对光电效应和康普顿效应し⑸条件的探讨文档格式.docx
《对光电效应和康普顿效应し⑸条件的探讨文档格式.docx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《对光电效应和康普顿效应し⑸条件的探讨文档格式.docx（9页珍藏版）》请在冰点文库上搜索。
）]，?
式中m?
0表示静止电子的质量，m表示运动电子的质量，即：
hν=[SX（]m?
2[SX）][KF）][SX）]-m?
2+w
?
=[SX（]m?
2-m?
2[KF（]1-[SX（]v?
2[SX）][KF）]
[][KF（]1-[SX（]v?
2[SX）][KF）][SX）]+w，?
因为v?
m?
c，即（[SX（]v?
m[]c[SX）]）?
1，利用（1+x）?
n=1+nx（x?
1），上式可化为：
2（1-[SX（]v?
m[]2c?
2[SX）]）
2[SX）][KF）][SX）]+w
=[SX（][SX（]1[]2[SX）]m?
0v?
m[][KF（]1-[SX（]v?
2[SX）][KF）][SX）]+w。
又因为v?
c，故（[SX（]v?
2≈0，[KF（]1-[SX（]v?
2[SX）][KF）
]≈1，所以?
hν=[SX（]1[]2[SX）]m?
m+w，?
c，由于m=[SX（]m?
0[][KF（]1-（[SX（]v?
2[KF）][SX）]，?
即m≈m?
0，上式简化为?
hν=[SX（]1[]2[SX）]mv?
上式称为爱因斯坦光电效应方程。
在光电效应中，光子与整个原子系统相互作用时，我们需要考虑光子、电子和原子核三者的
能量和动量的变化。
但是，由于原子核的质量比电子质量大几千倍以上，因此核的能量变化
很小，可以忽略不计。
爱因斯坦的光电效应方程只表示出光子和电子之间的能量守恒，而没
有相应的光子与电子的动量守恒关系式，就是由于这个缘故。
由此可见，光子的能量与电子
的结合能相差不大且光子的能量大于电子的结合能时，主要发生光电效应现象。
康普顿效应发生的条件。
1923年康普顿发现，当?
X?
射线通过石墨等物质时，散射光中除原
有波长λ的?
射线外，还有较长波长λ′的?
射线，这种较长波长的散射，称康普顿
散射。
康普
顿效应无法用波动理论来解释，用光子理论可以解释。
当?
射线光子与静止的电子发生碰
撞时，可以用p表示入射光子的动量，p′代表散射光子的动量，mu代表光电子的动量。
依据
动量守恒定律，可以用图1表示三者的矢量关系，由于?
p=[SX（]hν[]c[SX）]、p′=[SX（]hν′[]c[SX）]，?
所以
（mu）?
2=（[SX（]hν[]c[SX）]）?
2+（[SX（]hν′[]c[SX）]）?
2-[SX（]2h?
2[]c?
2[SX）
]vv′?
cos?
θ，?
由能量守恒定律得出?
m?
2+hν=mc?
2+hν′
0表示静止电子的质量，m表示运动电子的质量，?
┯钟歇?
：
m=[SX（]m?
0[][KF（]1-（[SX（]u[]c[SX）]）?
2[KF）][SX）],?
联立上述各式，并将λ=[SX（]c[]ν[SX）]代入整理得?
Δλ=λ′-λ=[SX（]h[]m?
0c[SX）]（1-?
θ）。
显然，散射波长λ′比原有波长λ要长。
不过，上面解释过程也是有前提的，即原子外层电
子或轻原子的电子的结合能（约10?
eV）比X?
射线光子能量（10?
4～10?
5?
eV?
）要小得
多，这些电子的动量也比?
射线光子的动量要小，可以忽略，近似地把电子看成是自由
且静止的。
在碰撞过程中
，光子与电子作为一个系统遵守能量与动量守恒，碰撞视为弹性碰撞，光子与电子作用后，
光的波长变长。
但对于结合能较大的电子（如内层电子），被原子核紧密束缚，结合能不能
忽略，故电子不能看成是自由的。
这时光子与整个原子发生碰撞（可视为弹性碰撞），由于
原子质量远大于光子质量，碰撞结果光子能量改变甚微，光的波长几乎不变，这就是散射中
有原波长散射光的原因。
可见，光子的能量大大地超过电子的结合能时，易发生康普顿效应 。
综上所述，光子的能量与电子的结合能相差不大且光子的能量大于电子的结合能时，发生光
电效应现象；
光子的能量大大地超过电子的结合能时，发生康普顿效应。
おだ?
用极限法和碰撞原则?
で蠼馀龊笪锾逅俣确段У牡刃?
性?
お?
师朝兵?
（河北武邑中学 湖北武邑 053400）?
1 利用碰撞过程中所遵循的三个原则求解碰撞后物体速度的取值范围?
（1）动量守恒的原则?
（2）动能不增加的原则?
（3）碰后的运动状态的合理性原则?
质量为m?
2的B球静止在光滑水平面上，质量为m?
1的A球以速度v?
0和B球发生正碰，分析
两球碰撞后的速度。
为了计算的方便，可取m?
1=m,m?
2=km，根据动量?
┦睾悛?
1v?
0=m?
1+m?
2v?
2[JY]
（1）?
有v?
1=v?
0-kv?
2（即v?
1=[SX（]m?
0-m?
2[]m?
1[SX）]）?
根据合理性原则?
v?
1≤v?
2[JY]
（2）?
整理得[SX（]v?
0[]k+1[SX）]≤v?
2，?
如果不等式取等号v?
2有最小值?
2=[SX（]v?
0[]k+1[SX）]，?
即v?
0[]m?
2[SX）]。
（这个速度正好对应着完全非弹性碰撞后的速度）?
根据碰撞中动能不增加的原则?
[SX（]1[]2[SX）]m?
0≥[SX（]1[]2[SX）]m?
1+[SX（]1[]2[SX）]m?
2v
2[JY]（3）?
即?
v?
0≥v?
1+kv?
（v?
0+v?
1）（v?
0-v?
1）≥kv?
而由
（1）式可化简得?
0=v?
1=kv?
代入上式可得?
（v?
1）kv?
2≥kv?
1）≥v?
2≤v?
1，?
将v?
2代入可得?
0+（v?
2），?
整理得v?
2≤[SX（]2v?
2≤[SX（]2m?
2+m?
1[SX）]。
2有最大值?
2=[SX（]2v?
2=[SX（]2m?
（对应于弹性碰撞后的速度）?
所以，碰撞后B物体的速度范围?
[SX（]m?
2[SX）]≤v?
总结 由此可见作为理想模型出现的完全非弹性碰撞和弹性碰撞正是实际碰
撞的两个极端例子，由此而得的两个v?
2的值，正是v?
2所有可能情况中的两个极值。
那么
我们既可以通过碰撞的三个原则来分析物体相互作用后的速度范围，也可以通过极限的思想
来分析速度的范围。
2 从极限的角度去认识碰撞后物体速度的取值范围?
从极限角度，对碰撞问题，可总结为图2所示情况，并归类为：
（1）完全非弹性碰撞情况下?
1-m?
2[SX）]v?
0≤v?
1[]m?
=v?
0?
（2、3取等号，其它取小于号）。
（2）弹性碰撞的情况下?
1≤[SX（]m?
0≤v
（1、4取等号，其它取小于号）。
（3）非极限情况下?
0<
1<
[SX（]m?
2
<
[SX（]2m?
（1、2、3、4都取小于号）。
3 碰撞的极限的应用举例?
例 （2009年普通高等学校招生全国统一考试广东卷19题）如图3所示，水平
地
面上静止放置着物块B和C，相距l=1.0?
。
物块A以速度v?
0=10?
m/s?
沿水平方向与B
正碰。
碰撞后A和B牢固地粘在一起向右运动，并再与C发生正
碰，碰后瞬间C的速度v=2.0?
m/s?
已知A和B的质量均为m，C的质量为A质量的k倍，物块与地面的动摩擦因数μ=0。
45。
（设碰撞时间很短，g取10?
）?
（1）计算与C碰撞前瞬间AB的速度？
（2）根据AB与C的碰撞过程分析k的取值范围？
并讨论与C碰撞后AB的可能运动方向？
解
（1）A、B碰撞的过程?
mv?
0=2mv?
1?
1=5?
，?
加速度a=μg=4.5?
1-v?
2=2aL?
2=4?
2为碰撞前AB的速度。
（2）AB与C的碰撞过程中动量守恒?
2mv?
2=2mv?
3+kmv?
3=[SX（]2mv?
2-kmv[]2m[SX）]=4-k。
方法一 根据极限法?
AB碰后的速度?
[SX（]2m-km[]2m+km[SX）]v?
3≤[SX（]2m[]2m+km[SX）]v?
即[SX（]2-k[]2+k[SX）]×
4≤v?
3≤[SX（]2[]2+k[SX）]×
4，?
由左侧[SX（]2-k[]2+k[SX）]×
3=4-k
k（k-6）≤0?
k≤6，?
由右侧v?
3=4-k≤[SX（]2m[]2m+km[SX）]v?
k（k-2）≥0?
k≥2?
2≤k≤6。
方法二 根据碰撞的三个原则?
（1）根据动量守恒的原则?
3+kmv
[SX（]1[]2[SX）]（2m）v?
2≥[SX（]1[]2[SX）]kmv?
2+[SX（]1[]2[SX）]2mv?
3，
结合v?
3=4-k，可得?
2+[SX（]1[]2[SX）]2m（4-k）?
0≤k≤6。
（3）根据合理性原则?
3≤v，?
而v?
3=4-k?
题后感 物体碰后速度的最大值和最小值的推导来源于三个原则，所以既可
以用三个原则来分析k的取值范围，可以用极值来分析k的取值范围，二者等效。
从解决本题
来讲，三个原则无疑是最好的方法，容易想到、容易理解、容易计算，通过本题可以训练学
生灵活运用三个原则，同时提升对一般碰撞中碰后两物体速度范围的认识。
升级会员 