量子力学讲义第8、9、10章Word下载.doc

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8.2自旋算符与自旋波函数

问题：

自旋算符如何定义？

自旋如何描述？

基本思路~由对易关系定义算符。

（无经典对应）

已知“轨道”：

。

一、自旋算符的对易关系及自旋算符的本征值

定义：

实验表明：

。

类比：

~角量子数。

有~自旋量子数。

二、泡利算符的对易关系及泡利算符的本征值

令~泡利算符

反对易关系：

。

易知

三、自旋算符在表象的矩阵表示

表象中。

现在求：

令

①：

②：

③：

，

取最简形式，有。

④。

这样自旋算符的矩阵表示就全部求出：

相应的泡利矩阵为：

四、电子自旋波函数

取-表象：

有即

，

。

取有，

构成正交归一完备集。

任一自旋波函数可以展开成

其中，~电子自旋向上的几率；

~电子自旋向下的几率。

归一化要求有

引导学生自学教材P290-293的例题1-3。

例：

教材P294例4。

（只讲思路，不讲计算细节）

求的本征函数和本征值。

求该本征态中的可能值、相应几率和平均值。

解：

。

本征值方程为。

由久期方程。

将代入方程求a，得

由归一化条件，得。

于是有

同理得

将用展开

，

的几率；

的几率。

同理讨论的相关问题。

作业：

习题8.2、2，3，4，6。

8.3泡利方程磁共振

（重点讲清思路，不推导细节）

一、考虑自旋后的电子波函数

将用展开，系数为的函数：

二、考虑自旋后的力学量算符

一般形式：

。

三、泡利方程

将有电磁场的S-方程推广到包含自旋的情况。

自旋磁矩

~泡利方程。

四、用分离变量法求解泡利方程

令

设~定态。

（关于，前面已经讨论，本章注意力在自旋问题）

五、顺磁共振和核磁共振

1、自由电子在均匀恒定磁场中的运动：

~守恒，电子的自旋状态要发生变化（高能态低能态），必然要与外界交换能量。

2、再加上正弦场：

。

令，由

可得

3、电子自旋共振：

若t=0时，电子处于自旋向下态，即

。

当外场（称为拉莫频率）时，有

此式表明，当时，电子自旋向上的几率为1，自旋向下的几率为0。

比较：

→

→z轴反转，能级跃迁。

→

可见，在半周期，与外界交换能量。

这种在静磁场作用下，电子的磁能级分裂，并在弱交变磁场的作用下所引起的共振吸收和共振发射的现象，称为电子自旋共振。

可用类似的方法讨论核磁共振（自学教材或参考有关文献）。

8.4角动量算符的基本性质

（一般性讨论~代数法的实例）

一、角动量算符的定义式：

二、角动量算符的本征值谱

设

1、引入新算符

一系列对易关系~见教材P307（9）（10）（11）。

由此可得

2、的本征值为

①设m的上限为j，则。

②相邻的：

可见是的本征矢，本征值为，即有

。

同理有。

个。

3、的本征值为

①∵j为m的最大值，

将作用于，并利用，有

②j的取值范围：

设m有N个值，且已知，

可见，j取零、整数和半整数。

如轨道角动量j=l，电子自旋角动量。

三、表象中角动量的矩阵表示

已知。

由

（1）

（2）

的非零矩阵元为

对

（1）式两边取共轭：

两边同乘以

（1）式：

取实部

非零矩阵元

，

取共轭

再利用与的关系，得到非零矩阵元：

习题8.3、1，2，4；

习题8.4、3。

8.5两个角动量的相加

一、总角动量算符及其对易关系

二、总角动量的本征值与本征矢

1、无耦合表象与耦合表象

无耦合表象：

以的共同本征态为基矢，记，有

耦合表象：

2、两种表象基矢之间的关系~C-G系数

将用{}展开~给定：

~称为C-G系数，它是由“无耦合表象”到“耦合表象”的么正矩阵元。

只要知道了C-G系数，就可以建立起两种基矢的关系。

*三、C-G系数的求法及应用

1、C-G系数不为零的条件（我们只给出结果，证明见教材）

①；

②。

2、C-G系数的计算，C-G系数表（计算非常复杂，实用中可直接查表~略）。

*8.6光谱的精细结构

耦合：

能级分裂~精细结构（同样的n,l，能级有两个）。

*8.7复杂（反常）塞曼效应

弱磁场中：

分裂数不是三个，间隔也不尽相同。

~复杂（反常）塞曼效应

8.8自旋单态与三重态

一、总自旋角动量及其对易关系

对于电子，。

二、的共同本征态

取{}为力学量完全集：

的共同本征态有4个：

取{}为力学量完全集，显然，都是的本征态，本征值分别为。

问题是，它们是否是的本征矢？

①是的本征矢。

证：

而，

。

同理可证明。

由，记的共同本征态为，则

②不是的本征矢（自证）。

但可以把的这两个本征态叠加，构成的本征态：

令，要求，可得。

由归一化条件→

小结列表

的共同本征态S

11

10三重态（对称）

1-1

00单态（反对称）

习题8.5、4，5；

习题8.8、1，2，3。

第九章全同粒子

9.1全同性原理全同粒子体系的波函数

一、全同粒子与全同性原理

全同粒子：

固有（内禀）性质（质量，电荷，自旋，……）完全相同的粒子。

量子力学中，全同粒子不可区分（经典~可用轨道区分）→全同性原理：

在全同粒子中，两全同粒子相互交换不改变体系的状态

“全同性”不只是一个抽象的概念，它是一个可观测量~见后面的讨论。

（在量子力学中的粒子，要么“全同”，要么“很不同”。

）

二、的交换对称性

交换算符。

对两粒子体系，如氦原子中的两个电子：

显然，具有交换不变性~交换对称性。

推广到一般情况~N个全同粒子组成的体系，具有交换不变性~交换对称性→是一个守恒算符。

三、波函数的交换性

设描述N个全同粒子组成的体系

由全同性原理知与描述同一状态，即

即交换对称性→全同粒子体系的波函数对粒子交换具有一定对称性：

~对称波函数；

反对称波函数。

守恒→这种对称性不随时间而变化。

四、波函数的交换对称性决定于粒子的自旋

自旋为的半整数倍~费米子→波函数是反对称的；

自旋为的整数倍~玻色子→波函数是对称的。

五、全同费米体系的波函数泡利不相容原理

先以两粒子为例~忽略相互作用，如何由单粒子波函数构成体系的波函数？

~有交换简并。

能用作为体系波函数吗？

否！

不满足反对称要求，必须反对称化：

若两粒子处于同一状态，即~泡利不相容原理（1925）。

可推广到N个粒子组成的体系~见教材：

繁而不难，这种表述不便。

实际应用将采用“二次量子化”处理~用“粒子数表象”。

因全同粒子体系~只数“数”，不标粒子坐标（不可区分）。

六、全同玻色子体系的波函数

以两粒子为例~波函数要对称化。

1、当时：

2、当时：

推广到N个粒子体系的波函数请自学教材（略讲）~数学的排列组合问题。

七、全同粒子体系的总波函数

忽略自旋-轨道耦合：

波函数的交换对称性

总波函数空间波函数自旋波函数

费米子反对称对称反对称

反对称对称

玻色子对称对称对称

反对称反对称

对二电子体系，总波函数的四种形式见教材P345。

引导同学们自学教材中的例题~重点是P349例2~如何构成总波函数。

教材习题9.1、5~说明“全同性”是可以“观测”的。

①没有交换对称性。

两粒子的波函数可表为：

令

上式可化成~，略去与本题无关的质心运动部分，相对运动部分的波函数为→在的球壳中找到另一个粒子的几率为

~几率密度。

②交换反对称波函数。

这样，反对称的相对运动波函数可表为。

由此可算出。

③交换对称波函数。

类似可以求得

习题9.1、1，2，4。

9.2氦原子仲氦和正氦（应用实例）*分子的形成

一、：

二、的本征值和本征函数：

~已知的单粒子波函数。

三、零级近似波函数

四、基态能级的计算

实验：

，误差5.3﹪（因为并不太小）。

用变分法计算，误差1.9﹪。

五、激发态能级的计算（只讲思路）

设m≠n，激发态是二重简并，将零级近似波函数代入有

，（“+”~对称；

“-”~反对称）

~两电子相互作用库仑能，

~两电子交换能—量子效应→解释化学共价键。

交换密度决定两波函数的重合程度。

六、仲氦与正氦

氦原子中的电子波函数反对称：

~单态—仲氦，

~三重态—正氦。

*补充内容~原子怎样结合成分子（只定性说明）

这是一直使化学家困惑的问题，直到量子力学产生之后才明白，共价键完全是一种量子力学效应。

正因为原子中的电子运动服从量子力学规律，相同的两个原子之间才产生了引力（交换能A），从而形成共价键。

1、能量最小原理：

若干粒子在一起时，能量最低状态是最稳定的平衡态。

这是

物理学的一条普遍原理。

远离的两个原子为什么会结合在一起构成分子呢？

因为

“结合在一起时的能量”（电子重叠的作用十分重要）〈“远离时的能量”。

2、化学键~离子键与共价键

离子键：

如~容易理解，吸引力→能量↓。

共价键：

如（氢分子）~原子整体是中性的，是什么引力使它们结合在一起？

量子力学给化学家研究分子的形成和结构提供了一个根本性的强有力武器，

从此产生了一门新的学科~量子化学。

3、氢分子

假定原子核A，B不动，忽略自旋-轨道相互作用，则

适当取近似波函数。

如何选择？

（基态）

把相互作用作微扰，用两氢原子的基态波函数在满足对称性要求下构成：

~三重态

~单态

由此得

~三重态

~单态

（）

K—库仑能；

A—交换能~波函数对称化的结果~量子力学效应。

具体计算K，A很繁，我们给出计算曲线定性说明：

①原子间相互排斥，不能形成稳定的。

②有极小值~结合能极小值处。

~引力；

~斥力→可以形成稳定的。

③对应于单态，两自旋反平行态→为两原子共有，自旋反平行的配对的电子结构，形成共价键。

④与的差别仅在交换能的符号不同→交换效应产生了吸引作用。

*9.3超导现象（自学）

*第十章对称性与守恒律

（自学）

空间平移不变性←→动量守恒

空间转动不变性←→角动量守恒

时间平移不变性←→能量守恒

对称性变换←→守恒量

习题9.1、3，6

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