大物2期末复习.docx
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大物2期末复习
练习一静电场中的导体
A
B
-Q
图5.6
三、计算题
1.已知某静电场在xy平面内的电势函数为U=Cx/(x2+y2)3/2,其中C为常数.求
(1)x轴上任意一点,
(2)y轴上任意一点电场强度的大小和方向.
解:
.Ex=-∂U/∂x
=-C[1/(x2+y2)3/2+x(-3/2)2x/(x2+y2)5/2]
=(2x2-y2)C/(x2+y2)5/2
Ey=-∂U/∂y
=-Cx(-3/2)2y/(x2+y2)5/2=3Cxy/(x2+y2)5/2
x轴上点(y=0)Ex=2Cx2/x5=2C/x3Ey=0
E=2Ci/x3
y轴上点(x=0)Ex=-Cy2/y5=-C/y3Ey=0
E=-Ci/y3
2.如图5.6,一导体球壳A(内外半径分别为R2,R3),同心地罩在一接地导体球B(半径为R1)上,今给A球带负电-Q,求B球所带电荷QB及的A球的电势UA.
静电场中的导体答案
解:
2.B球接地,有UB=U∞=0,UA=UBA
UA=(-Q+QB)/(4πε0R3)
UBA=[QB/(4πε0)](1/R2-1/R1)
得QB=QR1R2/(R1R2+R2R3-R1R3)
UA=[Q/(4πε0R3)][-1+R1R2/(R1R2+R2R3-R1R3)]
=-Q(R2-R1)/[4πε0(R1R2+R2R3-R1R3)]
练习二静电场中的电介质
A
B
Q1
图6.6
Q2
σ1
σ2
σ3
σ4
三、计算题
1.如图6.6所示,面积均为S=0.1m2的两金属平板A,B平行对称放置,间距为d=1mm,今给A,B两板分别带电Q1=3.54×10-9C,Q2=1.77×10-9C.忽略边缘效应,
求:
(1)两板共四个表面的面电荷密度σ1,σ2,σ3,σ4;
(2)两板间的电势差V=UA-UB.
解:
1.在A板体内取一点A,B板体内取一点B,它们的电场强度是四个表面的电荷产生的,应为零,有
EA=σ1/(2ε0)-σ2/(2ε0)-σ3/(2ε0)-σ4/(2ε0)=0
EA=σ1/(2ε0)+σ2/(2ε0)+σ3/(2ε0)-σ4/(2ε0)=0
而S(σ1+σ2)=Q1S(σ3+σ4)=Q2
有σ1-σ2-σ3-σ4=0
σ1+σ2+σ3-σ4=0
σ1+σ2=Q1/S
σ3+σ4=Q2/S
解得σ1=σ4=(Q1+Q2)/(2S)=2.66⨯10-8C/m2
σ2=-σ3=(Q1-Q2)/(2S)=0.89⨯10-8C/m2
两板间的场强E=σ2/ε0=(Q1-Q2)/(2ε0S)
V=UA-UB
=Ed=(Q1-Q2)d/(2ε0S)=1000V
+
-
+
+
-
-
-
-
-
+
+
+
导体
图6.7
四、证明题
1.如图6.7所示,置于静电场中的一个导体,在静电平衡后,导体表面出现正、负感应电荷.试用静电场的环路定理证明,图中从导体上的正感应电荷出发,终止于同一导体上的负感应电荷的电场线不能存在.
解:
1.设在同一导体上有从正感应电荷出发,终止于负感应电荷的电场线.沿电场线ACB作环路ACBA,导体内直线BA的场强为零,ACB的电场与环路同向于是有
+
+
+
+
-
-
-
-
B
A
C
=
≠0
与静电场的环路定理
0相违背,故在
同一导体上不存在从正感应电荷出发,终止于负感应电荷的电场线.
练习三电容静电场的能量
R1
图7.1
R2
三、计算题
1.半径为R1的导体球带电Q,球外一层半径为R2相对电容率为εr的同心均匀介质球壳,其余全部空间为空气.如图7.1所示.求:
(1)离球心距离为r1(r1R2)处的D和E;
(2)离球心r1,r2,r3,处的U;(3)介质球壳内外表面的极化电荷.
解:
1.
(1)因此电荷与介质均为球对称,电场也球对称,过场点作与金属球同心的球形高斯面,有
4πr2D=∑q0i
当r=5cm当r=15cm(R1得D2=Q/(4πr2)=3.54×10-8C/m2
E2=Q/(4πε0εrr2)=7.99×103N/C
当r=25cm(r>R1+d)∑q0i=Q=1.0×10-8C
得D3=Q/(4πr2)=1.27×10-8C/m2
E3=Q/(4πε0r2)=1.44×104N/C
D和E的方向沿径向.
(2)当r=5cm=Q/(4πε0εrR)-Q/[4πε0εr(R+d)]+Q/[4πε0(R+d)]
=540V
当r=15cmU2=
=Q/(4πε0εrr)-Q/[4πε0εr(R+d)]+Q/[4πε0(R+d)]
=480V
当r=25cmU3=
=Q/(4πε0r)=360V
(3)在介质的内外表面存在极化电荷,
Pe=ε0χE=ε0(εr-1)Eσ'=Pe·n
r=R处,介质表面法线指向球心
σ'=Pe·n=Pecosπ=-ε0(εr-1)E
q'=σ'S=-ε0(εr-1)[Q/(4πε0εrR2)]4πR2
=-(εr-1)Q/εr=-0.8×10-8C
r=R+d处,介质表面法线向外
σ'=Pe·n=Pecos0=ε0(εr-1)E
q'=σ'S=ε0(εr-1)[Q/(4πε0εr(R+d)2]4π(R+d)2
=(εr-1)Q/εr=0.8×10-8C
2.两个相距很远可看作孤立的导体球,半径均为10cm,分别充电至200V和400V,然后用一根细导线连接两球,使之达到等电势.计算变为等势体的过程中,静电力所作的功.
解;2.球形电容器C=4πε0R
Q1=C1V1=4πε0RV1Q2=C2V2=4πε0RV2
W0=C1V12/2+C2V22/2=2πε0R(V12+V22)
两导体相连后C=C1+C2=8πε0R
Q=Q1+Q2=C1V1+C2V2=4πε0R(V1+V2)
W=Q2/(2C)=[4πε0R(V1+V2)]2/(16πε0R)=πε0R(V1+V2)2
静电力作功A=W0-W
=2πε0R(V12+V22)-πε0R(V1+V2)2=πε0R(V1-V2)2
=1.11×10-7J
练习六磁感应强度毕奥—萨伐尔定律
三、计算题
O
O'
I
x
y
z
P
2a
图10.7
1.如图10.7所示,一宽为2a的无限长导体薄片,沿长度方向的电流I在导体薄片上均匀分布.求中心轴线OO'上方距导体薄片为a的磁感强度.
r
解:
1.取宽为dx的无限长电流元
dI=Idx/(2a)
dB=μ0dI/(2πr)
=μ0Idx/(4πar)
⨯I
x
x
y
x
dB
x
dI
x
α
x
α
x
P
x
dBx=dBcosα=[μ0Idx/(4πar)](a/r)
=μ0Idx/(4πr2)=μ0Idx/[4π(x2+a2)]
dBy=dBsinα=μ0Ixdx/[4πa(x2+a2)]
=[μ0I/(4π)](1/a)arctan(x/a)
=μ0I/(8a)
=[μ0I/(8πa)]ln(x2+a2)
=0
O
∙
R
图10.8
2.如图10.8所示,半径为R的木球上绕有密集的细导线,线圈平面彼此平行,且以单层线圈覆盖住半个球面.设线圈的总匝数为N,通过线圈的电流为I.求球心O的磁感强度.
解:
2.取宽为dL细圆环电流,dI=IdN=I[N/(πR/2)]Rdθ
=(2IN/π)dθ
dB=μ0dIr2/[2(r2+x2)3/2]
x
θ
dB
dI
r=Rsinθx=Rcosθ
dB=μ0NIsin2θdθ/(πR)
=μ0NI/(4R)
练习七毕奥—萨伐尔定律(续)磁场的高斯定理
三、计算题
I
图11.6
2a
a
a
S2
S1
b
1.在无限长直载流导线的右侧有面积为S1和S2的两个矩形回路,回路旋转方向如图11.6所示,两个回路与长直载流导线在同一平面内,且矩形回路的一边与长直载流导线平行.求通过两矩形回路的磁通量及通过S1回路的磁通量与通过S2回路的磁通量之比.
解:
1.取窄条面元dS=bdr,
面元上磁场的大小为
B=μ0I/(2πr),面元法线与磁场方向相反.有
Φ1=
Φ2=
Φ1/Φ2=1
2.半径为R的薄圆盘均匀带电,总电量为Q.令此盘绕通过盘心且垂直盘面的轴线作匀速转动,角速度为ω,求轴线上距盘心x处的磁感强度的大小和旋转圆盘的磁矩.
解;2.在圆盘上取细圆环电荷元dQ=σ2πrdr,
[σ=Q/(πR2)],等效电流元为
dI=dQ/T=σ2πrdr/(2π/ω)=σωrdr
(1)求磁场,电流元在中心轴线上激发磁场的方向沿轴线,且与ω同向,大小为
dB=μ0dIr2/[2(x2+r2)3/2]=μ0σωr3dr/[2(x2+r2)3/2]
=
-
=
=
(2)求磁距.电流元的磁矩
dPm=dIS=σωrdrπr2=πσωr2dr
=πσωR4/4=ωQR2/4
练习八安培环路定律
三、计算题
∙
图12.5
∙
O'
2R'
d
O
R
1.如图12.5所示,一根半径为R的无限长载流直导体,其中电流I沿轴向流过,并均匀分布在横截面上.现在导体上有一半径为R'的圆柱形空腔,其轴与直导体的轴平行,两轴相距为d.试求空腔中任意一点的磁感强度.
解:
1.此电流可认为是由半径为R的无限长圆柱电流I1和一个同电流密度的反方向的半径为R'的无限长圆柱电流I2组成.
O
O'
I
r1
r2
θ1
θ1
θ2
θ2
B1
B2
y
x
R
R'
d
I1=JπR2I2=-JπR'2J=I/[π(R2-R'2)]
它们在空腔内产生的磁感强度分别为
B1=μ0r1J/2B2=μ0r2J/2
方向如图.有
Bx=B2sinθ2-B1sinθ1=(μ0J/2)(r2sinθ2-r1sinθ1)=0
By=B2cosθ2+B1cosθ1
=(μ0J/2)(r2cosθ2+r1cosθ1)=(μ0J/2)d
所以B=By=μ0dI/[2π(R2-R'2)]
方向沿y轴正向
2.设有两无限大平行载流平面,它们的电流密度均为j,电流流向相反.求:
(1)载流平面之间的磁感强度;
(2)两面之外空间的磁感强度.
⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯
∙∙∙∙∙∙∙
I1
I2
①
②
解;2.两无限大平行载流平面的截面如图.平面电流在空间产生的磁场为B1=μ0J/2
在平面①的上方向右,在平面①的下方向左;
电流②在空间产生的磁场为B2=μ0J/2
在平面②的上方向左,在平面②的下方向右.
(1)两无限大电流流在平面之间产生的磁感强度方向都向左,故有B=B1+B2=μ0J
(2)两无限大电流流在平面之外产生的磁感强度方向相反,故有B=B1-B2=0
练习九安培力
三、计算题
1.一边长a=10cm的正方形铜导线线圈(铜导线横截面积S=2.00mm2,铜的密度ρ=8.90g/cm3),放在均匀外磁场中.B竖直向上,且B=9.40⨯10-3T,线圈中电流为I=10A.线圈在重力场中求:
(1)今使线圈平面保持竖直,则线圈所受的磁力矩为多少.
(2)假若线圈能以某一条水平边为轴自由摆动,当线圈平衡时,线圈平面与竖直面夹角为多少.
解:
1.
(1)Pm=IS=Ia2
B
n
θ
π/2-θ
mg
mg
mg
方向垂直线圈平面.
线圈平面保持竖直,即Pm与B垂直.有
Mm=Pm×B
Mm=PmBsin(π/2)=Ia2B
=9.4×10-4m⋅N
(2)平衡即磁力矩与重力矩等值反向
Mm=PmBsin(π/2-θ)=Ia2Bcosθ
MG=MG1+MG2+MG3
=mg(a/2)sinθ+mgasinθ+mg(a/2)sinθ
=2(ρSa)gasinθ=2ρSa2gsinθ
Ia2Bcosθ=2ρSa2gsinθ
tanθ=IB/(2ρSg)=0.2694
θ=15︒
C
D
I1
I2
A
图13.5
2.如图13.5所示,半径为R的半圆线圈ACD通有电流I2,置于电流为I1的无限长直线电流的磁场中,直线电流I1恰过半圆的直径,两导线相互绝缘.求半圆线圈受到长直线电流I1的磁力.
I1
I2
R
θ
x
y
dF
解:
2.在圆环上取微元
I2dl=I2Rdθ
该处磁场为
B=μ0I1/(2πRcosθ)
I2dl与B垂直,有dF=I2dlBsin(π/2)
dF=μ0I1I2dθ/(2πcosθ)
dFx=dFcosθ=μ0I1I2dθ/(2π)
dFy=dFsinθ=μ0I1I2sinθdθ/(2πcosθ)
=μ0I1I2/2
因对称Fy=0.故F=μ0I1I2/2方向向右.
练习十洛仑兹力
三、计算题
i
v
∙
图14.6
1.如图14.6所示,有一无限大平面导体薄板,自下而上均匀通有电流,已知其面电流密度为i(即单位宽度上通有的电流强度)
(1)试求板外空间任一点磁感强度的大小和方向.
(2)有一质量为m,带正电量为q的粒子,以速度v沿平板法线方向向外运动.若不计粒子重力.求:
(A)带电粒子最初至少在距板什么位置处才不与大平板碰撞.
(B)需经多长时间,才能回到初始位置..
解:
1.
(1)求磁场.用安培环路定律得B=μ0i/2
在面电流右边B的方向指向纸面向里,在面电流左边B的方向沿纸面向外.
(2)F=qv×B=maqvB=man=mv2/R
带电粒子不与平板相撞的条件是粒子运行的圆形轨迹不与平板相交,即带电粒子最初位置与平板的距离应大于轨道半径.
R=mv/qB=2mv/(μ0iq)
(3)经一个周期时间,粒子回到初始位置.即
t=T=2πR/v=4πm/(μ0iq)
2.一带电为Q质量为m的粒子在均匀磁场中由静止开始下落,磁场的方向(z轴方向)与重力方向(y轴方向)垂直,求粒子下落距离为y时的速率.并讲清求解方法的理论依据.
解:
2.洛伦兹力Qv×B垂直于v,不作功,不改变v的大小;重力作功.依能量守恒有
mv2/2=mgy,
得v=(2gy)1/2.
练习十一磁场中的介质
三、计算题
1.一厚度为b的无限大平板中通有一个方向的电流,平板内各点的电导率为γ,电场强度为E,方向如图15.6所示,平板的相对磁导率为μr1,平板两侧充满相对磁导率为μr2的各向同性的均匀磁介质,试求板内外任意点的磁感应强度.
解:
1.设场点距中心面为x,因磁场面对称以中心面为对称面过场点取矩形安培环路,有
×
E
H
H
l
=ΣI02∆LH=ΣI0
(1)介质内,0H=xγEB=μ0μr1H=μ0μr1xγE
(2)介质外,|x|>b/2.ΣI0=b∆lJ=b∆lγE,有
H=bγE/2B=μ0μr2H=μ0μr2bγE/2
μr2
μr2
μr1
b
E
γ
图15.6
χm
O
I
I
图15.7
R1
R2
2.一根同轴电缆线由半径为R1的长导线和套在它外面的半径为R2的同轴薄导体圆筒组成,中间充满磁化率为χm的各向同性均匀非铁磁绝缘介质,如图15.7所示.传导电流沿导线向上流去,由圆筒向下流回,电流在截面上均匀分布.求介质内外表面的磁化电流的大小及方向.
解:
2.因磁场柱对称取同轴的圆形安培环路,有
=ΣI0
在介质中(R12πrH=IH=I/(2πr)
介质内的磁化强度
M=χmH=χmI/(2πr)
介质内表面的磁化电流
JSR1=|MR1×nR1|=|MR1|=χmI/(2πR1)
ISR1=JSR1⋅2πR1=χmI(与I同向)
介质外表面的磁化电流
JSR2=|MR2×nR2|=|MR2|=χmI/(2πR2)
ISR2=JSR2⋅2πR2=χmI(与I反向)
练习十二电磁感应定律动生电动势
三、计算题
20cm
10cm
5cm
C
A
I
图17.8
b
θ
B
l
d
c
a
图17.9
1.如图17.8所示,长直导线AC中的电流I沿导线向上,并以dI/dt=2A/s的变化率均匀增长.导线附近放一个与之同面的直角三角形线框,其一边与导线平行,位置及线框尺寸如图所示.求此线框中产生的感应电动势的大小和方向.
解:
1.取顺时针为三角形回路电动势正向,得三角形面法线垂直纸面向里.取窄条面积微元
dS=ydx=[(a+b-x)l/b]dx
Φm=
=
=
εi=-dΦm/dt=
=-5.18×10-8V
负号表示逆时针
2.一很长的长方形的U形导轨,与水平面成θ角,裸导线可在导轨上无摩擦地下滑,导轨位于磁感强度B垂直向上的均匀磁场中,如图17.9所示.设导线ab的质量为m,电阻为R,长度为l,导轨的电阻略去不计,abcd形成电路.t=0时,v=0.求:
(1)导线ab下滑的速度v与时间t的函数关系;
(2)导线ab的最大速度vm.
解:
2.
(1)导线ab的动生电动势为
εi=⎰lv×B·dl=vBlsin(π/2+θ)=vBlcosθ
Ii=εi/R=vBlcosθ/R
方向由b到a.受安培力方向向右,大小为
F=|⎰l(Iidl×B)|=vB2l2cosθ/R
F在导轨上投影沿导轨向上,大小为
F'=Fcosθ=vB2l2cos2θ/R
重力在导轨上投影沿导轨向下,大小为mgsinθ
mgsinθ-vB2l2cos2θ/R=ma=mdv/dt
dt=dv/[gsinθ-vB2l2cos2θ/(mR)]
(2)导线ab的最大速度vm=
.
练习十三感生电动势自感
三、计算题
图18.6
××
××
O
R
2R
B
M
N
a
2a
ω
z
图18.7
L
1.在半径为R的圆柱形空间中存在着均匀磁场B,B的方向与柱的轴线平行.有一长为2R的金属棒MN放在磁场外且与圆柱形均匀磁场相切,切点为金属棒的中点,金属棒与磁场B的轴线垂直.如图18.6所示.设B随时间的变化率dB/dt为大于零的常量.求:
棒上感应电动势的大小,并指出哪一个端点的电势高.
(分别用对感生电场的积分εi=⎰lEi·dl和法拉第电磁感应定律εi=-dΦ/dt两种方法解).
.解:
(1)用对感生电场的积分εi=⎰lEi·dl解:
在棒MN上取微元dx(-R××
××
O
B
M
N
dx
Ei
该处感生电场大小为
Ei=[R2/(2r)](dB/dt)
与棒夹角θ满足tanθ=x/R
εi=
=
=
=
=[R3(dB/dt)/2](1/R)arctan(x/R)
××
××
O
B
M
N
=πR2(dB/dt)/4
因εi=>0,故N点的电势高.
(2)用法拉第电磁感应定律εi=-dΦ/dt解:
沿半径作辅助线OM,ON组成三角形回路MONM
εi=
=
=-
+
+
=-(-dΦmMONM/dt)=dΦmMONM/dt
而ΦmMONM=
=πR2B/4
故εi=πR2(dB/dt)/4
N点的电势高.
2.电量Q均匀分布在半径为a,长为L(L>>a)的绝缘薄壁长圆筒表面上,圆筒以角速度ω绕中心轴旋转.一半径为2a,电阻为R总匝数为N的圆线圈套在圆筒上,如图18.7所示.若圆筒转速按ω=ω0(1-t/t0)的规律(ω0,t0为已知常数)随时间线性地减小,求圆线圈中感应电流的大小和流向.
解:
2..等效于螺线管
B内=μ0nI=μ0[Qω/(2π)]/L=μ0Qω/(2πL)
B外=0
Φ=⎰SB⋅dS=Bπa2=μ0Qωa2/(2L)
εi=-dΦ/dt=-[μ0Qa2/(2L)]dω/dt
=μ0ω0Qa2/(2Lt0)
Ii=εi/R=μ0ω0Qa2/(2LRt0)
方向与旋转方向一致.
练习十四自感(续)互感磁场的能量
三、计算题
1.两半径为a的长直导线平行放置,相距为d,组成同一回路,求其单位长度导线的自感系数L0.
解:
1.取如图所示的坐标,设回路有电流为I,则两导线间磁场方向向里,大小为
0≤r≤aB1=μ0Ir/(2πa2)+μ0I/[2π(d-r)]
a≤r≤d-aB2=μ0I/(2πr)+μ0I/[2π(d-r)]
d-a≤r≤dB3=μ0I/(2πr)+μ0I(d-r)/(2πa2)
取窄条微元dS=ldr,由Φm=
得
Φml=
+
+
+
+
+
=μ0Il/(4π)+[μ0Il/(2π)]ln[d/(d-a)]
+[μ0Il/(2π)]ln[(d-a)/a]+[μ0Il/(2π)]ln[(d-a)/a]
+[μ0Il/(2π)]ln[d/(d-a)]+μ0Il/(4π)
=μ0Il/(2π)+(μ0Il/π)ln(d/a)
由Ll=Φl/I,L0=Ll/l=Φl/(Il).得单位长度导线自感L0==μ0l/(2π)+(μ0l/π)ln(d/a)
图19.4
(1)
R
r
h
a
b
(2)
2内外半径为R、r的环形螺旋管截面为长方形,共有N匝线圈.另有一矩形导线线圈与其套合,如图19.4
(1)所示.其尺寸标在图19.4
(2)所示的截面图中,求其互感系数.
解:
2.设环形螺旋管电流为I,则管内磁场大小为
B=μ0NI/(2πρ)r≤ρ≤R
方向垂直于截面;管外磁场为零.取窄条微元dS=hdρ,由Φm=
得
Φm=
=μ0NIhln(R/r)/(2π)
M=Φm/I==μ0Nhln(R/r)/(2π)