ELNES的原理及应用实例.docx

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ELNES的原理及应用实例

ELNES的原理及应用实例

在1929年由Rudberg发现利用一特定能量的电子束施加在欲测量的金属样品上，然后接收非弹性〔亦即是有能量损失〕的电子，发现会随着样品的化学成分不同而有不同的损失能量，因此可以分析不同的能量损失位置而得知材料的元素成份。

EELS在50年代开场流行起来，称为材料测试的主要手段之一。

到60年代末70年代初开展起来的高分辨电子能量损失谱〔HREELS〕，在电子非弹性碰撞理论的推动下，由于其对外表和吸附分子具有高的灵敏性，并对吸附的氢具有分析能力，更重要的是能区分外表吸附的原子、分子的构造和化学特性，进一步推动了材料科学的开展。

其中，能量损失近边构造〔ELNES，energy-lossnear-edgestructure〕是高分辨电子损失能量谱的一种具体应用技术手段。

通过谱形分析，可以提供试样的能带构造和元素的化学价态等重要信息，这在材料科学研究中发挥着独特的作用。

一、电子能量损失谱仪

电子能量损失谱仪有两种商业产品，一类是磁棱镜谱仪，另一种是Ω过滤器。

前者安装在透射电子显微镜照相系统下面，故可以随时决定是否需要安装；而后者是安装在镜筒，故是一种特殊技术，在分析电子显微镜出厂前必须事先安装好。

在分析电子显微镜中应用最普遍也最方便的是磁棱镜谱仪。

图1磁棱镜谱仪示意图

磁棱镜谱仪的构造如图1所示，磁棱镜实质是一个扇形铁磁块，它对电子的作用和玻璃棱镜对白色光的色散作用相似，故称磁棱镜。

透过试样的电子在磁棱镜沿半径为R的弧形轨迹前进，能量较小的电子〔即能量损失较大的电子〕运动轨迹的曲率半径R也较小，而能量较大的电子〔即能量损失较小的电子〕运动轨迹的曲率半径R较大，一样能量的电子那么聚焦在承受狭缝平面处同一位置。

具有能量损失ΔE的电子在聚焦平面上与没有能量损失的电子〔即零损失电子〕存在位移Δx，Δx的大小由下式决定：

式中，m0c2为电子的静止质量，等于511keV；Δx/ΔE称为色散度。

通过不同Δx的平面处可以选择不同能量的电子进展检测和计算。

对于加速电压为200kV的EELS，能量分辨率为1~2eV，远高于EDS，使用场发射电子枪，EELS的能量分辨率可达0.8~1eV。

二、电子能量损失谱分析

入射电子束在与薄试样相互作用的过程中会由于非弹性散射而损失一局部能量ΔE=E0-Ein〔E0为与试样交互作用前的入射电子能量，它由加速电压所决定；Ein为与薄试样产生非弹性散射后的透射电子能量，它由交互作用的类型所决定的〕，其中一局部电子所损失的局部能量值是试样中某个元素的特征值，采集投射电子信号强度，并按照其损失能量大小展示出来，这就是电子能量损失谱〔EELS，ElectronEnergyLossSpectroscopy〕，其中具有特征能量损失的透射电子的信号是电子能量损失谱进展微区分析的根底。

电子损失的能量直接反响了发生散射的机制、试样的化学组成以及厚度等信息，因而能够对薄试样微区的元素组成、化学键及电子构造等进展分析。

由于低原子序数元素的非弹性散射几率相当大，因此EELS技术特别适用于薄试样低原子序数元素如碳、氮、氧、硼等的分析。

它的特点是：

①分析的空间分辨率高，仅仅取决于入射电子束与试样的互作用体积。

②直接分析入射电子与试样非弹性散射互作用的结果而不是二次过程，探测效率高。

一般来说，在同样的实验条件下，EELS的信号强度远高于EDS，故可测出元素含量比EDS低。

③EELS没有XEDS中的各种假象，不需进展如吸收、荧光等各种校正，其定量分析原那么上是无标样的。

但是，电子能量损失谱分析存在一定的困难，主要是对试样厚度的要求较高，尤其是定量分析的精度有待改善。

图2硅的电子能量损失谱

图2所示是典型的硅的电子能量损失谱，其以投射电子损失的能量ΔE为横坐标，而以电子信号的强度I为纵坐标。

EELS测量的能量围是从0eV到几千eV。

外壳层的电子具有小的键能，而壳层的电子具有大的键能。

因此，电子损失能量谱通常分为两局部，即低能损失谱〔0~50eV〕，包含零损失峰，它记录外壳层的电子能量损失；另一局部是高能损失谱〔50eV以上〕，它记录壳层的电子能量损失。

1）零损失峰

零损失峰表示了能量无损失或能量损失太小以至谱仪不能分辨的电子信号强度。

具体来说，这些电子未发生交互作用或受到原子核的弹性散射，或这些电子引起试样中原子振动而导致声子激发〔非弹性散射〕。

零损失峰总是强度最大的峰，在图2中用字母A表示。

零损失峰假设无特殊情况是不会收集的，因为它强度太大，以致易损坏闪烁器或饱和光电二极管阵列。

零损失峰主要用于谱仪的能量标定和仪器调整，以其半高宽定义为谱仪能量分辨率，已有对称的高斯分布为谱仪良好状态的标志。

图3200kV下场发射电子枪得到的零损失峰

2）低能损失区

能量损失在0~50eV围的低能区是入射电子与试样价电子交互作用引起的电子云集体振荡的等离子峰，在图2中用字母B表示。

图4Al-Mg合金的低能损失谱〔第一等离子峰损失ΔEp〔1〕≈15eV〕

等离子震荡引起的第一个峰强度P

（1）与零损失峰强度P（0）之比与试样的厚度t有关，

。

其中，λp是离子振荡的平均自由程，它与入射电子能量和试样成分有关。

在入射电子能量为100keV时，λp为50~150nm。

据此可以测定试样的厚度t，尤其是试样很薄，即小于1~2个消光距离时，用其他方法〔如会聚束光线法〕均较难测定，唯有该法才能有效测出该薄试样的厚度。

此外，引起等离子激发的入射电子能量损失为

，而等离子震荡频率ωp是参与振荡的自由电子数目ne的函数，

。

因此等离子激发能量损失ΔEp也是试样组成元素和成分的特征量，可以从自由电子数目的变化〔即ΔEp的变化〕来推测元素浓度的变化。

3）高能损失区

能量损失在50eV以上的高能区域称为高能损失区，它是由入射电子使试样中的K、L、M等层电子被激发而造成的。

由于层电子被激发的概率要比等离子激发概率小2~3个数量级，所以其强度很小，因此记录在一个电子能量损失谱时，将层电离损失区的谱放大几十倍再与零损失区、低能损失区一起显示出来。

在电子损失能量谱中，电离损失峰理想峰形为三角形或锯齿形，真实的峰形近似三角形或锯齿形。

电离损失峰的始端能量〔电离边〕等于壳层电子电离所需的最低能量，而成为元素鉴别的唯一特征能量。

如图5所示是来自一种矿物〔Al2O3SiO2〕的高能损失谱，对照各元素电离能量值表可知，能量损失约为532eV的电离边是氧原子的K层电子激发引起的，而氧不能被铍窗探测器的EDS测出。

图5一种矿物〔Al2O3SiO2〕的高能损失谱

在电子能量损失谱中，正是这种电离损失峰成为微区化学成分在轻元素附近围分析的重要手段，弥补了X射线能量谱分析在轻元素定量分析时的缺乏。

三、能量损失近边构造

在大于电离阀值Ec约50eV围，电子能量损失谱存在明显的精细振荡构造，这就是能量损失近边构造〔ELNES，energy-lossnear-edgestructure〕。

当样品中的壳层电子从入射电子获得足够能量时，壳层电子将从基态跃迁到激发态，而在壳层留下一个空穴。

但如果获得的能量缺乏以使其完全摆脱原子核的束缚成为自由电子，那么壳层电子只能跃迁到费米能级以上导带中某一空的能级。

此时从入射电子获得的能量等于所激发壳层电子跃迁前后所处能级能量之差。

虽然电子跃迁到导带中任一能级都是可能的，但导带中能级是分立的，且每一能级所能容纳的电子的能力也是不一样的。

又因电子跃迁而从入射电子获得的能量正好和能量损失谱中入射电子的能量损失相对应，我们可以通过电子能量损失谱中能量损失电子的强度分布得到样品中导带能级分布和态密度〔电子在一定能量围的相对分布〕等电子构造信息。

因为电子能级分布和态密度对原子间的成键和价态非常敏感，这些将直观地在ELNES上表现出来。

目前，这一方法已广泛的运用在判断某些过渡金属元素〔例如Fe，Co，Ni等〕在不同化合物中的化学价态。

1）能带与禁带

能带理论是用量子力学的方法研究固体部电子运动的理论。

始于20世纪初期，在量子力学确立以后开展起来的一种近似理论。

它曾经定性地说明了晶体中电子运动的普遍特点，并进而说明了导体与绝缘体、半导体的区别所在，解释了晶体中电子的平均自由程问题。

自20世纪六十年代，电子计算机得到广泛应用以后，使用电子计算机依据第一原理做复杂能带构造计算成为可能〔不过仍然非常耗时，一次典型的能带构造自洽计算在普通工作站上往往需要花几个小时甚至一周多的时间才能完成〕。

能带理论由定性开展为一门定量的准确科学。

晶体中电子所能具有的能量围，在物理学中往往形象化地用一条条水平横线表示电子的各个能量值，这条线称为能级。

能量愈大，线的位置愈高，一定能量围的许多能级〔彼此相隔很近〕形成一条带，称为能带。

各种晶体能带数目及其宽度等都不一样。

相邻两能带间的能量围称为“能隙〞或“禁带〞。

完全被电子占据的能带称“满带〞，满带中的电子不会导电；完全未被占据的称“空带〞；局部被占据的称“导带〞，导带中的电子能够导电；价电子所占据能带称“价带〞。

能量比价带低的各能带一般都是满带，价带可以是满带，也可以是导带；如在金属中是导带，所以金属能导电。

在绝缘体中和半导体中是满带所以它们不能导电，但半导体很容易因其中有杂质或受外界影响〔如光照，升温等〕，使价带中的电子数目减少，或使空带中出现一些电子而成为导带,因而也能导电。

图6能带与禁带

2〕原子构成固体时能级的分裂

孤立原子的能级是一系列分立的能级。

将N个原子逐渐靠近时，原子之间的相互作用逐渐增强，各原子上的电子受其它原子〔核〕的影响亦逐渐增强；最外层电子的波函数将会发生重叠，简并会解除，原孤立原子能级分裂为N个靠得很近的能级；原子靠得越近，波函数交叠越大，分裂越显著。

由N个一样原子聚集成固体时，相应于孤立原子的每个能级分裂成N个能级，别离出的能级是十分密集的，它们形成一个能量准连续的能带。

通常层电子交叠很小，相应地能级分裂变很小，可近似不受干扰；固体与孤立原子的差异〔如光谱性质，电学性质等〕主要是由外层电子状态的变化所引起。

如图7所示，八个原子组成晶体时，2s能级分裂成8个能级，2p能级本身是三度简并，分裂为24个能级。

分裂的2s能级和2p能级形成了一个能量准连续的能带。

图78个原子形成晶体时能级分裂的情况。

因此，孤立原子外层电子状态的电子跃迁所产生的光谱表现为分立谱线，而固体中涉及外层电子状态的跃迁光谱表现为连续谱。

3〕电子态：

紧束缚近似

波函数是量子力学中用来描述粒子微观状态的函数。

对于壳层的电子，电子受原子核束缚较强，而原子之间的相互作用相对较弱，晶体中的电子状态近似于孤立原子中的情形。

这时所谓的紧束缚的方法更为适用，它将所有原子的电子波函数的线性叠加作为零级近似或尝试波函数：

这里

表示位于第l个原胞的第j个原子的第α个原子波函数或原子轨道。

虽然对一样的Rl与dj，即同一原子的不同α的轨道是相互正交的，但不同原子的轨道之间一般不具有正交的性质。

因此上式并非将晶体波函数用正一系展开，只能看作是尝试波函数。

然而为了符合布洛赫定理，将系数写成

即

；

或记为

式中

。

有时称

为与第j类原子的第α个原子轨道相应的布洛赫和。

可见，所有原子轨道布洛赫和的线性组合可以选为近似波函数。

4〕电子态密度

电子构造是宏观量，态密度是微观量，所以电子构造不适合解释纳米粒子尺寸变化引起的特性，而应该用态密度来解释。

原那么上讲，态密度可以作为能带构造的一个可视化结果。

很多分析和能带的分析结果可以一一对应，很多术语也和能带分析相通。

但是因为它更直观，因此在结果讨论中用得比能带分析更广泛一些。

在统计力学和凝聚体物理学中，状态密度或态密度为某一能量附近每单位能量区间里微观状态的数目，又叫做能态密度。

在物理学中，具有同一能量的微观状态被称为简并的。

简并态的个数叫做简并数。

在离散能级处，简并数就是相应能量的态密度。

在连续和准连续能态处，设g（E）为态密度，那么处在能量E和E+dE区间的态的个数为g（E）dE。

态密度的重要性在于，在一个正那么系综中系统处在能量E到E+dE之间的概率为

，其中

， 

为玻尔兹曼常数。

考虑到归一化，

。

四、能量损失近边构造的应用实例

正如上文所述，在高分辨电子显微镜〔HRTEM〕下获得电子能量损失谱〔EELS〕，结合能量损失近边构造〔ELNES〕进展谱形分析，可以获得试样的能带构造和元素的化学价态等重要信息。

1〕TiO2与Ti2O3中Ti价态区分

如图8所示，TiO2中Ti元素的价态〔+4价〕要高于Ti2O3中Ti元素的价态〔+3价〕，所以TiO2中Ti元素电离损失的能量要高于Ti2O3中Ti元素电离损失的能量。

图8TiO2与Ti2O3的电子能量损失谱

2〕CeO2-Ce2O3体系中Ce价态区分

如图9所示，CeO2中Ce元素的价态〔+4价〕要高于Ce2O3中Ce元素的价态〔+3价〕，所以CeO2中Ce元素电离损失的能量要高于Ce2O3中Ce元素电离损失的能量。

可以看出，随着CeO2-Ce2O3体系中CeO2浓度的不断上升，Ce元素电离损失的能量也在不断上升。

图9CeO2-Ce2O3体系的电子能量损失谱

3〕Cu2O与CuO中Cu价态区分

如图10所示，金属Cu氧化为Cu2O和CuO后，Cu的L系ELNES发生了明显变化。

CuO中Cu元素的价态〔+2价〕要高于Cu2O中Cu元素的价态〔+1价〕，所以CuO中Cu元素电离损失的能量要高于Cu2O中Cu元素电离损失的能量。

此外，亦可以通过比照未知价态的铜元素的能量损失谱图波形与标准单一化合价铜元素的能量损失谱图波形比照，来判断铜元素的化合价

图10Cu、Cu2O、CuO中O的K边与Cu的L2,3边

4〕超导氧化物La2-xSrxCuO4的氧原子浓度

如图11所示是La系超导氧化物La2-xSrxCuO4的氧的K壳层电子激发谱〔1s→2p〕。

用Sr〔+2价〕置换La〔+3价〕时，将引入空位，随Sr量的增加，氧空位量逐渐增大，以致在略低于氧的K电离边的528eV处看见小峰。

这说明，超导载流子的空位主要是氧原子的位置。

图11La2-xSrxCuO4〔0≤x≤0.4〕中氧的K边

5〕石墨、金刚石等碳材料的区分

对于石墨态和金刚石中的碳，虽然同是碳，但由于它们的电子能级精细构造不同，谱中的能量损失近边构造也就不同，以此可以区分它们。

石墨、金刚石等碳材料中的碳原子通过形成π键和σ键相结合，同时形成了未被电子占据的、更高能量的π*键和σ*键，当高能电子入射时，碳原子壳层电子将被激发至此两个未占据态能级从而使入射电子损失相应能量。

从而根据谱图中对应π*键和σ*键的损失峰的不同可以区分不同种类的碳材料。

如图12所示，金刚石近域精细构造产生的能量损失是289eV，而石墨近域精细构造产生的能量损失是285eV。

图12石墨和金刚石的近边精细构造

五、小结

电子能量损失谱的物理根底是，入射电子与样品部原子发生非弹性碰撞，使原子中处于不同能级电子获得能量产生激发，导致入射电子损失相应能量，而原子中处于不同能级电子获得能量产生激发的过程。

当入射电子经过原子核附近时，由于库伦相互作用，使入射电子的运动方向改变，发生弹性散射；当入射电子与处于某一能级的电子发生碰撞，该电子就会被激发到导带或其他有空位的能级上，而入射电子那么损失相应的能量，这种现象称为非弹性散射。

通常我们可以把能量损失谱分成三个局部，一是零损失峰，它包括未经过散射和经过完全散射的透射电子，以及局部能量损失小于1eV的准弹性散射的透射电子的奉献；二是能量损失小于50eV以的区域，称为低能损失区，这局部主要包括激发等离子震荡和激发晶体电子的带间跃迁的透射电子。

三是高能损失区，主要包括激发原子壳层电子的透射电子。

通常我们将高能电离损失区分为两个局部，高于电离阈50eV以的谱称为能量损失近阈精细构造〔ELNES〕，高于50eV以上称为广延能量损失精细构造〔EXELFS〕。

利用磁棱镜谱仪或Ω过滤器在高分辨投射电子显微镜HRTEM下获得电子损失能量谱EELS。

电子能量损失谱中电离损失阀值附近〔比阀值能量损失小一些的能量损失局部〕，电子能量损失谱的形状是试样中原子空位束缚态电子密度的函数。

原子被电离后产生的激发态电子可以进入束缚态，成为谱形的能量损失近边构造ELNES。

通过谱形分析，可以获得试样的能带构造和元素的化学价态等重要信息。