4）
或
P1V1=P2V2（1-5）
（2）盖·
吕萨克定律一定质量的气体，在压强一定时，气体的体积与绝对温度成正比。
V=CT（1-6）
（1-7）
（3）查理定律一定质量的气体，如果保持体积不变，则气体的压强与绝对温度成正比。
P=CT（1-8）
（1-9）
一、气体分子的速度分布
在一定容器中的气体分子处于不断的运动状态，它们相互间及和器壁之间无休止地频繁碰撞。
各个分子的速度（大小和方向）是不相同的，在稳态时可满足一定的统计分布规律，通常称为麦克斯韦-玻尔兹曼分布。
即在平衡状态下，当气体分子间的相互作用可以忽略时，分布在任一速度区间v～v＋dv内分子的几率为
（1-10）
式中，N——容器中气体分子总数；
m——气体分子质量；
T——气体温度（K）；
k——玻尔兹曼常数。
显然，在不同的速度v附近取相等的间隔，比率dN/N的数值一般是不同的。
比率dN/N与速度v有关，与v的函数关系成正比，即
（1-11）
即速度分布函数为
（1-12）
该函数表示分布在速度v附近单位速度间隔内的分子数占总分子数的比率，也叫做麦克斯韦速率分布定律。
麦克斯韦速率分布曲线如图1-1所示，该曲线也反映了气体分子速度随温度的变化情况。
图1-1麦克斯韦速率分布曲线
根据这种规律可从理论上推得分子速率在vm处有极有大值，于是vm被称为最可几速度，其值为
（cm/s）（1-18）
气体分子的平均速度为
（cm/s）（1-14）
气体分子的均方根速度为
（cm/s）（1-15）
由此可见，三种速度中，均方根速度vr最大，平均速度va之次，最可几速度vm最小。
这三种速度在不同的场合有各自的应用。
在讨论速度分布时，要用到最可几速度；
在计算分子运动的平均距离时，要用到平均速度；
在计算分子的平均动能时，则要采用均方根速度。
二、平均自由程
气体分子处于不规则的热运动状态，它除与容器壁发生碰撞外，气体分子间还经常发生碰撞。
每个分子在连续两次碰撞之间的路程称为“自由程”。
这是一个描述气体性质的微观参量。
其统计平均值
（1-16）
称为“平均自由程”。
由此可知，平均自由程与分子密度n和分子直径
的平方是反比关系。
根据式（1-1），上式可改写为
（1-17）
此式表明，气体分子的平均自由程与压强成反比，与温度成正比。
显然，在气体种类和温度一定的情况下
常数（1-18）
在25℃的空气情况下
（cm·
Pa）
（cm）（1-19）
三、碰撞次数与余弦散射律
单位时间内，在单位面积的器壁上发生碰撞的气体分子数称为入射频率，用
表示。
其数值与器壁前的气体分子密度n成正比，而且分子的平均速度va越大v也越大，则有
（1-20）
式（1-20）称为赫兹-克努曾（Hertz-Knudsen）公式，它是描述气体分子热运动的重要公式。
根据式（1-1）和式（1-14），则可得到单位时间碰撞单位固体表面分子数的另一表达式
（1-21）
例如，对于20℃的空气，则有
（个/cm2·
s）（1-22）
式中P的单位为帕（Pa）。
对于25℃的空气，根据式（1-3）、（1-19）、（1-21）对上述参数之间关系的计算结果如图1-2所示。
表1-2列出了与镀膜有关的一些重要气体的性质。
从该表可知，在1.33×
10-4Pa的压力下镀膜时，若以50～100Å
/min的速度进行气体分子的入射，只要经过1～2秒钟即可淀积成单层分子层。
图1-2几个真空概念之间关系（25℃，空气）
表1-2气体的性质
数
值
气
体
化学
符号
分
子
量
M
质量
m（×
10-23g）
平均速度
va（×
104）
cm/s,
0℃
分子直径
（×
10-8
cm,0℃）
平均自由程
（cm·
pa,
25℃）
在1.33×
10-4Pa时
碰撞次数
014个/
cm2）
形成单分子层的时间（s）
单分子层分子数（×
1014个/cm2）
厚度
（nm/min）
氢
H2
2.0
0.3
16.9
2.8
1.2
15.1
1.0
15.3
16.3
氧
O2
32
5.3
4.3
3.6
0.72
3.8
2.3
8.7
9.5
氩
Ar
40
6.6
3.7
0.71
3.4
2.5
8.6
氮
N2
28
4.7
4.5
0.67
4.0
8.1
11.3
29
4.8
0.68
2.1
8.3
10.8
水蒸气
H2O
18
3.0
5.7
4.9
0.45
5.0
1.1
26.8
一氧化碳
CO
8.0
11.5
二氧化碳
CO2
44
7.3
3.2
1.7
16.8
上面介绍了气体分子向固体表面的入射碰撞，下面介绍气体分子从表面的反射问题。
根据克努曾对低气压气体流动的研究，以及对分子束反射的研究都证明了下述的余比定律成立。
即碰撞于固体表面的分子，它们飞离表面的方向与原入射方向无关，并按与表面法线方向所成角度
的余弦进行分布。
则一个分子在离开其表面时，处于立体角
（与表面法线成
角）中的几率为
（1-23）
式中
是由于归一化条件，即位于
立体角中的几率为1而出现的。
分子从表面反射与飞来方向无关这一点非常重要。
它意味着可将飞来的分子看成一个分子束从一个方向飞来，亦可看成按任意方向飞来，其结果都是相同的。
余弦定律（又称“克努曾定律”）的重要意义在于：
（1）它揭示了固体表面对气体分子作用的另一个方向，即将分子原有的方向性彻底“消除”，均按余弦定律散射；
（2）分子在固体表面要停留一定的时间，这是气体分子能够与固体进行能量交换和动量交换的先决条件，这一点有重要的实际意义。
1-3真空的获得
真空系统的种类繁多，典型的真空系统应包括：
待抽空的容器（真空室）、获得真空的设备（真空泵）、测量真空的器具（真空计）以及必要的管道、阀门和其他附属设备。
能使压力从一个大气压力开始变小，进行排气的泵常称为“前级泵”，另一些却只能从较低压力抽到更低压力，这些真空泵常称为“次级泵”。
对于任何一个真空系统而言，都不可能得到绝对真空（P=0），而是具有一定的压强
，称为极限压强（或极限真空），这是该系统所能达到的最低压强，是真空系统能否满足镀膜需要的重要指标之一。
第二个主要指标是抽气速率，指在规定压强下单位时间所抽出气体的体积，它决定抽真空所需要的时间。
从理论上讲，任何一个真空系统所能达到的真空度可由下列方程确定
（1-24）
式中，
是真空泵的极限压强（Pa），S是泵的抽气速率（L/s），Pi是被抽空间气体的分压强（Pa），Q是真空室内的各种气源（Pa·
L/s），V是真空室的体积（L），t是时间（s）。
真空泵是一个真空系统获得真空的关键。
表1-3列出了常用真空泵的排气原理、工作压强范围和通常所能获得的最低压强。
图1-3示出了几种常用真空泵的抽速范围。
可以看出，至今还没有一种泵能直接从大气一直工作到超高真空。
因此，通常是将几种真空泵组合使用，如机械泵＋扩散系统和吸附泵＋溅射离子系＋钛升华泵系统，前者为有油系统，后者为无油系统。
表1-3主要真空泵的排气原理与工作范围
种类
原理
工作压强范围
机械泵
油封机械泵（单级）
油封机械泵（双级）
分子泵
罗茨泵
利用机械力压缩
和排除气体
蒸气喷射泵
水银扩散泵
油扩散泵
油喷射泵
靠蒸气喷射的动量
把气体带走
干
式
泵
溅射离子泵
钛升华泵
利用溅射或升华形成吸气、吸附排除气体
吸附泵
冷凝泵
冷凝吸附泵
利用低温表面对气体进行物理吸附排除气体
图1-3几种真空泵的抽速比较
1—单级旋片泵2—溅射离子泵3—双极旋片泵
4—罗茨泵5—扩散泵6—分子泵
一、机械泵
常用机械泵有旋片式、定片式和滑阀式等。
其中旋片式机械泵噪声较小，运行速度高，应用最为广泛。
其结构主要由定子、旋片和转子组成，这些部件全部浸在机械泵油中，转子偏心地置于定子泵内，如图1-4所示。
其工作原理建立在玻-马洛特定律基础上，如图1-5所示。
由于压强与体积的乘积等于一个与温度有关的常数。
因此，在温度一定的情况下，容器的体积就与气体的压强成反比。
图1-5示出了机械泵转子在连续旋转过程中的两个典型位置。
一般旋片将泵腔分为三个部分：
从进气口到旋片分离的吸气空间：
由两个旋片同泵壁分隔出的膨胀压缩空间和排气阀到旋片分隔的排气空间。
图中
（1）表示正在吸气，同时把上一周期吸入的气体逐步压缩；
图中
（2）表示吸气截止。
此时，泵的吸气量达到最大并将开始压缩；
图中（3）表示吸气空间另一次吸气，而排气空间继续压缩；
图中（4）表示排气空间内的气体，已被压缩到当压强超过一个大气压时，气体便推开排气阀由排气管排出。
如此不断循环，转子按箭头方向不停旋转，不断进行吸气、压缩和排气，于是与机械泵连接的真空容器便获得了真空。
图1-4单级旋片式机械泵的结构图1-5旋片式机械泵工作原理
如果待抽容器的体积为V，初始压强为P0，转子第一次旋转所形成的空间体积为
（见图1-5）。
则根据玻义耳定律，旋片转过一周后，待抽空间的压强P1降低为
或
（1-25）
经过n个循环后
（1-26）
由此可以看出，只有在泵室大而被抽容积小，即
/V越大，获得Pn所需时间才越短；
n越大Pn越小，理论上
时，
，但这在实际上是不可能的。
当n足够大时，Pn只会达到某一极限值Pu，这是因为泵在结构上总是存在着“有害空间”的缘故。
所谓有害空间是指出气口与转子密封点之间的极小空隙空间。
设每秒转子旋转m次，则t秒钟转子旋转的次数为
（1-27）
这时待抽容器的压强Pt降低为
（1-28）
（1-29）
由此可见
可以随容器内压强Pt的减小而增加。
对于一定的机械泵及待抽容器，其m、V及
均为常数，所以
（1-30）
也是一个常数。
对于实际的泵而言，该式只有在
极限真空度时才适用。
把这一公式作成曲线。
如图1-6所示。
图1-6机械泵的工作特性曲线
为减小有害空间的影响，通常采用双级泵。
该泵由两个转子串联构成，以一个转子空间的出气口作为另一个转子空间的进气口。
这样便可使极限真空从单级泵的1Pa提高到10-2Pa数量级。
目前，国内外生产的机械泵一般都是双级泵。
由于泵的转子和定子全部浸泡在油箱内，因此机械泵油的作用很重要，对机械泵油的基本要求是饱和蒸气压低，要具有一定的润滑性和粘度，以及较高的稳定性。
国产1号真空泵油适用于多种类型机械泵，在20℃时饱和蒸气压小于1×
10-3Pa，50℃时粘度为5×
10-2Pa·
s。
表1-42X旋片机械泵性能参数
型号
抽速
（L/s）
极限真空（Pa）
配用电动机
功率（kW）
进气口直径（mm）
关气镇阀
开气镇阀
2X-0.5
0.5
6.7×
10-2
10-1
0.18
10
2X-1
1
0.25
15
2X-2
2
0.4
20
2X-4
4
升级会员 