金属塑性成形原理总复习Word下载.docx
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增强惯性流动
应力状态对塑性的影响○3主应力状态中，压应力个数越多，数值越大，金属的塑性越好；
拉应力个数越多，数值越大，金属的塑性越差。
原因
拉应力促进晶间变形，加速晶界破坏；
三向压缩应力有利于愈合塑性变形过程中产生的各种损伤；
而拉应力则相反，它促使损伤的发展；
压应力有利于抑制和消除晶体中塑性变形产生的各种微观破坏，拉应力相反；
三向压应力能抵消由于不均匀变形引起的附加拉应力。
金属的化学成分和组织结构对塑性的影响○4晶格类型的影响
面心立方晶格结构：
塑性较好
体心立方晶格结构：
塑性较差
密排六方晶格结构：
组织结构的影响
单相组织塑性较好影响小塑性相近—
脆性相网状分布，塑性显著降低多相组织脆性相片状层状分布，影响小塑性差别大
脆性弥散均匀分布，无影响
晶粒细小有利于提高塑性—晶粒
铸态组织中的粗大柱状晶粒、偏析、夹杂、气泡、疏松等缺陷，以及—铸态组织组织不均匀性将显著降低金属的塑性提高金属塑性的途径3.合理选择变形温度与变形速度合理选择变形方式提高金属材料成分和组织的均匀性减小不均匀变形三、金属的变形抗力及其影响因素变形抗力—金属受外力而变形，抵抗变形的力
单位流动应力变形的难易程度
变形抗力的影响因素：
化学成分、组织结构、变形温度、变形速度、变形程度、应力状态
％～2000％四、金属的超塑性：
延伸率达＝100结构超塑性（微细晶粒超塑性）
动态超塑性（相变超塑性）超塑性的变形机制：
晶界滑动与扩散蠕变联合机制
变形体连续、变形体均质和各向同性、变形体静力平衡、体积力五、塑性力学的基本假设:
和体积变形不计。
六、主应力、应力特征方程、应力张量不变量的物理意义?
主应力。
主平面、主方向（应力主轴）；
应力—1.主应力切应力的平面＝0—
23?
?
0J?
J?
；
三个主方向互相垂直。
2.三个主应力132
222?
2?
xyzxyxyyz3xxyxzzzyz?
xzxxy?
.?
yzy?
..zJJ?
不变，这表明了一个确定的应力状态其应力,,J3.的分量随坐标系变化，但ij312，—，主方向（主轴）不变量）（分量之间的确定关系—物理意义。
存在主值主应力张量的重要特性。
七、应力张量、应力张量的分解及其物理意义、应力偏张量的物理意义?
ijijmij1.
。
应力张量的分解将引起弹性体积变形和引起形状变化的两种张量分解开（物理意义）应力偏张量的三个不变量2.
0?
zyx1去除静水应力成分，不产生体积变形
zxxxyzyzxyyz21?
22?
xzyzyyzxzxyx?
61222?
?
122313与屈服准则有关6?
xzxyx?
J.?
yzy3?
..z?
123八、主切应力及其面上的应力分布?
222222222222?
ml?
mS?
ln?
m?
312321
max{＝?
?
}；
最大切应力?
3123max12?
当）/2?
（-；
时，?
＝32131max?
，无切应力；
0＝当?
＝＝＝时，?
＝?
312311223当三个主应力同时加减相同值时，主切应力不变。
九、等效应力及其物理意义3?
222?
3?
22312381221222?
13122321?
6?
zxyzzxxyyzxy?
2
1.等效应力是一个不变量；
即应力（或压缩）时的拉伸（或压缩）σ1，等效应力在数值上等于单向均匀拉伸2.=σ1。
3.等效应力并不代表某一实际平面上的应力，因而不能在某一特定的平面上表示出来；
4.等效应力可以理解为代表一点应力状态中应力偏张量的综合作用，或主应力、主切应力的综合效果。
十、应变增量与应变速率
全量应变：
反映变形体在某一变形过程或变形过程中某一阶段结束时的变形大小。
应变增量：
在无限小的时间间隔dt内，变形体内质点产生极小的位移变化（位移增量），引起的无限小的应变增加量。
应变速率：
单位时间内的应变大小。
应变速率不单取决于工具速与工具的速度有区别；
应变速率表示瞬时的变形程度大小，
度，还与变形体尺寸及边界条件有关。
十一、塑性变形程度的几种表达形式及其之间的关系
对数应变具有叠加性，是可加应变；
相对应变不具可加性；
对数应变为可比应变；
相对应变不具可比性。
十二、体积不变条件及其表达形式?
x2zy13
十三、屈服准则并维持继续进行塑性变形所需满足定义：
变形体内质点由弹性状态过渡到塑性状态，塑性条件、（即各应力分量与材料性能之间必须符合的一定关系。
的力学条件，
屈服条件）
Tresca屈服准则：
材料的屈服与最大切应力有关，即当变形体内质点的最大切应力达到某一定值（材料的性能：
剪切屈服强度）时，材料就发生屈服。
（最大切应力不变条件）
物理意义：
当材料产生塑性变形时，体内质点的最大切
应力保持不变。
屈服准则：
当质点的等效应力到达某定值时，材料屈服，该定值与应力状态无Mises关。
．
在三向应力的作用下，当变形体内单位体积形状改Hencky）年，物理意义：
（1926变的弹性能达到某常数时，材料屈服。
两个轨迹有差别，为单向应力状态差别：
和轴对称应力状态，两准则一致。
为纯剪切应力状态和平面应变应力状态，两准则差别最大。
屈服准则的简化表达式：
s31222?
S311223
两个屈服准则的比较（各向同性理想塑性材料）：
两屈服准则的表达式与坐标的选择无关，是应力不变量的函数；
三个主应力可以任意置换，且拉应力与压应力作用相同；
屈服准则表达式与应力球张量无关；
（实际应力球张量的影响可参阅固体现实应力空间的钟罩理论）
Tresca屈服准则只和最大、最小主应力相关，是线性函数，当主应力顺序已知时，使用方便；
Mises屈服准则还考虑中间主应力的影响；
实验证明一般韧性金属材料与Mises屈服准则符合较好；
十四、
十五、塑性应力应变关系的特点应力与应变关系是非线性的关系，不是一一对应的关系；
1.2.塑性变形是不可逆的、不可恢复的，加载与卸载的规律不相同；
塑性变形时可认为体积不变，应变球张量等于零，泊松比3.4.塑性变形全量应变主轴与应力主轴不重合。
十六、塑性变形的增量理论
d3?
d?
十七、塑性变形的全量理论
全量理论（形变理论）—描述应力与塑性全量应变之间的关系。
可适用于简单加载（在加载过程中任一点的各应力分量都按同一比例增加—比例加载），应力主轴与全量应变主轴重合的情况。
p?
3
132321?
ijij?
2
112332
十八、真实应力－应变曲线（拉伸试验）
三个变形阶段：
弹性变形
屈服→均匀塑性变形
塑性失稳→断裂
特征点：
弹性极限点p，屈服点c，
，断裂点kb失稳点随加载路径和方向不同，屈服应力—包申格效应
降低的现象。
（随动强化）
十九、最小阻力定律当变形体内质点有可能沿不同方向移动时，则各质点将向着阻力最小的方向移动
二十、不均匀变形、附加应力和残余应力均匀变形与不均匀变形1.
变形前相变形后仍为直线和平面；
均匀变形定义：
变形前变形体那内的直线和平面，互平行的直线和平面，变形后仍然平行。
变形体是均质和各项同性的；
均匀变形条件：
整个变形体在任意瞬间都承受相同的变形量；
接触表面无摩擦的作用。
:
由变形体内质点的不均匀流动引起。
实际塑性变形都是不均匀变形2.附加应力：
由于变形体内各部分的不均匀变形受到变形体整体性的限制，从而在各部分之间产生成对存在的相互平衡的内应力。
晶粒内部的晶粒之间的附加应力类型：
区域之间的附加应力的不良后果：
引起变形体的应力状态发生变化，使应力分布更加不均匀；
提高单位变形力；
降低塑性，甚至可能导致破坏；
造成工件形状歪扭；
形成残余应力。
二十一、塑性成形中摩擦的特点
高压下的摩擦，
℃；
高温下的摩擦，
伴随塑性变形的摩擦（接触面大，新表面产生，接
。
触面运动速度差别大）
摩擦类型：
干摩擦，边界摩擦，流体摩擦
摩擦机理：
表面凹凸学说，分子吸附学说，粘着理论
塑性加工中摩擦系数的测定方法：
锥形压头镦粗法，分断拉模法，园环镦粗法
二十二、镦粗变形的特点、接触面上存在摩擦；
12、变形不均匀，出现鼓形，存在三个变形区；
3、侧表面产生附加拉应力；
居中，小变II变形最大，大变形区；
区域III变形程度最小，难变形区；
区域区域I区当切向拉应力超出材料强度极限或切向变形超过材料的变形程度，便会（III形区）
引起纵向裂纹。
二十三、塑性弯曲变形时的应力应变状态．
3t?
B/3?
/tB弯曲可简化平面应力问题，宽板窄板弯曲简化为平面应变问
题。
塑性弯曲变形时，内区和外区的应力应变状态分别为
应力中性层内移、应变中性层内移
二十四、拉深变形过程的应力应变状态
二十五、主应力法．
二十六、滑移线法处于塑性平面应变状态下的变形体内各质点最大切应力的迹线。
—滑移线
遍及整个塑性变形区，由两族互相正交的滑移线组成的网络。
—滑移线场
线?
沿?
2K?
汉基应力方程：
m?
线沿线特性：
K2?
沿线m?
C?
1ADBC?
2CmA,D,Bm：
跨线特性（汉基第一定理）
同一族滑移线必需具有相同方向的曲率；
推论1
族）中有一条线段是直线，则该族其余滑移线中的相如果一族滑移线（如推论2
族）或是直线，或应线段也都是直线；
而与其正交的另一族滑移线（如是直滑移线包络的渐开线，或是同心圆。
简单应力场，对应的滑移线场为直线和渐开线或同心圆组成；
沿直线应力状态不变，沿渐开线或同心圆则变化。
;
—由两族正交直线构成的滑移线场=C,=C均匀场2m1由直线和与直线正交的曲线组成；
—简单场
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