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第一章质点运动学和牛顿运动定律平均速度v=△r
△t
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向心加速度a=
v2
R
瞬时速度v=lim
△rdr
=
△t0
△tdt
△r
lim
ds
1.
3速度v=lim
dt
△t0△t
△t
0
平均加速度a=△v
△t
a=lim
△v
dv
瞬时加速度〔加速度〕
=
△t0
△tdt
瞬时加速度a=dv=d2r
dt
dt2
匀速直线运动质点坐标
x=x0+vt
变速运动速度v=v
0+at
变速运动质点坐标
x=x0+v0t+1at2
2
2
2
速度随坐标变化公式
:
v-v
0
0
=2a(x-x)
自由落体运动
竖直上抛运动
v
gt
v
v0
gt
y
1at2
y
0
1
2
2
vt
gt
2
v2
2gy
v2
v02
2gy
圆周运动加速度等于切向加速度与法向加速度矢量
和a=at+an
加速度数值a=at2an2
法向加速度和匀速圆周运动的向心加速度相同
间紺侧鸠亙侪詡玛埚劲窪缑鎬軒檜。
an=v2
R
切向加速度只改变速度的大小
at=dv
dt
v
ds
RdΦ
Rω
dt
dt
角速度ω
dφ
dt
角加速度
α
dωd2φ
dt
dt2
角加速度a与线加速度a、a间的关系
n
t
an=v2
(Rω)2
Rω2
at=dv
Rdω
Rα
R
R
dt
dt
牛顿第一定律:
任何物体都保持静止或匀速直线运动状态,除非它受到作用力而被迫改变这种状态。
牛顿第二定律:
物体受到外力作用时,所获得的加速
度a的大小与外力F的大小成正比,与物体的质量m成反比;加速度的方向与外力的方向相同。
誚車騎识鈍铧窮崗躡赀羁詼鲋峴钦。
抛体运动速度分量
vx
v0cosa
vy
v0sina
gt
xv0cosa?
t
抛体运动距离分量
y
v0sina?
t
1
gt2
2
v02sin2a
射程X=
g
射高Y=v02sin2a
2g
飞行时间y=xtga—gx2
g
轨迹方程y=xtga—
gx2
2v02cos2a
1.37F=ma
牛顿第三定律:
假设物体A以力F1作用与物体B,那么同时物体B必以力F2作用与物体A;这两个力的大小相等、方向相反,而且沿同一直线。
万有引力定律:
自然界任何两质点间存在着相互吸
引力,其大小与两质点质量的乘积成正比,与两质点间的距离的二次方成反比;引力的方向沿两质点的连线
鍋质嘯孌诀櫛禍狲攣忧撳缠诗瘡谠。
m1m2
G
为万有引力称量
×
F=G
r2
10
-11
22
N?
m/kg
重力P=mg(g
重力加速度)
重力P=GMm
r2
有上两式重力加速度
g=GM(物体的重力加速度与
r2
物体本身的质量无关,而紧随它到地心的距离而变
)
胡克定律F=—kx(k是比例常数,称为弹簧的劲度
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系数)
dL
最大静摩擦力
f最大=μ0N〔μ0静摩擦系数〕
dt
0
如果对于某一固定参考点,
质点〔系〕
滑动摩擦系数f=μN(μ滑动摩擦系数略小于μ0)
第二章守恒定律
动量P=mv
d(mv)
dP
牛顿第二定律F=
dt
dt
动量定理的微分形式Fdt=mdv=d(mv)
dv
F=ma=m
dt
t2
v2
Fdt=
d(mv)=mv2-mv1
t1
v1
常矢量
所受的外力矩的矢量和为零,那么此质点对于该参考点的角动量保持不变。
质点系的角动量守恒定律
I
miri
2
刚体对给定转轴的转动惯量
i
M
I
〔刚体的合外力矩〕刚体在外力矩
M的
作用下所获得的角加速度
a与外合力矩的大小成正比,并
于转动惯量I
成反比;这就是刚体的定轴转动定律。
I
r2dm
r2
dv转动惯量〔dv为相应质元
m
v
t2
dm的体积元,p为体积元dv处的密度〕
Fdt
L
I
冲量I=
角动量
t1
dL
动量定理I=P2-P1
M
Ia
物体所受对某给定轴的合外力矩等
dt
平均冲力F
t2
Fdt
与冲量
I=
2
1
于物体对该轴的角动量的变化量
t1
=F(t-t
)
Mdt
dL冲量距
t2
Fdt
t
L
I
mv2
mv1
L
L0
I
I
平均冲力F
t1
=
Mdt
dL
0
=
=
t1
t2
t1
t0
L0
t2
t1
t2
质点系的动量定理
1
2
11
22
L
I
常量
(F+F
)△t=(mv
+mv)—
(m1v10+m2v20)
W
Frcos
左面为系统所受的外力的总动量,第一项为系统的
W
F?
r力的功等于力沿质点位移方向的分量与
末动量,二为初动量
质点位移大小的乘积
n
n
n
Wab
b
dW
b
F?
dr
b
Fcosds
质点系的动量定理:
Fi△t
mivi
mivi0
a
a
a
(L)
(L)
(L)
i1
i1
i
1
作用在系统上的外力的总冲量等于系统总动量的增
W
baF?
dr
ba(F1
F2
Fn)?
drW1W2
量
(L)
(L)
质点系的动量守恒定律〔系统不受外力或外力矢量和
合力的功等于各分力功的代数和
为零〕
W
N
功率等于功比上时间
n
n
t
mivi=
mivi0=常矢量
W
dW
i1
i
1
N
lim
t
dt
t
0
L
p?
R
mvR圆周运动角动量
R为半径
N
limFcos
s
v
F?
v瞬时功率
t
Fcos
t
0
L
p?
d
mvd
非圆周运动,d为参考点o到p
等于力F与质点瞬时速度
v的标乘积
点的垂直距离
W
vv
0
mvdv
1
mv2
1
mv0
2
功等于动能的增
L
mvrsin同上
2
2
量
M
Fd
Frsin
F对参考点的力矩
Ek
1mv2物体的动能
2
M
r?
F
力矩
W
Ek
Ek0合力对物体所作的功等于物体动能的
M
dL
作用在质点上的合外力矩等于质点角动
增量〔动能定理〕
dt
量的时间变化率
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第三章气体动理论
Wabmg(hahb)重力做的功
1毫米汞柱等于屨愷亚茑彻构觑鸝傾轾躚揚擬擰诩。
Wab
abF?
dr
(
GMm)(
GMm)万有引力
ra
rb
做的功
Wab
abF?
dr
1kxa
2
1kxb
2弹性力做的功
2
2
W保ab
Epa
Epb
Ep势能定义
Ep
mgh重力的势能表达式
Ep
GMm
r
万有引力势能
Ep
1kx2弹性势能表达式
2
W外
W内
Ek
Ek0
质点系动能的增量等于所有
外力的功和内力的功的代数和〔质点系的动能定理〕
W外
W保内
W非内
Ek
Ek0保守内力和不保守
内力
W保内
Ep0
Ep
Ep系统中的保守内力的功
等于系统势能的减少量
W外
W非内
(Ek
Ep)(Ek0
Ep0)
E
EkEp系统的动能
k和势能p之和称为系统
的机械能
W外W非内EE0质点系在运动过程中,他的机
械能增量等于外力的功和非保守内力的功的总和〔功能原理〕
当W外0、W非内0时,有EEkEp常量如
號埡鉺詢鸦钡沥釵献飲风偵縐蹑罢。
果在一个系统的运动过程中的任意一小段时间内,外力对系统所作总功都为零,系统内部又没有非保守内力做功,
那么在运动过程中系统的动能与势能之和保持不变,即系统的机械能不随时间改变,这就是机械能守恒定律。
匱薮賭赁詛饮胄兰鯊劝辙钧諞齟糁。
1mv2
mgh
1mv0
2
mgh0重力作用下机械能
2
2
守恒的一个特例
1
mv2
1
kx2
1
mv0
2
1
kx02弹性力作用下的
2
2
2
2
机械能守恒
1标准大气压等户760毫米汞柱×
5
10Pa
热力学温度T=273.15+t
P1V1
P2V2
常量即
PV
气体定律
=常量
T1
T2
T
阿付伽德罗定律:
在相同的温度和压强下,1摩尔的
任何气体所占据的体积都相同。
在标准状态下,即压强
P0=1atm、温度T0时,1摩尔的任何气体体积均
为v0L/mol
罗常量Na1023mol-1
鄲試摯鍘贵经顛癣縲鶴齦钯備嬈篮。
普适气体常量
P0v0
国际单位制为:
R
T0
J/(mol.K)
压强用大气压,体积用升
×10-2
atm.L/(mol.K)
理想气体的状态方程:
PV=
M
M
(质
RTv=
Mmol
Mmol
量为M,摩尔质量为
M的气体中包含的摩尔数
)(R
mol
为与气体无关的普适常量,称为普适气体常量
)
理想气体压强公式P=1mnv2
(n=
N为单位体积中
3
V
的平均分字数,称为分子数密度;m为每个分子的质量,v为分子热运动的速率)
P=
MRT
NmRT
NRT
nkT(n
N为
MmolV
NAmV
VNA
V
气体分子密度,R和NA都是普适常量,二者之比称为波尔
兹常量k=
R
1023J/K
NA
气体动理论温度公式:
平均动能
t
3kT(平均动
2
能只与温度有关)
完全确定一个物体在一个空间的位置所需的独立坐
标数目,称为这个物体运动的自由度。
双原子分子共有五个自由度,其中三个是平动自由度,两个适转动自由度,三原子或多原子分子,共有六个自由度〕
分子自由度数越大,其热运动平均动能越大。
每个具有相同的品均动能1kT罂攤鸨詿饮贼櫟货鳄飲咏俁麗闫戗。
2
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t
ikT
i为自由度数,上面3/2为一个原子
2
分子自由度
1摩尔理想气体的内能为:
E0=NA
1NAkT
iRT
2
2
质量为
M,摩尔质量为
M的理想气体能能为
mol
E=E0
M
E0
M
iRT
Mmol
Mmol
2
气体分子热运动速率的三种统计平均值
最概然速率(就是与速率分布曲线的极大值所对应
哦速率,物理意义:
速率在p附近的单位速率间隔窍錒骀狀蜕詔绨钰銷詡览躚锻祷猙。
W
’
+Q=E-E
1
2
Q=E
2
-E+W注意这里为W同一过程中系统对外界所
1
做的功〔Q>0系统从外界吸收热量;
Q<0表示系统向
外界放出热量;W>0系统对外界做正功;W<0系统对
外界做负功〕
dQ=dE+dW〔系统从外界吸收微小热量
dQ,内能增加
微小两dE,对外界做微量功dW
平衡过程功的计算dW=PSdl=PdV
W=
V2
PdV
V1
平衡过程中热量的计算Q=MC(T2T1)(C为摩
Mmol
2kT
kT
内的分子数百分比最大〕
p
m
m
〔温度越高,
p越大,分子质量
m越大
p〕
R
因为k=NA和mNA=Mmol所以上式可表示为
2kT
2RT
2RT
RT
p
m
mNA
Mmol
Mmol
8kT
8RT
RT
平均速率v
Mmol
m
Mmol
方均根速率v23RT
RT
Mmol
Mmol
尔热容
量,1摩
尔物质
温度改
变1度
所吸收
或放出
的热量)
等压过程:
Qp
M
(T2
T1)定压摩尔热容量
Cp
Mmol
等容过程:
Qv
M
(T2
T1)定容摩尔热容
Cv
Mmol
量
内能增量E2-E1=
MiR(T2T1)
Mmol2
三种速率,方均根速率最大,平均速率次之,最概速
率最小;在讨论速率分布时用最概然速率,计算分子
dE
Mi
运动通过的平均距离时用平均速率,计算分子的平均平动动能时用分均根
第四章热力学根底
热力学第一定律:
热力学系统从平衡状态1向状态2
’
的变化中,外界对系统所做的功W和外界传给系统的热量Q二者之和是恒定的,等于系统内能的改变
E2-E1
Mmol2
等容过程
P
MR
常量
P1
P2
T
MmolV
或
T2
T1
Qv=E2-E1=
M
(T2T1)等容过程系统不对
Cv
Mmol
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外界做
绝热过程
三
个
参
数
都
变
化
功;等容
PV常量或P1V1
P2V2
过程内
能变化
绝热过程的能量转换关系
等压过程V
MR
V1
V2
W
P1V11(V1)r1
常量
或
1
V2
T
MmolP
T1
T2
W
M
Cv(T2
T1)根据量求绝热过程
Mmol
V2
P(V2
V1)
M
R(T2
T1)
W
PdV
Mmol