无损耗传输线.docx
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无损耗传输线
第十四章均匀传输线
§14.5无损耗传输线
14.5.1无损耗传输线的特点
如果传输线的电阻R0和导线间的漏电导G0等于零，这时信号在传输线上传播时，其能量不会消耗在传输线上，这种传输线就称为无损耗传输线，简称无损耗线。
当传输线中的信号的很高时，由于L0R0、C0G0，所以略去R0和G0后不会引起较大的误差，
此时传输线也可以被看成是无损耗线。
因为R00，G00，所以无损耗传输线的传播常数
Z0Y0（jL0）（jC0）jL0C0
即0，L0C0，可见无损耗线也是无畸变线。
无损耗传输线的特性阻抗Zc为
为纯电阻性质的。
因为0，所以依式（14-8）可知无损耗线上的电压和电流相量为
UU2cos（x）jZcI2sin（x）
14-10）
其中x为传输线上一点到终端的距离。
从距终端x处向终端看进去的输入阻抗为
UZ2cos（x）jZcsin（x）Z
IZccos（x）jZ2sin（x）Zc
其中，Z2UI22为终端负载的阻抗。
14.5.2终端接特性阻抗的无损耗线
当传输线的终端阻抗与传输线相匹配，即Z2Zc时，由式（14-10）可求得无损耗线
上的电压和电流相量为
UU2cos（x）jZcI2sin（x）UU2[cos（x）jsin（x）]U2x
II2cos（x）jU2sin（x）I2[cos（x）jsin（x）]I2x
Zc
其电压、电流的时域表达式为
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u2U2sin（txu2）
i2I2sin（txi2）
其中，u2和i2分别为终端电压和电流的初相。
可见，传输线上的电压和电流均为无衰减的入射波，没有反射波分量。
没有反射波分量的原因在前面定义“匹配”这一概念的时候已经解释过了，而入射波无衰减的原因则是因为无损耗线的R00，G00，无法消耗入射
波的能量，故入射波是无衰减的。
匹配的无损耗线还有一个特点，由式（14-11）不难看出，从线上任一位置向终端看进去的输入阻抗
ZinZc
即从线上任一位置向终端看进去的输入阻抗都是相同的，都等于特性阻抗Zc。
14.5.3
终端开路或短路的无损耗线
1.终端开路的无损耗线
当无损耗线的终端开路时，
Z2，I20。
此时，由式（14-10）可求得无损耗线
中的电压、电流相量为
UU2cos（x）
IjU2sin（x）
Zc
其时域表达式为
u2U2cos（x）sin（tu2）
i2U2sin（x）cos（tu2）Zc
2
不难推得，在x0,,,3处会出现电压的波节和电流的波峰；在
22
处会出现电压的波峰和电流的波节。
其电压电流分布曲线如图14-12所示。
图14-12空载无损耗线的电压和电流分布曲线
第十四章均匀传输线
般而言，电压、电流的
对于电压和电流是驻波的原因可以从能量的角度来加以解释。
行波才能传输有功功率，驻波是不能传输有功功率的。
对于终端开路的无损耗线而言，其线上和终端处都没有消耗电路的有功功率，其上的电压、电流是驻波的形式正意味着没有有功功率被消耗在线上或终端处。
显然，当终端接纯电抗时，传输线上也会出现电压和电流的驻波。
终端开路时，由式（14-11）可求得从距终端x处向终端看进去的输入阻抗为
42
上式表明输入电阻为一个纯电抗，以为间隔而变号，即从0x、x3位
x
42
置看进去，Zin为虚部为负的纯虚数，传输线对外表现出电容的性质；从
3x位置看进去，Zin为虚部为正的纯虚数，传输线对外表现出电感的性质。
从
353
距终端x,,位置看进去时，Zin0，传输线相当于短路；从x,,
444in22
位置看进去时，Zin，传输线相当于开路。
如图14-13所示。
图14-13空载无损耗线的输入阻抗
2.终端短路的无损耗线
当无损耗线的终端短路时，Z20，U20。
由式（14-10）可得传输线上的电压、
电流相量为
UjZcI2sin（x）II2cos（x）
其时域表达式为
uZcI2sin（x）cos（ti2）iI2cos（x）sin（ti2）
其中，i2为终端电流I2的初相。
可见，短路无损耗线上的电压和电流也是驻波。
其电压和
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电流的分布曲线如图14-14所示。
图14-14短路无损耗线的电压和电流分布曲线
由式（14-11），从距终端x处往终端看进去的输入阻抗Zin为
图14-15短路无损耗线的输入阻抗
3.开路（短路）无损耗线的一些应用
开路（短路）无损耗线输入阻抗的一些特点在高频技术中得到了一定的应用。
下面做一
个简要的介绍。
（1）在高频情况下，通常的线圈和电容器已经无法作为电感和电容使用了。
所以在高频技术中，常使用长度小于的开路无损耗线来代替电容，用长度小于的短路无损耗线
44
来替代电感。
可根据需要的电容和电感由式（14-12）和（14-13）可计算出应使用多长的无
损耗线。
（2）长度为的无损耗线，还可以用来接在传输线和负载之间，使负载和传输线相匹
4
配。
下面介绍一下其工作原理。
第十四章均匀传输线
图14-16无损耗线作为阻抗变换器
如图14-16所示，设传输线的特性阻抗为Zc，负载的阻抗为Z2，且ZcZ2。
一般来说，实际中的Zc和Z2一般都是不可变的，为使负载和传输线匹配，可将负载和传输线用一
Zc1，此时从ab端口看进去的
段长度为的无损耗线连接起来。
设无损耗线的特性阻抗为
4
输入阻抗为
Z2jZc1tan（）
ZinZc14
inc12
jZ2tan
（2）Zc1
4
可见，只要选择一段特性阻抗为
Zc1ZcZ2
ZcZ2、长度为的无损耗线接在负载和传输线之间，就c24
可以实现匹配。
§14.6无损耗线方程的通解及其波过程
14.6.1无损耗线方程的通解在前面我们讨论了均匀传输线上的电压和电流的入射波及反射波。
在本节中，将以无损
耗线为例，简要分析一下无损耗线上的电压和电流的动态过程，即从t0时刻开始，传输线上的电压和电流的传播过程，以进一步加深对传输线上的入射波和反射波这两个概念的理解。
因为无损耗线的R00，G00，所以由均匀传输线方程，即式（14-1）有
uxL0
14-14）
x
iC0ixt
上式即为无损耗线的方程，是均匀传输线方程在R00，G00的情况下的一个特例，式
第十四章均匀传输线
中的x为到始端的距离。
可以证明，该偏微分方程的通解具有以下形式：
u（x,t）f1（xvt）f2（xvt）uu
1
i（x,t）[f1（xvt）f2（xvt）]ii
Zc
论如何待定f1和f2，仅对上式作一个定性分析。
对于uf1（xvt）分量，这是一个以速度v传播的正向电压行波；uf2（xvt）分
正向电流行波，if2（xvt）u分量为以速度v传播的反向电流行波。
可见，传输线
ZcZc
上的电压电流也是由入射波和反射波叠加而成的，这一点和正弦稳态情况是相同的，只不过当激励源不是正弦信号时，入射波和反射波不是正弦形式而已。
14.6.2无损耗线的波过程
下面以直流激励下的开路无损耗线为例来阐述电压波或电流波从t0时刻开始沿传输线传播的过程。
如图14-17所示，设无损耗线的长度为l，终端开路，在t0时刻将直流激励源U0接入到传输线的始端，在t0时沿线的电压和电流均为零。
图14-17接直流激励的无损耗线电路
在0tl的时间内，电压波和电流波从t0时刻开始以速度v由始端向终端传播，v
如图14-18（a）所示。
此时传输线上只有电压的第一次入射波u1U0和电流的第一次入
射波i1u1I0，反射波尚未产生。
Zc
当tl时，电压和电流的入射波到达终端，由于终端开路，所以电流的第一次反射波v
必为i1I0，即发生全反射，这样才能使得电流的反射波和入射波在终端处叠加后的值为
u1Zci1U0亦
零，从而满足开路处电流为零这一终端的边界条件。
此时，电压的反射波
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为全反射。
l2l
在t的时间内，电压和电流的反射波将以速度v由终端向始端传播。
电流的反
vv
射波使其所到之处的电流变为零（ii1i10），电压的反射波使其所到之处的电压变为
2U0（uu1u12U0）。
如图14-18（b）所示。
2l
在t时电压和电流的反射波到达始端，电压和电流的反射波在始端处将再次发生反v
射。
由于电压源使始端处的电压始终为U0（始端的边界条件），故始端处的电压的反射波即第二次电压入射波必为u2U0，从而满足始端的边界条件。
相应的，电流的第二次入射
u波为i2u2I0。
Zc
在2lt3l的时间内，u2所到之处的电压变为U0（uu1u1u2U0），i2所vv
到之处的电流变为I0（ii1i1i2I0）。
如图14-18（c）所示。
3l
当t时，u2和i2到达终端，在终端处产生反射，为满足终端处的边界条件，必有
v
i2I0。
此时，u2Zci2U0。
在3lt4l的时间内，u2所到之处的电压变为零（uu1u1u2u20），i2vv
所到之处的电流也变为零（ii1i1i2i20）。
如图14-18（d）所示。
4l
当t时，全线的电压和电流均为零，v
过程。
（b）
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（c）
u
（d）
图14-18电压波和电流波在开路线上多次入射和反射
以上就是开路无损耗线上的波过程，可结合上述分析更好的理解正弦稳态时电压和电流的入射和反射问题。
在上述的分析中省略了求方程通解的过程。
选择开路无损耗线为例的目的主要是为了方便分析，当考虑传输线的R0和G0时且传输线的终端接任意负载时，其波过程会较复杂，在本书中不再深入讨论。
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