E2=^（rAa）。
2.Pr/3^；Pa2/3名°r2；
1.镜像法的关键是要确定镜像电荷的个数、
和。
_
2.位置；大小
1.一均匀平面波由空气垂直入射到良导体表面，则其场量衰减为表面值的1/e时的传播距离称为该导体的
其值等于，（设传播系数
”j）。
2.透入深度（趋肤深度）；1八
1.电磁波发生全反射的条件是，波从
且入射角应不小于
2.光密媒质进入光疏媒质；临界角
1.若媒质1为完纯介质，媒质2为理想导体。
一平面波由媒质1入射至媒质2，在分界面上，电场强度的反射波分量和入射波分量的量值；相位，
（填相等或相反）。
2•相等；相反
1.设空气中传播的均匀平面波，其磁场为
■<'■-'■■■■.■■■■■■■'■，则该平面波的传播方向为
该波的频率为。
2.ey；5io6hz
1.已知铜的电导率疗，相对磁导率.厂丨，相对介质电常数】：
，对于频率为"-的电磁波在铜中的
透入深度为,若频率提高，则透入深度将变
2.665；小
1.一右旋圆极化波，电场振幅为I，角频率为匚，相位系数为「，沿匚传播，则其电场强度甘的瞬时表示为
，磁场强度M的瞬
2.E
时表示为
二E0cos（t--z）eXE0sin（t--z）8y；H=号cos（t--E°sin（t-■z）Ex
1.设一空气中传播的均匀平面波，已知其电场强度为
一皿」U心f则该平面波的磁场强度〃
；波长为。
2.-ex^^E0cos（6二108-2z）・1m120兀?
1.在电导率「、介电常数—V的导电媒质中，已
知电场强度£=2xlOJi血0愉，则在f=2.5x10^8时刻，媒质
中的传导电流密度丄=、位移电流密度
rfe=—xlO-9F/m）
丄二°36左
2.1.414102A/m2；2.3610‘A/m2
1.在分别位于一:
一和1二处的两块无限大的理想导体
平板之间的空气中，时变电磁场的磁场强度
"7则两导体表面上的电流密度分别为
2.ezcos（[-■z）；pcos（t—：
z
1.麦克斯韦方程组中的「卩和5\表明不仅
要产生电场，而且随时间变化的要产生电场。
2.电荷；磁场
1.时变电磁场中，根据方程可定
义矢量位』使"心,再根据方程可
定义标量位「，使a*
2.；'、E=
1.无源真空中，时变电磁场的磁场强度满足的波
动方程为正弦电磁场（角频率为处）
的磁场强度复矢量（即相量）「：
满足的亥姆霍兹方程为。
2.、2计-；0」。
車=0;、2H.2；o%H=o
1.在介电常数为「，磁导率为h、电导率为零的无损耗均匀媒质中，已知位移电流密度复矢量（即相量）人=弓2厂7/m!
，那么媒质中电场强度复矢量（即相量）
£=-
磁场强度复矢量（即相量）甘=
2.ex-^eTzv/m；ey丁ejzA/m
j国g1jco2巴E
1.在电导率，「和介电常数•〔的均匀媒质中，已
知电磁场的电场强度FfD几-I,则当频率匚
时间f=，媒质
中位移电流密度的大小与传导电流密度的大小相等。
（注:
盯存旷*）
2.7.21010Hz；10（n-）,n=0,1,2……
‘728
1.半径为：
的圆形线圈放在磁感应强度的磁
场中，且#与线圈平面垂直，则线圈上的感应电动势1应电场的方向为。
2.2：
（3t1）a2；e.,
1.真空中，正弦电磁场的电场强度『”；和磁场强度
叫：
分别为
costas）
那么，坡印廷矢量錐力二。
平均坡印廷矢量歸二。
2.eZJ-^Eosin^1z）sin（^ot）；0
1.两个载流线圈的自感分别为I和：
，互感为九，分别
通有电流|和：
，则该系统的自有能为，互有能
为。
2.如1；扣2；MI」2
1.在恒定磁场中，若令磁矢位』的散度等于零，则可以得到』所满足的微分方
程o但若』的散度不为
零，还能得到同样的微分方程
吗？
o
2.'2^-J；不能
1.在平行平面场中，0线与等』线相互—
（填写垂直、重合或有一定的夹角）1.恒定磁场中不同媒质分界面处，〃与生满足的边界条
件
是,或
2.Hit—H2t二Js；Bm—B2n=0；（H^H2^Js；1（B^-B2^0；
7、试题关键字镜像法
1.图示点电荷Q与无限大接地导体平板■:
「飞j
ikz/zz/zzzzzzz//
_L无隈太耳祎平扳的静电场问题中，为了应用镜像法求解区-y
域A中的电场，基于唯一性定理，在确定镜像法求解时，
是根据边界条件（用电位表示）
•—0；
和2.
1.镜像法的关键是要确定镜像电荷的大小、
和。
2.位置；个数
1.根据场的唯一性定理在静态场的边值问题中，只要
满足给定的条件，则泊松方程或拉普拉斯方
程的解是。
2.边界；唯一的
1.以位函数匸为待求量的边值问题中，设，为边界点
:
的点函数，则所谓第一类边值问题是指给定厂。
2.f（s）；
1.分离变量法用于求解拉普拉斯方程时，具体步骤是
1、先假定待求的由—的乘
积所组成。
2、把假定的函数代入，使原来
的方程转换为
两个或三个常微分方程。
解这些方程，并利用给定的边界条件决定其中待定常数和函数后，最终即可解得待求的位函数。
2.位函数；两个或三个各自仅含有一个坐标变量的；拉氏方程；偏微分；
1.静态场中第一类边值问题是已知整个边界上
_，其数学表达式为。
2.位函数的值；®L=f（s）
1.以位函数汴为待求量的边值问题中，设「为边界点.
的点函数，则所谓第二类边值问题是指给定式。
2.-=f（s）
:
n
1.镜像法的理论根据是。
镜像法的基本思想
是用集中的镜像电荷代替的分
布。
2.场的唯一性定理；求知电荷
1.电源以外恒定电流场基本方程的积分形式是
，它说明恒定电流场的传导电流是
2.时』“胪誕=0;连续的
1.电通密度（电位移）矢量的定义式为
U;若在各向同性的线性
电介质「中，则电通密度卫与电场强度F的关系又可表示为屮。
i'
2.-oE-P；:
E
1.介电常数的电导率分别为】匚及1「一的两种导电媒质
的交界面，如已知媒质2中电流密度的法向分量则
分界面上的电荷面密度，，要电荷面密度为零，
必须满足条件。
2J‘1毎2-‘2◎；名1名2
2n?
_
1212
1.写出下列两种情况下，介电常数为：
的均匀无界媒质
中电场强度的量值随距离的变化规律
（1）带电金属球
（带电荷量为Q）2；
（2）无限长线电荷（电
荷线密度为.）：
。
2.Q/4二;°r2；./2-；r
1.真空中一半径为a的球壳，均匀分布电荷Q壳内
任一点的电场强度厶=&<»;壳外任一点的电
场强度场=£&>a）。
2.0；Q/4二;°r2
1.电偶极子是指__^^，写出表征其特征的物理量
电偶极矩的数学表达式。
2.两个相距一定距离的等量异号的电荷；B=qf
1.矢量场中A围绕某一点P作一闭合曲面S,则矢量A
穿过闭合曲面S的通量为；若①＞0，则流出S面
的通量流入的通量，即通量由S面内向
外，说明S面内有—。
2.池：
盘；大于；扩散；正源
1.矢量场的散度在直角坐标下的表示形式
为，它的结果为一场。
2.、、二沁•空竺；标量
excycz
1.散度定理的表达式为;斯托克斯定理的
表达式为。
2.他AdS=出⑺Adv；址A』="XA）ds
svs
1.标量场的梯度是一场，表示某一点处标量场
的。
2.矢量；变化率
1.研究一个矢量场，必须研究它的和，才能
确定该矢量场的性质，这即是。
2.散度；旋度；亥姆霍兹定理
1.标量场的梯度的方向为;数值
为。
2.指向标量增加率最大的方向或是等值面的法线方
向；该方向上标量的增加率
1.图示填有两层介质的平行板电容器，设两极板上半部分的面积为‘‘：
，下*_*
半部分的面积为I,板间距离为；，两层介质的介电常数分别为t与介
质分界面垂直于两极板。
若忽略端部的边缘效应，则此平行板电容器的电容应,
为。
2.二二
1.用以处理不同的物理场的类比法，是指当描述场的数学方式具有相似的和相
似的，则它们的解答在形式上必完全相似，因而在理论计算时，可以把某一种场
的分析计算结果，推广到另一种场中去。
2•微分方程；边界条件
1.电荷分布在有限区域的无界静电场问题中，对场域无穷远处：
一忙的边界条件可表示为
卩位函数卑在无限远处的取值为_
2..-—有限值；一
1.损耗媒质中的平面波，其电场强度戌二碍总泸価血,其中E称为,称为
_
2.衰减系数；相位系数
1.在自由空间中，均匀平面波等相位面的传播速度等于_电磁波能量传播速度等于
。
2.光速；光速
1•均匀平面波的电场和磁场除了与时间有关外，对于空间的坐标，仅与的坐标
有关。
均匀平面波的等相位面和方向垂直。
2•传播方向；传播
1.在无限大真空中，一个点电荷所受其余多个点电荷对它的作用力，可根据定律
和原理求得。
2.库仑；叠加
1.真空中一半径为a的圆球形空间内，分布有体密度为:
■的均匀电荷，贝U圆球内任一点的电场
强度E1=er（rca）;圆球外任一点的电场强度E?
=（r>a）。
2.，r/3；0；肯/3；0『；
1.镜像法的关键是要确定镜像电荷的个数、和
2.位置；大小
1.一均匀平面波由空气垂直入射到良导体表面，则其场量衰减为表面值的1/e时的传播距离称
为该导体的其值等于_（设传播系数『"+沖）。
2.透入深度（趋肤深度）；1/：
1.在传播方向上有磁场分量，但没有电场分量，这种模式的电磁波称为波，简称
2.横电;TE
1.求解矩形波导中电磁波的各分量，是以方程和波导壁理想
导体表面上满足的边界条件为理论依据的。
2.麦克斯韦（或波动、亥姆霍兹）；电场或磁场
1.波导中，TM波的波阻抗2"-TE波的波阻斥血-
2丄.座
jgr
1.矩形波导中，ih波的二分量应满足的边界条件为在和•处.
工二I］和北H寸处
:
yy=0
exXz0
x=a
1•矩形波导可以工作在多模状态，也可以工作在单模状态，而单模的传输模式通常是模,
这时要求波导尺寸ab满足关系
2.TE10；a：
：
：
：
：
2a,b:
:
:
'
1.矩形波导的尺寸为，「，填充空气，工作模式为•：
二模，设频率为一，此时的波阻抗〔一的
定义为。
计算公式为。
2.横向电场与横向磁场之比十；
ZTE10
120
1.在矩形波导中，若3=.b，则波导中的主模是；若少劝，则波导中的主模
且入射角应不小于。
2.TEio和TEoi;TE10
1.电磁波发生全反射的条件是，波从
2.光密媒质进入光疏媒质；临界角
1.若媒质1为完纯介质，媒质2为理想导体。
一平面波由媒质1入射至媒质2,在分界面上，电场强度的反射波分量和入射波分量的量值；相位_（填相等或相反）。
2.相等;
相反
1.已知两种介质的介电常数分别为二、；，磁导率为iI，当电磁波垂直入射至该两介
质分界面时，反射系数二，透射系数丁二。
1.设空气中传播的均匀平面波，其磁场为N二■•，则该平
面波的传播方向为，该波的频率为；
2.gy；5106Hz
1.已知铜的电导率八|，相对磁导率_1，相对介质电常数：
；—•，对于频率为
NIHz的电磁波在铜中的透入深度为_若频率提高，则透入深度将变。
2.66Jm；小
1.一右旋圆极化波，电场振幅为匸，角频率为「，相位系数为「，沿C传播，则其电场强度盧的瞬时表示为二场强度打的瞬时表示为
1.设一空气中传播的均匀平面波，已知其电场强度券-沐/mnn,则该平面
波的磁场强度甘=；_波长为。
2._ex-—E0cos（6二108-2「：
z）；1m
120二
1.在电导率L、介电常数一2的导电媒质中，已知电场强度
計"）
=..Jll:
.-：
7，则在.2.5>10s时刻，媒质中的传导电流密度〔
、位移电流密度広=_
2.1.41410°A/m2；2.3610”A/m2
1.在分别位于：
二.1和1—上处的两块无限大的理想导体平板之间的空气中，时变电磁场的磁
场强度"忙“则两导体表面上的电流密度分别为T-
和J$Z_O
2.ezcos（‘t-：
z）;-QcosCt-：
z）
Vxf=-_
1.麦克斯韦方程组中的PD=P和次表明不仅要产生电场，而且随时间
变化的要产生电场。
2.电荷；磁场
1.时变电磁场中，根据方程，可定义矢量位』使，再根据方程
£=-V（jp-—
可定义标量位®，使肌
1.无源真空中，时变电磁场的磁场强阳D满足的波动方程为_正弦电
磁场（角频率为「）的磁场强度复矢量（即相量）"厂满足的亥姆霍兹方程为
2.、、计一;°%丰=o；、2H2；°%H=o
XXx->x
X*冥FXK
ct
1.如图所示，导体杆「在磁感应强度的均匀磁场
中，以速度V向右平移。
设二「J时导体杆门与工‘重合，则在
t"/⑷时刻，导体杆上的感应电动势*方向由
2.2二（3t1）a2;e;
1.真空中，正弦电磁场的电场强度史二：
和磁场强度■'分别为
cosQ?
2）sir（^T）
那么，坡印廷矢量S（ct）二
平均坡印廷矢量s⑪.
2.
sin（z）sin（2t）；0
1.长直导线通有电流「其周围的等二（磁位）线的是一系列,
在处放上一块薄（厚度一0）的铁板（板与导线不连）对原磁场没有影响
2.以电流轴线为中心的射线；等磁位面
1•试用法拉弟观点分析以下受力情况长直螺线管空腔轴线处放一圆形载流小线圈，线圈平面与
螺线管轴线垂直。
当小线圈放在位（1，
2）时受到的轴向力最大，方向
ftSz
1.两个载流线圈的自感分别为l和；，互感为
「.，分别通有电流〔和！
，则该系统的自有能为，互有能
为
11
2.L1I-|2L2I；;M1112
22
1.在均匀磁场0中有一铁柱，柱中有一气隙，对于图呂,气隙与启平行则—鸟；比
___Jz。
对于图b,气隙与0垂直，则必_场•，爪禺（以上空格内填上大于
或小于或等于）
ta）（b）
2.大于；等于；等于；小于
1.在恒定磁场中，若令磁矢位A的散度等于零，则可以得到卫所满足的微分方
程。
但若』的散度不为零，还能得到同样的微分方程
吗？
。
II
2.\恳；不能
1.在平行平面场中，0线与等』线相互（填写垂直、重合或有一定的夹角）
2.垂直
1.导磁媒质被磁化，除等效为磁化电流对外的效应外，也可等效为磁荷对外的效应。
当已知磁
介质内的磁化强度』后，其束缚磁荷体密度为；束缚磁荷面密度为。
!
I
2.订一、lM；-m=Mi_n
（D隹业方同亶台（C）徒迪方向眾
疗磴不蹙台
是,或,。
2.已厂出严-；B1n-B2n=0；H（H1-；礼^-B?
）=0；
7、试题关键字镜像法
1.图示点电荷Q与无限大接地导体平板的静电场问题中，为了应用镜-
吊止区感」
像法求解区域A中的电场，基于唯一性定理，在确定镜像法求解时，是
根据边界条件（用电位表示）和0
2.'A=B=0；；0_A-
cn
1.镜像法的关键是要确定镜像电荷的大小、和0
2.位置；个数
1.根据场的唯一性定理在静态场的边值问题中，只要满足给定白条件，则泊松方程
或拉普拉斯方程的解0
2.边界；唯一的
1.以位函数二为待求量的边值问题中，设，为边界点「的点函数，则所谓第一类边值问题
是指给定0
2.f（s）;
1.分离变量法用于求解拉普拉斯方程时，具体步骤是1、先假定待求的__由—
的乘积所组成。
2、把假定的函数代入，使原来的方程转换为
两个或三个常微分方程。
解这些方程，并利用给定的边界条件决定其中待定常数和函数后，最终即可解得待求的位函数。
2.位函数；两个或三个各自仅含有一个坐标变量的；拉氏方程；偏微分；
1.静态场中第一类边值问题是已知整个边界上,，其数学表达式0
2.位函数的值；®L=f（s）
1.以位函数二为待求量的边值问题中，设为边界点二的点函数，贝U所谓第二类边值问题是指给定式0
2.
-:
n
f（s）
1.镜像法的理论根据是。
镜像法的基本思想是用集中的镜像电荷代替
的分布。
2.场的唯一性定理；求知电荷
1.电介质的极性分子在无外电场作用下，所有正、负电荷的作用中心不相重合，而形成电偶极
子，但由于电偶极矩方向不规则，电偶极矩的矢量和为零。
在外电场作用下，极性分子的电矩发生__使电偶极矩的矢量和不再为零，而产生__
2.转向；极化
1.图示一长直圆柱形电容器，内、外圆柱导体间充满介电常数为〔的电介质，当内圆柱导体充电到电压I后，拆去电压源，然后将介质换成■■-的介质，则电容器单位长度的电容
:
..将增加倍。
而两导体间的电场强度将是原来电场强度
倍
升级会员 