工程热力学课后问题详解Word格式.docx
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温度计测温的基本原理是什么?
温度计对温度的测量建立在热力学第零定律原理之上。
它利用了“温度是相互热平衡的系统所具有的一种同一热力性质”，这一性质就是“温度”的概念。
⒍
经验温标的缺点是什么?
为什么?
由选定的任意一种测温物质的某种物理性质，采用任意一种温度标定规则所得到的温标称为经验温标。
由于经验温标依赖于测温物质的性质，当选用不同测温物质制作温度计、采用不同的物理性质作为温度的标志来测量温度时，除选定的基准点外，在其它温度上，不同的温度计对同一温度可能会给出不同测定值（尽管差值可能是微小的），因而任何一种经验温标都不能作为度量温度的标准。
这便是经验温标的根本缺点。
⒎
促使系统状态变化的原因是什么?
举例说明。
分两种不同情况：
⑴
若系统原本不处于平衡状态，系统内各部分间存在着不平衡势差，则在不平衡势差的作用下，各个部分发生相互作用，系统的状态将发生变化。
例如，将一块烧热了的铁扔进一盆水中，对于水和该铁块构成的系统说来，由于水和铁块之间存在着温度差别，起初系统处于热不平衡的状态。
这种情况下，无需外界给予系统任何作用，系统也会因铁块对水放出热量而发生状态变化：
铁块的温度逐渐降低，水的温度逐渐升高，最终系统从热不平衡的状态过渡到一种新的热平衡状态；
⑵
若系统原处于平衡状态，则只有在外界的作用下（作功或传热）系统的状态才会发生变。
⒏
图1-16a、b所示容器为刚性容器：
⑴将容器分成两部分。
一部分装气体，一部分抽成真空，中间是隔板。
若突然抽去隔板，气体（系统）是否作功？
⑵设真空部分装有许多隔板，每抽去一块隔板让气体先恢复平衡再抽去一块，问气体（系统）是否作功？
⑶上述两种情况从初态变化到终态，其过程是否都可在P-v图上表示？
⑴；
受刚性容器的约束，气体与外界间无任何力的作用，气体（系统）不对外界作功；
⑵
b情况下系统也与外界无力的作用，因此系统不对外界作功；
⑶
a中所示的情况为气体向真空膨胀（自由膨胀）的过程，是典型的不可逆过程。
过程中气体不可能处于平衡状态，因此该过程不能在P-v图上示出；
b中的情况与a有所不同，若隔板数量足够多，每当抽去一块隔板时，气体只作极微小的膨胀，因而可认为过程中气体始终处在一种无限接近平衡的状态中，即气体经历的是一种准静过程，这种过程可以在P-v图上用实线表示出来。
⒐
经历一个不可逆过程后，系统能否恢复原来状态？
包括系统和外界的整个系统能否恢复原来状态？
所谓过程不可逆，是指一并完成该过程的逆过程后，系统和它的外界不可能同时恢复到他们的原来状态，并非简单地指系统不可能回复到原态。
同理，系统经历正、逆过程后恢复到了原态也并不就意味着过程是可逆的；
过程是否可逆，还得看与之发生过相互作用的所有外界是否也全都回复到了原来的状态，没有遗留下任何变化。
原则上说来经历一个不可逆过程后系统是可能恢复到原来状态的，只是包括系统和外界在内的整个系统则一定不能恢复原来状态。
⒑
系统经历一可逆正向循环及其逆向可逆循环后，系统和外界有什么变化？
若上述正向及逆向循环中有不可逆因素，则系统及外界有什么变化？
系统完成一个循环后接着又完成其逆向循环时，无论循环可逆与否，系统的状态都不会有什么变化。
根据可逆的概念，当系统完成可逆过程（包括循环）后接着又完成其逆向过程时，与之发生相互作用的外界也应一一回复到原来的状态，不遗留下任何变化；
若循环中存在着不可逆因素，系统完成的是不可逆循环时，虽然系统回复到原来状态，但在外界一定会遗留下某种永远无法复原的变化。
（注意：
系统完成任何一个循环后都恢复到原来的状态，但并没有完成其“逆过程”，因此不存在其外界是否“也恢复到原来状态”的问题。
一般说来，系统进行任何一种循环后都必然会在外界产生某种效应，如热变功，制冷等，从而使外界有了变化。
）
⒒
工质及气缸、活塞组成的系统经循环后，系统输出的功中是否要减去活塞排斥大气功才是有用功？
不需要。
由于活塞也包含在系统内，既然系统完成的是循环过程，从总的结果看来活塞并未改变其位置，实际上不存在排斥大气的作用。
第2章
热力学第一定律
刚性绝热容器中间用隔板分为两部分，A中存有高压空气，B中保持真空，如图2--11所示。
若将隔板抽去，分析容器中空气的热力学能如何变化？
若隔板上有一小孔，气体泄漏人B中，分析A、B两部分压力相同时A、B两部分气体的比热力学能如何变化？
答:
定义容器内的气体为系统，这是一个控制质量。
由于气体向真空作无阻自由膨胀，不对外界作功，过程功W=0；
容器又是绝热的，过程的热量
Q=0，因此，根据热力学第一定律Q=△U+W，应有△U=0，即容器中气体的总热力学能不变，
膨胀后当气体重新回复到热力学平衡状态时，其比热力学能亦与原来一样，没有变化；
若为理想气体，则其温度不变。
当隔板上有一小孔，气体从A泄漏人B中，若隔板为良好导热体，A、B两部分气体时刻应有相同的温度，当A、B两部分气体压力相同时，A、B两部分气体处于热力学平衡状态，情况像上述作自由膨胀时一样，两部分气体将有相同的比热力学能，按其容积比分配气体的总热力学能；
若隔板为绝热体，则过程为A对B的充气过程，由于A部分气体需对进入B的那一部分气体作推进功，充气的结果其比热力学能将比原来减少，B部分气体的比热力学能则会比原来升高，最终两部分气体的压力会达到平衡，但A部分气体的温度将比B部分的低（见习题4-22）。
热力学第一定律的能量方程式是否可写成
的形式，为什么？
⑴热力学第一定律的基本表达式是：
过程热量
=
工质的热力学能变化
+
过程功
第一个公式中的Pv并非过程功的正确表达，因此该式是不成立的；
⑵热量和功过程功都是过程的函数，并非状态的函数，对应于状态1和2并不存在什么q1、q2和w1、w2；
对于过程1-2并不存在过程热量
和过程功
，因此第二个公式也是不成立的。
.热力学第一定律解析式有时写成下列两种形式：
分别讨论上述两式的适用范围。
第一个公式为热力学第一定律的最普遍表达，原则上适用于不作宏观运动的一切系统的所有过程；
第二个表达式中由于将过程功表达成
这只是对简单可压缩物质的可逆过程才正确，因此该公式仅适用于简单可压缩物质的可逆过程。
.为什么推动功出现在开口系能量方程式中，而不出现在闭口系能量方程式中？
当流体流动时，上游流体为了在下游占有一个位置，必须将相应的下游流体推挤开去，当有流体流进或流出系统时，上、下游流体间的这种推挤关系，就会在系统与外界之间形成一种特有的推动功（推进功或推出功）相互作用。
反之，闭口系统由于不存在流体的宏观流动现象，不存在上游流体推挤下游流体的作用，也就没有系统与外间的推动功作用，所以在闭口系统的能量方程式中不会出现推动功项。
.稳定流动能量方程式（2-16）是否可应用于活塞式压气机这种机械的稳定工况运行的能量分析？
为什么？
可以。
就活塞式压气机这种机械的一个工作周期而言，其工作过程虽是不连续的，但就一段足够长的时间而言（机器的每一工作周期所占的时间相对很短），机器是在不断地进气和排气，因此，对于这种机器的稳定工作情况，稳态稳流的能量方程是适用的。
.开口系实施稳定流动过程，是否同时满足下列三式
上述三式中W、Wt和Wi的相互关系是什么?
是的，同时满足该三个公式。
第一个公式中dU指的是流体流过系统时的热力学能变化，δW是流体流过系统的过程中对外所作的过程功；
第二个公式中的δWt指的是系统的技术功；
第三个公式中的δWi指的是流体流过系统时在系统内部对机器所作的内部功。
对通常的热工装置说来，所谓“内部功”与机器轴功的区别在于前者不考虑机器的各种机械摩擦，当为可逆机器设备时，两者是相等的。
从根本上说来，技术功、内部功均来源于过程功。
过程功是技术功与流动功（推出功与推进功之差）的总和；
而内部功则是从技术功中扣除了流体流动动能和重力位能的增量之后所剩余的部分。
几股流体汇合成一股流体称为合流，如图2-12所示。
工程上几台压气机同时向主气道送气，以及混合式换热器等都有合流的问题。
通常合流过程都是绝热的。
取1-1、2-2和3-3截面之间的空间为控制体积，列出能量方程式，并导出出口截面上焓值h3的计算式。
认为合流过程是绝热的稳态稳流过程，系统不作轴功，并忽略流体的宏观动能和重力位能。
对所定义的系统，由式（2-28）
应有能量平衡
第3章
理想气体的性质
怎样正确看待“理想气体”这个概念？
在进行实际计算时如何决定是否可采用理想气体的一些公式？
理想气体并非实际存在的气体。
它只是通常气体的一种抽象物，当实际气体压力趋于零，比体积趋于无限大时才表现出理想气体性质。
相对通常的压力和温度而言，当实际气体的温度较高，压力较低，而计算精度要求又不是太高时，可以采用理想气体的一些公式对之进行计算。
气体的摩尔体积Vm是否因气体的种类而异？
是否因所处状态不同而异？
任何气体在任意状态下摩尔体积是否都是0.022414m3/mol？
同温同压下，任何1摩尔气体都具有相同的容积。
但是，若气体的状态不同，其摩尔体积并不相同，只在标准状况下气体的千摩尔体积才等于22.4
m3/kmol
。
摩尔气体常数R的值是否随气体的种类不同或状态不同而异？
摩尔气体常数R的值恒等于8.3143
kJ/（kmol·
K），不因气体的种类不同或状态不同而异。
如果某种工质的状态方程式为Pv
RgT，那么这种工质比热容、热力学能、焓都仅仅是温度的函数吗？
理想气体的状态方程式为Pv
RgT，服从这一方程的气体均属理想气体。
按照理想气体模型，其热力学能、焓都仅仅是温度的函数。
理想气体的比热容与过程的性质有关，也与温度有关，对于一定的过程而言，理想气体的比热容仅是温度的函数。
对于一种确定的理想气体，（cp-
cv）是否等于定值？
cp/cv是否为定值？
在不同温度下（cp
-cv）、cp/cv是否总是同一定值？
根据迈耶公式，cp-cv
Rg，对于一种确定的理想气体Rg是一常数，不因温度变化而改变。
热容比
cp/cv则不同，它与气体的种类有关，而且，对于一种确定的理想气体它还与气体的温度有关，随温升高
而降低。
迈耶公式cp-
cv
Rg
是否适用于理想气体混合物？
是否适用于实际气体？
迈耶公式cp-cv
Rg也适用于理想气体混合物，这时式中的cp
、
应是混合气体的定压比热容和定容比热容，对于质量比热容，应有cp
∑wicp,i
，
∑wicv,i
；
Rg是混合气体的折算气体常数，
∑wiRg,i
以上wi
为混合气体的质量分数。
迈耶公式根据理想气体的热力学能和焓为温度的单值函数这一性质导出，不适用于实际气体。
试论证热力学能和焓是状态参数。
理想气体热力学能和焓有何特点？
所谓热力学能是指因物质内部分子作热运动的所具有的内动能，分子间存在相互作用力而相应具有的内位能、维持一定分子结构的化学能、原子核内部的原子能，以及电磁场作用下的电磁能等。
在无化学反应、原子核反应的情况下，物质的化学能和原子核能无变化，可不予考虑，物质的热力学能变化仅包含内动能和内位能的变化。
根据分子运动论和量子理论，普遍说来分子热运动所具有的内动能是温度的函数，而内位能则是温度和比体积的函数，即物质的热力学能是物质的状态参数。
根据热力学第一定律，工质从状态1经某种热力过程变化到状态2时，有能量平衡关系
dQ=dU+dW
从另一方面说来，当工质经历热力循环时，应有循环的净热量等于循环的净功：
即
如此，对于如图所示的1a2c1和1b2c1两个热力循环，应有
及
对比两式，可见
由热力学第一定律的表达式，根据式①及②有
这表明积分函数dU的求积结果与路径无关，即dU是某个状态参数的全微分，可见热力学能U为状态参数。
气体有两个独立的参数，u或h可以表示为P和v的函数，即u
fu（P,
v）。
但又曾得出结论，理想气体的热力学能、焓只取决于温度，这两点是否矛盾？
不矛盾。
根据理想气体模型，理想气体的分子只有内动能，不存在内位能，其热力学能仅包含内动能，因此其热力学能u只是温度的函数。
焓参数h的定义为h
u+
Pv，由于理想气体遵循状态方程Pv
RgT，可见理想气体的焓参数也仅为温度的函数。
另一方面，从状态方程看理想气体的温度T应是其压力P和比体积v的函数，因而热力学能u和焓参数h也可以表达为压力P和比体积v的函数。
一个状态参数是另一个状态参数的单值函数，这说明两者间具有一种特殊的同一关系，相互间不是独立的。
实际上气体的状态是不可能由这两者来共同确定的，要确定气体的状态必须给出两个独立参数，这是普遍的关系。
为什么工质的热力学能、焓、熵为零的基准可以任选？
理想气体的热力学能或焓的参照状态通常选定哪个或哪些个状态参数值？
对理想气体的熵又如何？
由于热工计算中通常只是需要知道工质的热力学能、焓或熵的变化值，因此无需追究他们的绝对值，只要选定参照状态作为基准，为之确定相对值就可以了。
理想气体通常取热力学温度为零（0
K），或摄氏温度为零时（0
℃）的状态作为基准状态，令此时的热力学能和焓参数为零，以确定其它状态下的相对值；
气体的熵参数通常取0K，0.1013MPa为参照状态，令气体在该状态下的熵参数相对值为零。
.气体热力性质表中的u、h及so的基准是什么状态？
这时的基准状态是热力学温度为零（0
K）。
在图3-8所示T-s图上任意可逆过程1-2的热量如何表示？
理想气体在1和2状态间的热力学能变化量、焓变化量如何表示？
若1-2经过的是不可逆过程又如何？
①对于可逆过程1-2，过程热量可用过程曲线与横轴s之间所夹的面积来表示；
②由于理想气体的热力学能是温度的单值函数，温度相同时其热力学能相同，图附一中点3与点2温度相同，因此其热力学能相同。
又因可逆定容过程的热量等于热力学能增量，因此图中所示定容线1-3下面带阴影线部分的面积代表理想气体过程12的热力学能变化。
作图方法：
过点1作定容过程线；
过点2作定温线与定容线交于点3。
定容过程13的过程线与横轴s间所夹的面积即为过程12的热力学能变化。
③由于理想气体的焓是温度的单值函数，温度相同时其焓相同，图附二中点3与点2温度相同，因此其焓相同。
又因可逆定压过程的热量等于焓增量，因此图
中所示定压线1-3下面带阴影线部分的面积代表理想气体过程12的焓变化。
过点1作定压过程线；
过点2作定温线与定压线交于点3。
定压过程13的过程线与横轴s间所夹的面积即为过程12的焓变化。
④若1-2过程为不可逆过程，则其热量不能以过程曲线下面的面积来表示，原则上在T-s图上表示不出来。
不过由于热力学能和焓为状态参数，1、2之间的热力学能和焓的变化量不因过程1-2的性质而改变，因此热力学能和焓的变化表示方法仍如前述。
⒓
理想气体熵变计算式（3-34a）、（3-35a）、（3-36a）、（3-37a）等是由可逆过程导出的，这些计算式是否可用于不可逆过程初、终态的熵变计算？
熵是状态参数，只要初、终状态相同，不论经历何种过程工质的熵变应相同，因此以上4式对理想气体的任何过程都适用。
⒔
熵的数学定义式为，比热容的定义式为，故有。
由此认为：
理想气
体的比热容是温度的单值的函数，所以理想气体的熵也是温度的单值函数。
试问这一结论是否正确？
若不正确，错在何处？
此结论不正确。
理想气体的比热容是与过程性质有关的一个物理量，对于不同性质的过程气体有不同的比热容，如定压比热容、定容比热容等，因此，正确地应该说一定的过程中理想气体的比热容是温度的单值的函数。
可见简单地根据比热容的定义推断出气体的比热容只是温度的单值函数，从而熵参数也只是温度的函数是不对的。
⒕
试判断下列各说法是否正确：
气体吸热后熵一定增大；
气体吸热后温度一定升高；
气体吸热后热力学能一定升高；
⑷
气体膨胀时一定对外作功；
⑸
气体压缩时一定耗功。
⑴说法正确。
由系统（CM）的熵方程S
Sf
Sg，根据熵产原理，过程的熵产Sg永远为正值。
而系统吸热时其热熵流Sf亦为正值，故气体吸热后熵一定增大。
⑵说法不正确。
气体的热力学能仅为温度的函数，气体温度升高时其热力学能一定增大。
由热力学第一定律Q
=△U
W，即△U
Q
-
W，△U值为正或为负要由Q
和
W共同决定，系统吸热时Q虽为正值，但若系统对外界所的作功（正值）大于吸热量时，其热力学能的变化△U值将有可能成为负值，这时气体的温度将降低
⑶说法不正确。
理由同⑵。
⑷说法不正确。
可逆过程中气体的过程功为đW
PdV，式中气体的压力为正值，气体膨胀时dV亦为正值，故đW一定等于正值——气体对外作功。
但过程若不可逆，譬如气体向真空作自由膨胀时因无需克服外力，其过程功当为零。
⑸说法正确。
气体本身有压力，令气体压缩，体积变小，外界必须克服气体的压力移动其边界，因而无论过程可逆与否都要外界对气体作功。
⒖
道尔顿分压定律和亚美格分体积定律是否适用于实际气体混合物？
不适用。
所说的两个定律都是根据理想气体状态方程导出的，应而不适用于实际气体混合物。
⒗
混合气体中如果已知两种组分A和B的摩尔分数xA
>
xB，能否断定质量分数也是wA
wB？
不能。
由于质量分数（份额）与摩尔分数的关系为
可见两种组分的质量成分之比除与摩尔成分有关外，还与它们的摩尔质量（或气体常数）的大小有关。
第4章
理想气体的热力过程
1.
分析气体的热力过程要解决哪些问题？
用什么方法解决？
试以理想气体的定温过程为例说明之。
分析气体的热力过程要解决的问题是：
揭示过程中气体的状态（参数）变化规律和能量转换的情况，进而找出影响这种转换的主要因素。
分析气体热力过程的具体方法是：
将气体视同理想气体；
将具体过程视为可逆过程，并突出具体过程的主要特征，理想化为某种简单过程；
利用热力学基本原理、状态方程、过程方程，以及热力学状态坐标图进行分析和表示。
对于理想气体的定温过程„„（从略）
2.
对于理想气体的任何一种过程,下列两组公式是否都适用：
因为理想气体的热力学能和焓为温度的单值函数，只要温度变化相同，不论经历任何过程其热力学能和焓的变化都会相同，因此，所给第一组公式对理想气体的任何过程都是适用的；
但是第二组公式是分别由热力学第一定律的第一和第二表达式在可逆定容和定压条件下导出，因而仅分别适用于可逆的定容或定压过程。
就该组中的两个公式的前一段而言适用于任何工质，但对两公式后一段所表达的关系而言则仅适用于理想气体。
3.
在定容过程和定压过程中，气体的热量可根据过程中气体的比热容乘以温差来计算。
定温过程气体的温度不变，在定温膨胀过程中是否需对气体加入热量？
如果加入的话应如何计算？
在气体定温膨胀过程中实际上是需要加入热量的。
定温过程中气体的比热容应为无限大，应而不能以比热容和温度变化的乘积来求解，最基本的求解关系应是热力学第一定律的基本表达式：
q
Δu
w
4.
过程热量q和过程功都是过程量，都和过程的途径有关。
由定温过程热量公式可见，只要状态参数P1、v1和v2确定了，q的数值也确定了，是否q与途径无关？
所说的定温过程热量计算公式利用理想气体状态方程、气体可逆过程的过程功dw=pdv，以及过程的定温条件获得，因此仅适用于理想气体的定温过程。
式中的状态1和状态2，都是指定温路径上的状态，并非任意状态，这本身就确定无疑地说明热量是过程量，而非与过程路径无关的状态量。
5.
在闭口热力系的定容过程中，外界对系统施以搅拌功δw，问这时δQ
mcvdT是否成立？
不成立。
只是在内部可逆的单纯加热过程中（即无不可逆模式功存在时）才可以通过热容与温度变化的乘积来计算热量，或者原则地讲，只是在在可逆过程中（不存在以非可逆功模式做功的时候）才可以通过上述热量计算公式计算热量。
对工质施以搅拌功时是典型的不可逆过程。
6.
试说明绝热过程的过程功w和技术功wt的计算式
是否只限于理想气体？
是否只限于可逆绝热过程？
以上两式仅根据绝热条件即可由热力学第一定律的第一表达式q=△u+w及第二表达式q=△h+wt导出，与何种工质无关，与过程是否可逆无关。
7.
试判断下列各种说法是否正确：
（1）定容过程即无膨胀（或压缩）功的过程；
（2）绝热过程即定熵过程；
（3）多变过程即任意过程。
①膨胀功（压缩功）都是容积（变化）功，定容过程是一种系统比体积不变，对控制质量或说系统容积不变的过程，因此说定容过程即无膨胀（或压缩）功的过程是正确的；
②绝热过程指的是系统不与外界交换热量的过程。
系统在过程中不与外界交换热量，这仅表明过程中系统与外界间无伴随热流的熵流存在，但若为不可逆过程，由于过程中存在熵产，则系统经历该过程后会因有熵的产生而发生熵的额外增加，实际上只是可逆的绝热过程才是定熵过程，而不可逆的绝热过程则为熵增大的过程，故此说法不正确；
③多边过程是指遵循方程=
常数（n为某一确定的实数）的那一类热力过程，这种变化规律虽较具普遍性，但并不包括一切过程，因此说多变过程即任意过程是不正确的。
8.
参照图4-15，试证明：
q1-2-3
≠
q1-4-3
图中1-2、4-3为定容过程，1-4、2-3为定压过程。
由于
其中w1-2、w4-3为定容过程功，等于零；
w2-3、w1-4为定压过程功，等于vP。
故
（另一方面，P-v图上过程曲线与横轴v之间所夹的面积代表过程功，显见
w1-2
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