R值测量中的触发效率Word下载.docx

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TableI.TriggerConditionTableforTriggerStudy

===========================================================================

TYPE|MDCVCBSCTOFESCETOFENDVCNML

CONDTN|

==========+================================================================

Active?

|YYYYYYYY

TOFB-B|--Y-----

Ntof>

=1|-------Y

=2|YY------

RADIAL.|--------

Nvc>

=1.|Y-YYY--Y

E_Radisl|-----Y--

ETOFB-B|----Y-Y-

Ntrk>

=2|-YYY----

=4|--------

MUON-OR|--------

XXX|--------

ESC-Etot|-----YY-

Etot.l|YY-Y---Y

Etot.h|--------

==========+================================================================

于1999年2月，在BES上采集了13个RUN的专用数据（RUN12106－12118），BEPC的对撞能量选择在J/ψ峰值Ecm＝3097MeV。

II.事例的离线选择

各种触发条件对各类事例类型（如：

Bhabha、Dimuon、强子事例）的触发效率是不一样的，而且我们感兴趣的是对好事例的触发效率，因而必须经过事例重建，从通过某道（如：

MDC）的事例中用离线分别筛选出各类事例类型的好事例样本，并分别求得它们的事例总数，如Bhabha事例数NBB、Dimuon事例数N

和强子事例数Nh，然后在原始数据中检查这些好事例是否满足Ntrk≥1和Ntrk≥2的条件。

设满足Ntrk≥1和Ntrk≥2的事例数分别为N1和N2，则MDC寻迹条件Ntrk≥1和Ntrk≥2对Bhabha事例的判选效率分别为：

同样，对Dimuon和强子事例的判选效率分别为：

用上述方法，可测量出其它的触发条件的效率。

以下是对这三种事例的离线选择条件。

在桶部计数器的立体角范围内选择背对背事例时，要求:

*Nch=2，Q1+Q2=0;

*|cosθ|≤0.75;

*两根径迹夹角|θ1+θ2-π|≤0.1，||ψ1-ψ2|-π|≤0.2;

*Vr≤1cm，|Vz|≤10cm。

对Bhabha事例，

中性粒子数Nneu≤2

总沉积能量Ebsc≥1.5GeV

TOF击中的时间差|T1-T2|≤1ns

Muon计数器判定不是Muon。

在研究MDC、VC的效率时，尽量不用MDC、VC的信息（只用了Nch=2），只要求满足条件1、2、3、4；

在研究TOF的效率时，进一步要求满足条件1、2、4；

在研究BSC的效率时，进一步要求满足条件3、4。

对Dimuon事例，

中性粒子数Nneu≤1；

总沉积能量Ebsc≤1.2GeV；

TOF击中的时间差|T1-T2|≤1ns；

Muon计数器判定至少有一个Muon。

在研究MDC、VC、MUON的效率时，进一步要求满足条件1、2、3、4；

对于强子事例，这里考虑纯中性强子事例，要求：

Nch≥1、|cosθ|≤0.75、Vr≤1.5cm、|Vz|≤15cm，好径迹数Ng≥1、去除Nch=2时的Bhabha和Dimuon事例。

在测量端盖触发条件的效率时，小角度的Bhabha的选择条件为：

要求ESC的能量沉积大于1.5GeV，|cosθ|≥0.75，2≤Ntottks≤4，且要求有两条径迹满足背对背以及端盖有击中。

四．测量结果

１．下表给出了用Bhabha、Dimuon和强子事例求出的各触发条件的效率。

TableII.EFFICIENCYOFTRIGGERCONDITIONS

BBEvents

DimuonEvents

HardronEvents

Conditions

EventNum

Eff（%）

TOFBB

2922/3061

95.77

915/948

96.52

15005/29159

51.46

NTOF≥1

3061/3061

100.0

947/948

99.89

29074/29159

99.71

NTOF≥2

2981/3061

97.71

917/948

96.73

28861/29159

98.98

Nvc≥1

1560/1560

874/874

28860/28860

Ntrk≥1

1588/1595

99.56

929/929

29494/29508

99.96

Ntrk≥2

1560/1595

97.81

874/929

94.08

28860/29508

Radial

2983/3019

98.15

336/898

37.42

6006/15000

40.04

Etot-l

3019/3019

898/898

15000/15000

Etot-h

2849/3019

94.34

32/898

3.561

12439/15000

82.93

MU-OR

875/898

97.44

ESCEtot

8799/8799

NEradisl≥1

7342/8799

83.44

EtofB-B

7452/8280

90.00

NEndvc≥1

8799/9008

97.68

总能量Etot的阈值，测量结果给出：

Etot-l在线设定的能量值太低，无法给出Etot-l相对应的能量值。

能量阈值（图中实线表示过了相应的触发条件的事例）

Etot-h（25）

900MeVEtot（8）

120MeV

2．各种事例类型的触发效率

在Rscan时，带电道的触发判选条件为：

NTOF≥1，Ntrk≥1，Nvc≥1，Etot-l。

用上述给出的各条件的效率根据

ε=εNtof>

=1*εNtrk>

=1*εNvc>

=1*εtot-l

以算出各类事例的效率为：

εBB＝99.56％，ε

＝99.89％，εh=99.6％

数据质量检查结果，各子探测器的触发是稳定而可靠的，只有MDC的死区会使它的寻迹效率略底（见附图）。

上面的结果，Dimuon和强子的效率比BhaBha高，是由于在挑选事例时用了MDC的信息。

附图一．TOF击中（图113是用了|tof1-tof2|<

1ns选出的BhaBha事例，图123是没用TOF的信息选出的事例。

tof第二道飞行时间不正确）

附图二．Phi角分布（图338是用了MDC的信息，而图336则没有用）

附图三．（图217是过了MDC寻迹Ntrk>

=2事例的PHI角分布，图216则是不满足Ntrk>

=2的事例。

MDC的死区会使Ntrk>

=2的触发效率降低。

）