流体力学实验参考答案.docx
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流体力学实验参考答案
流体力学实验思考题
参考答案
流体力学实验室
静水压强实验
1．同一静止液体内的测压管水头线是根什么线
测压管水头指zp，即静水力学实验仪显示的测压管液面至基准面的垂直高度。
测压管水头线指测压管液面的连线。
实验直接观察可知，同一静止液面内的测压管水头线是一根水平线。
2．当pB0时，试根据记录数据，确定水箱内的真空区域。
pB0，相应容器的真空区域包括以下三个部分：
（1）过测压管2液面作一水平面，由等压面原理知，相对测压管2及水箱内的水体而
言，该水平面为等压面，均为大气压强，故该平面以上由密封的水、气所占区域，均为真空区域。
（2）同理，过箱顶小不杯的液面作一水平面，测压管4中，该平面以上的水体亦为真
空区域。
3）在测压管5中，自水面向下深度某一段水柱亦为真空区域。
这段高度与测压管
液面低于水箱液面的高度相等，亦与测压管4液面高于小水杯液面高度相等。
管5油水界面至水面和油水界
最简单的方法，是用直尺分别测量水箱内通大气情况下，
面至油面的垂直高度h和h0，由式whw0h0，从而求得0
4．如测压管太细，对于测压管液面的读数将有何影响设被测液体为水，测压管太细，测压管液面因毛细现象而升高，造成测量误差，毛细高度由下式计算
4cos
d
式中，为表面张力系数；为液体容量；d为测压管的内径；h为毛细升高。
常温的水，
0.073Nm，0.0098Nm3。
水与玻璃的浸润角很小，可以认为cos1.0。
于是有
h29.7d（h、d均以mm计）
一般来说，当玻璃测压管的内径大于10mm时，毛细影响可略而不计。
另外，当水质
不洁时，减小，毛细高度亦较净水小；当采用有机下班玻璃作测压管时，浸润角较大，其h较普通玻璃管小。
如果用同一根测压管测量液体相对压差值，则毛细现象无任何影响。
因为测量高、低压强时均有毛细现象，但在计算压差时，互相抵消了。
5．过C点作一水平面，相对管1、2、5及水箱中液体而言，这个水平面是不是等压面哪一部分液体是同一等压面
不全是等压面，它仅相对管1、2及水箱中的液体而言，这个水平面才是等压面。
因为只有全部具有下列5个条件的平面才是等压面：
（1）重力液体；
（2）静止；（3）连通；（4）连通介质为同一均质液体；（5）同一水平面。
而管5与水箱之间不符合条件（4），相对管5和水箱中的液体而言，该水平面不是水平面。
6、用该实验装置能演示变液位下的恒定水流吗关闭各通气阀门，开启底阀，放水片刻，可看到有空气由C进入水箱。
这时阀门的出流就是变液位下的恒定水流。
因为由观察可知，测压管1的液面始终与C点同高，表明作用于底阀上的总水头不变，故为恒定流动。
这是由于液位的降低与空气补充使箱体表面真空度的减小处于平衡状态。
医学上的点滴注射就是此原理应用的一例，医学上称这为马利奥特容器的变液位下恒定流。
文丘里实验
d20.01cm值取代d2值时，本实验在最大流量下的
1．本实验中，影响文丘里管流量系数大小的因素有哪些哪个因素最敏感对本实验的管道而言，若因加工精度影响，误将
将变为多少
由式
Qd2d12gh
中若文丘里管d1=cm，d2=cm，通常在切削加工中d2比d1测量方便，容易掌握好精度，
d2不易测量准确，从而不可避免的要引起实验误差。
例如当最大流量时值为，若d2的误
差为－cm，那么值将变为，显然不合理。
2．为什么计算流量与实际流量不相等
因为计算流量Q'是在不考虑水头损失情况下，即按理想液体推导的，而实际流体存在
3．文丘里流量计能否倾斜安装，为什么
如图所示
得
p1p2
H1
h1
h2
H2
则
z1p1
p2
z2z1
（p2
H1
h1
h2H2）（z2）
（z1
H1）
（z2
H2）
h1h2
由图可知
h（h1
h2）
（h3
h4）
式中，h1、h2、h3、h4分别为各测压管的液面读数。
因此，无论文丘里流量计是否倾斜安装，对测压管读数都不影响。
4．文丘里管喉颈处容易产生真空，允许最大真空度为6-7mH2O。
工程中应用文丘里管时，
应检验其最大真空度是否在允许范围内。
根据你的实验成果，分析本实验文丘里管喉颈处最大真空值为多少
本实验若d1=cm，d2=cm，以管轴线高程为基准面，以水箱液面和喉颈断面分别为
1-1、2-2计算断面，列能量方程得
H0
p2v2
2g
hw12
则
2
2
p2v2
H0
hw120
v2hw12
02g
2gw12
hw120
即实验中最大流量时，文丘里管喉颈处真空度hv52.22cmH2O，而由本实验实测约为
60cm。
进一步分析可知，若水箱水位高于管轴线4m左右时，实验中文丘里管喉颈处真空度可
达7mH2O左右。
雷诺实验
1．为什么上临界雷诺数无实际意义，而采用下临界雷诺数作为层流和紊流的判据实测下临界雷诺数为多少
根据实验测定，上临界雷诺数实测值在3000-5000范围内，与操作的快慢、水箱的紊动度、外界干扰等密切相关。
有关学者做了大量实验，有的得12000，有的得20000，有的甚
至得到40000。
实际水流中，干扰总是存在的，故上临界雷诺数为不定值，无实际意义。
只有下临界雷诺数才可以作为判别流态的标准。
凡水流的雷诺数小于下临界雷诺数者为层流。
一般实测下临界雷诺数为2100左右。
2．雷诺实验得出的圆管流动下临界雷诺数理论值为2320，而目前一般教科书中介绍采用的
下临界雷诺数是2000，原因何在
下临界雷诺数也并非与干扰绝对无关。
雷诺实验是在环境的干扰极小，实验前水箱中的水体经长时间的稳定情况下，经反复多次细心量测得出的。
而后人的大量实验很难重复得出雷诺实验的准确数值，通常在2000-2300之间。
因此，从工程实用出发，教科书中介绍的圆管下临界雷诺数一般是2000。
3．圆管内液流有哪几种流动状态它们的特点如何结合实验现象说明。
略。
4．分析层流和紊流在运动学特性和动力学特性方面各有何差异
流动状态
运动学特性
动力学特性
层流
质点有规律地作分层流动
流层间无质量传输
断面流速按抛物线分布
流层间无动量交换
运动要素无脉动现象
单位质量的能量损失与流速的一次
方成正比
紊流
质点互相混渗作无规则运动
流层间有质量传输
断面流速按指数规律分布
流层间存在动量交换
运动要素发生不规则的脉动现象
单位质量的能量损失与流速的（）次
方成正比
5．为什么必须用一个保持溢流的恒压水箱来做雷诺实验
略。
沿程阻力损失实验
1．本实验中，沿程阻力损失就是压差计的压差，如果管道有一定的倾角，压差计的压差是否还是沿程阻力损失为什么
现以倾斜等径管道上装设的水银多管压差计为例说明（图中A—A为水平线）：
如图示O—O为基准面，以1—1和2—2为计算断面，计算点在轴心处，设v1v2，hj0，由能量方程可得
hf12
Z1
p1
Z2
p2
p1p2
H2
13.6
h2
h2
H
13.6
h1h1
HH1
p2
H2
12.6
h2
12.6h1
H
1
hf12Z1
H1
Z2
H2
12.6
h2
12.6
h1
12.6（h1h2）
这表明水银压差计的压差值即为沿程水头损失，且和倾角无关。
2．根据实测m值判断本实验的流区。
1.01.8
lghf～lgv曲线的斜率m=～，即hf与v1.01.8成正比，表明流动为层流（m=）、紊流光
滑区和紊流过渡区（未达阻力平方区）。
3．管道的当量粗糙度如何测得
1）考尔布鲁克公式
12lg2.51
3.7dRe
莫迪图即是本式的图解。
（2）S．J公式
1.325
0.92
ln3.7d5.74Re0.9
（3）Barr公式
12lg5.1286
2lg3.7dRe0.89
其中（3）式精度最高。
在反求时，
（2）式开方应取负号。
也可直接由～Re关系
d
在莫迪图上查得，进而得出当量粗糙度值。
d4．实验工程中的钢管中的流动，大多为光滑紊流或紊流过渡区，而水电站泄洪洞的流动，大多数为紊流阻力平方区，其原因何在
钢管的当量粗糙度一般为0.2mm，常温下，0.01cm2/s，经济流速300cm/s，若
实用管径D=（20～100）cm，其Re6105～3106，相应的=～，由莫迪图可知，流d动均处在过渡区。
若需达到阻力平方区，那么相应的Re106～9106，流速应达到（5～9）m/s。
这样高速的有压管流在实际工程中非常少见。
而泄洪洞的当量粗糙度可达（1～9）mm，洞径一般为（2～3）m，过流速往往在（5～10）m/s以上，其Re大于107，故一般均处于阻力平方区。
2g
局部阻力损失实验
1．结合实验结果，
由式
分析比较突扩与突缩圆管在相应条件下的局部阻力损失大小关系。
2v
hj
fd1d2
2
突扩：
e1AA12
突缩：
s0.51A1
A2
则有
0.5
1A1A2
0.51A1A2
2
1A1A22
当A1A20.5
或
d1d20.707
时，突然扩大的水头损失比相应的突然收缩的要大。
在本实验最大流量Q下，突然扩大损失
较突然缩小损失约大一倍，即hjehjs6.54/3.601.817。
d1d2接近于1时，突然扩大的水流形态接近于逐渐扩大管的流动，因而阻力损失显着减小。
2．结合流动仪演示的水力现象，分析局部阻力损失机理何在产生突扩与突缩局部损失的主要部位在哪里怎样减小局部阻力损损失
流动演示仪1-7型可显示突扩、突缩、渐扩、渐缩、分流、合流、阀道、绕流等三十多种内、外流的流动图谱。
据此对于局部阻力损失的机理分析如下：
从显示的图谱可见，凡流道边界突变处，形成大小不一的漩涡区。
漩涡是产生损失的主要根源。
由于水质点的无规则运动和激烈的紊动，相互磨擦，便消耗了部分水体的自储能量。
另外，当这部分低能流体被主流的高能流体带走时，还须克服剪切流的速度梯度，经质点间的动能交换，达到流速的重新组合，这也损耗了部分能量。
这样就造成了局部阻力损失。
从流动仪可见，突扩段的漩涡主要发生在突扩断面以后，而且与扩大系数有关，扩大系数越大，漩涡区也越大，损失也越大，所以产生突扩局部阻力损失的主要部位在突扩断面的后部。
而突缩段的漩涡在收缩断面均有。
突缩前仅在死角区有小漩涡，且强度较小，而突缩的后部产生了紊动度较大的漩涡环区。
可见产生突缩水头损失的主要部位是在突缩断面后。
从以上分析可知，为了减小局部阻力损失，在设计变断面管道几何边界形状时应流线型化或昼接近流线形，以避免漩涡的形成，或使漩涡区尽可能小。
如欲减小管道的局部阻力，就应减小管径比以降低突扩段的漩涡区域；或把突缩进口的直角改为圆角，以消除突缩断面后的漩涡环带，可使突缩局部阻力系数减小到原来的12～110。
突然收缩实验管道使用年份长以后，实测阻力系数减小，主要原因也在这里。
3．现备有一段长度及联接方式与调节阀相同，内径与实验管道相同的直管段（见实验装置图），如何用两点法测量阀门的局部阻力系数
两点法是测量局部阻力系数的简便有效办法。
它只需在被测流段（如阀门）前后的直管段长度大于（20～40）d的断面处，各布置一个测压点便可。
先测出整个测量段上的总水头损失hw12，有
hw12hj1hj2hjnhjihf12
式中：
hji分别为两测点间不干扰的各个局部阻力段的阻力损失；
hjn被测段的局部阻力损失；
hw12两测点间的沿程阻力损失。
然后，把被测段（如阀门）换上一段长度及联接方法与被测段相同，内径与管道相同的
直管段，再测出相同流量下的总水头损失hw12，同样有
hw12hj1hj2hji1hf12
所以
hjnhw12hw12
孔口、管嘴出流实验1．结合观测不同类型管嘴与孔口出流的流股特征，分析流量系数不同的原因及增大过流能力的途径。
根据实验结果可知，流股形态及流量系数如下：
圆角管嘴出流的流股呈光滑圆柱形，；
直角管嘴出流的流股呈圆柱形麻花状扭变，；圆锥管嘴出流的流股呈光滑圆柱形，；
孔口出流的流股在出口附近有侧收缩，呈光滑圆柱形，。
影响流量系数大小的原因有：
（1）出口附近流股直径，孔口为dccm，dcd，其余同管嘴的出口直径，
dcd1。
（2）直角进口管嘴出流，大于孔口c，是因为前者进口段后由于分离，使流股侧收
流能力。
后者孔口出流流股侧面均为大气压，无抽吸力存在。
（3）直角进口管嘴的流股呈扭变，说明横向脉速大，紊动度大，这是因为在侧收缩断面附近形成漩涡这故。
而圆角进口管嘴的流股为光滑圆柱形，横向脉速微弱，这是因为进口近乎流线形，不易产生漩涡之故，所以直角管嘴比圆角管嘴出流损失大，值小。
另外，从流股形态看，
为了提高工作段水流和。
能量损失小，因此
（4）圆锥管嘴虽亦属直角进口，但因进口直径渐小，不易产生分离，其侧收缩面面积接近出口面积（值以出口面积计），故侧收缩并不明显影响过流能力。
横向脉动亦不明显，说明渐缩管对流态有稳定作用（工程或实验中，稳定性，往往在工作段前加一渐缩段，正是利用渐缩的这一水力特性）其值与圆角管嘴相近。
只要将进口修圆，
从以上分析可知，为了加大管嘴的过流能力，进口形状应力求线化，提高的效果就十分显着。
孔口及直角管嘴的流量系数的实验值有时比经验值偏大，其主要原因亦与制作工艺上基使用上不小心将孔口、管嘴的进口棱角磨损了有关。
2．观察dH>时，孔口出流的侧收缩率较dH<时有何不同
当dH>时，观察知，收缩断面直径dc增大，并接近于孔径d，这叫不完全收缩，实验测知，增大，可达左右。
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