bgh分子轨道理论Word文档下载推荐.docx
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Гσ=A1g+Eg+T1u
4)求出与中心原子价轨道相关的配体群轨道(用投影算符):
配体群轨道示意图:
sψA1gdx2-y2ψEg(x2-y2)
dz2ψEg(z2)pxψT1u(x)
pyψT1u(y)pzψT1u(z)
3、配合物的σ分子轨道能级图
1)σ分子轨道能级图
中心原子轨道σ分子轨道配体σ群轨道
2)d轨道能级分裂
对于许多配体如H2O、NH3、F−等,配体pz轨道能级低于金属轨道能级
四、金属与配体间π分子轨道(强、弱场配合物)
1.配体π群轨道构筑
1)形成π分子轨道的原子轨道
A1g:
sEg:
dx2-y2,dz2T1u:
px,py,pz
已用于形成σ分子轨道
只剩余T2g:
dxy,dxz,dyz
B原子用于形成π分子轨道的原子轨道集合:
12个p
x或py轨道。
以其为基求出表示,并约化:
Гπ=T1g+T2g+T1u+T2u
用投影算符构筑π群轨道:
2)t2gπ群轨道图形
非键轨道:
t1u(px,py,pz已形成σ分子轨道)
t2u(无f轨道)
t1g(无g轨道)
2、配合物的π分子轨道(强、弱场配合物)
1)具有低能充满π群轨道的配体(如H
2O、X-)
△o减小,为弱场配合物。
2)具有高能空π群轨道的配体(如Ph3P)
△o增大,为强场配合物。
3、分子轨道理论的应用
1)解释光谱化学系列
I−<
Br−<
Cl−<
F−<
OH−<
H2O<
NH3<
NO2−<
CN−、CO、PR3
π电子提供者无π键π电子接受者
弱σ电子提供者强
σ电子提供者
3)解释配合物的磁性
FeSO4.7H2Oµ
=5.10B.M.
K4[Fe(CN)6]µ
=0.00B.M.
五、晶体场理论与分子轨道理论的比较
1、相同之处:
:
1)都可得到d轨道能级分裂的结果;
2)都可对配合物的磁性给予解释。
2、区别:
1)t2g、eg轨道的性质不同
CFT:
t2g、eg为纯原子轨道;
MOT:
不考虑π成键时,八面体配合物中t2g虽可看作是原子轨道,但eg*中包含了配体群轨道的成分。
2)d轨道能级分裂原因不同
CFT认为是由于中心原子轨道与配体静电场相互作用所致;
MOT认为是原子轨道组合成分子轨道所致。
dx2-y2dxy
4)对配合物稳定性的解释不同
CFT认为,配合物稳定性是由中心离子与配体间静电相互吸引贡献。
MOT认为,配体的对孤对电子进入成键分子轨道释放的能量是决定配合物稳定性的主要因素。
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第四节角重叠模型
对于配合物的化学键理论,MO理论可以得出好的结果。
但MO计算量大。
近年来又发展了角重叠模型(AMO),使问题简化,计算量小。
1、AOM是一种简易的仍然把焦点集中于d轨道的MO法;
2、AOM比CFT更详细和优越,但不是完整的MO法;
3、AOM体现了金属与配体相互作用的主要特征,是理解配合物结构、磁性和光谱的成功模型;
4、AOM可估计配体轨道的稳定化作用及金属d轨道的不稳定作用。
一.基本原理
能量变化值eσ=βσSσ2(可由量子化学原理导出)
βσ—轨道间相互作用强度的量度,和dz2与Φ轨道能量间隔成反比;
Sσ―dz2与Φ轨道的标准双原子重叠积分。
若保持r不变,旋转Φ轨道至(θ,φ)位置,则双原子重叠积分
S=[1/4(1+3cos2θ)]Sσ=FσSσ
角重叠因子Fσ=1/4(1+3cos2θ)
ΔEσ=βσS2=Fσ2βσSσ2=Fσ2eσ
对于π键:
同理ΔEπ=Fπ2eπ(eπ=βπSπ2);
Sπ—标准双原子π重叠积分
若中心原子d轨道与n个配体相互作用,则总的能量变化
(对配体求和)
二、中心离子d轨道能级的变化
1、中心离子d轨道与配体轨道的角重叠因子:
FσFπxFπy
dz21/4(1+3cos2θ)
dyz31/2/2sinφsin2θ
dxz31/2/2cosφsin2θ
dxy31/2/4sin2φ(1-cos2θ)
dx2-y231/2/4cos2φ(1-cos2θ)
2、常见配体位置Fσ2及Fπ2的计算
结构
位置
直线
平面三角形
5,6
1,7,8
三角双锥
四方锥
1,5,6,7,8
1,2,3,4,5
平面正方形
四面体
1,2,3,4
9,10,11,12
八面体
1,2,3,4,5,6
含一个σ和两个π轨道的配体在某些位置的Fλ2值
金属离子d轨道
配体位置dz2dx2-y2dxzdyzdxy
1σ1/43/4000
π00101
2σ1/43/4000
π00011
3σ1/43/4000
4σ1/43/4000
σ10000
5π00110
6σ10000
π00110
7σ1/43/16009/16
π03/41/43/41/4
8σ1/43/16009/16
9σ001/31/31/3
π2/32/32/92/92/9
10σ001/31/31/3
11σ001/31/31/3
12σ001/31/31/3
根据该表的数据,可以很容易计算出d轨道在不同几何构型中的能量变化。
3、能量计算:
1)八面体
ΔE(dz2)=(1/4+1/4+1/4+1/4+1+1)eσ=3eσ
ΔE(dx2-y2)=(3/4+3/4+3/4+3/4)eσ=3eσ
同理:
ΔE(dxz)=ΔE(dyz)=ΔE(dxy)=4eπ
eπ的绝对值一般小于eσ。
且有三种情况:
eπ>
0,配体为强π电子供给者;
eπ~0,配体为弱π电子供给者;
eπ<
0,配体为强π电子接受者。
因此π键对分裂能影响有两种情况:
eg*(3eσ)
eg*(3eσ)
Δo
t2g*(4eπ)
d轨道d轨道Δo
t2g*(4eπ)
弱场强场
分裂能Δo=3eσ-4eπ
2)四面体:
ΔE(t2)=(1/3+1/3+1/3+1/3)eσ+(2/9+2/9+2/9+2/9)eπ=4/3eσ+8/9eπ
ΔE(e)=(2/3+2/3+2/3+2/3)eπ=8/3eπ
Δt=4/3eσ+8/9eπ-8/3eπ=4/9(3eσ-4eπ)=4/9Δo
t2
Δt
e
d轨道
3)平面正方形:
ΔE(dx2-y2)=(3/4+3/4+3/4+3/4)eσ=3eσ
ΔE(dxy)=(1/4+1/4+1/4+1/4)eσ=eσ
ΔE(dz2)=(1+1+1+1)eπ=4eπ
ΔE(dxz)=ΔE(dyz)=(1+1)eπ=2eπ
dx2-y2(3eσ)
dz2(eσ)
高低由eσ与4eπ大小决定。
dxy(4eπ)
dxz,dyz(2eπ)
4、电子的排布
成键的σ分子轨道能量较接近于配体的σ轨道,因而配体的孤对电子将进入这些成键轨道;
而中心离子的d电子将进入反键轨道。
若有π键结合:
则配体为π电子提供者时,配体π电子将进入成键π分子轨道;
配体为π电子接受者时,中心离子的d电子将进入成键π分子轨道。
至于所形成的配合物为高自旋还是低自旋,取决于分裂能和成对能的大小。
例:
八面体配合物
三、分子轨道稳定化能(MOSE)
1、MOSE的计算
对于任何几何构型,第i个成键轨道上有ni个电子,与之相应的反键轨道上有mi个电子,则这个轨道对稳定化能的贡献为(mi-ni)ΔEi,式中ΔEi即为第i个轨道的作用能。
则MOSE=Σ(mi-ni)ΔEi(对轨道求和)
MOSE=(neg*-4)×
(3eσ)+(nt2g*-6)×
(4eπ)
2、应用
1)解释第四周期二价金属离子水合热的双峰曲线
若不考虑π键作用,MOSE=(neg*-4)×
(3eσ)
高自旋情况下,得如下结果:
组态d0d1d2d3d4d5d6d7d8d9d10
MOSE(-eσ)121212129666630
以此数据做图:
MOSE
(-eσ)
012345678910
图中未出现双峰。
但若附加一个倾斜基底,就可以成为双峰曲线。
E
012345678910
*这是由于除中心离子eg轨道与配体eg群轨道组成分子轨道外,中心离子的ns和np轨道分别与配体的a1g和t1u群轨道组成分子轨道,这将对体系的稳定提供重要贡献。
而这种作用随金属的ns和np轨道与配体σ轨道间能量差减小而得到增强。
这种作用在第一过渡系中右边元素比左边为大。
2)预测四配位配合物构型
对于ML4,常见构型有三种:
四面体平面正方形顺式二缺位八面体
若只考虑σ键合,则能级图分别为:
正四面体:
MOSE=-8eσ+(4/3eσ)×
nt2*-8=-4/3×
6
平面正方形:
MOSE=-8eσ+(eσ)×
ndz2+(3eσ)×
ndx2-y2*-8=-3×
2+(-1×
2)
顺式二缺位八面体:
MOSE=-8eσ+(3/2eσ)×
ndx2-y2+(5/2eσ)×
ndz2*-8=-2.5×
2+(-1.5×
不同组态离子在不同几何构型下的MOSE:
MOSE(-eσ)
dn
平面正方形
顺式二缺位八面体
高自旋
低自旋
d0-2
8.00
d3
6.67
d4
5.33
7.00
6.50
d5
4.00
d6
d7
d8
2.67
6.00
5.00
d9
1.33
3.00
2.50
d10
*对于d8组态低自旋金属离子:
MOSE(四面体)=-2.67eσ
MOSE(平面正方形)=-6.00eσ
MOSE(顺式二缺位八面体)=-5.00eσ
平面正方形的MOSE最大,因此[Ni(CN)4]2-(d8低自旋)为平面正方形结构。
**配合物采取哪种构型,不仅要考虑MOSE,还要注意到配体间的排斥。
如d0、d1、d2、d10金属离子,三种构型的MOSE相同,正四面体因配体间排斥小,而多被采用。
(注:
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