测量磁导率Word格式文档下载.doc
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由于洛仑兹力f
L作用，电子即向图中虚线箭头所指的位于y轴负方向的B侧偏转，并使B侧形成电子积累，而相对的A侧形成正电荷积累。
与此同时运动的电子还受到由于两种积累的异种电荷形成的反向电场力
f
E的作用。
随着电荷积累的增加，f
E增大，当两力大小相等（方向相反）时，
L=－f
E，则电子积累便达到动态平衡。
这时在A、B两端面之间建立的电场称为霍尔电场EH，相应的电势差称为霍尔电势VH
。
设电子按平均速度，向图示的X负方向运动，在磁场B作用下，所受洛仑兹力为：
L=－eB
式中：
e
为电子电量，为电子漂移平均速度，B为磁感应强度。
同时，电场作用于电子的力为：
El
图1
霍尔效应原理
EH为霍尔电场强度，VH为霍尔电势，l为霍尔元件宽度
当达到动态平衡时:
f
E
B=VH/l
9-1
设霍尔元件宽度为，厚度为d
，载流子浓度为
n
，则霍尔元件的工作电流为
9-2
由（9-1）、（9-2）两式可得：
9-3
即霍尔电压VH （A、B间电压）与Is、B的乘积成正比，与霍尔元件的厚度成反比，比例系数称为霍尔系数，它是反映材料霍尔效应强弱的重要参数，只要测出（伏），以及（安），（高斯）和（厘米）可按下式计算（厘米3/库仑）。
实验计算时，采用以下公式：
9-4
上式中108
是单位换算而引入。
根据可进一步求载流子浓度：
9-5
应该指出，这个关系式是假定所以的载流子都具有相同的漂移速度得到的，严格一点，考虑载流子的速度统计分布，需引入修正因子。
所以实际计算公式为：
9-6
根据材料的电导率的关系，还可以得到：
或
9-7
为载流子的迁移率，即单位电场下载流子的运动速度，一般电子迁移率大于空穴迁移率，因此制作霍尔元件时大多采用N型半导体材料。
当霍尔元件的材料和厚度确定时，设：
9-8
将式（9-8）代入式（9-3）中得：
9-9
称为元件的灵敏度，它表示霍尔元件在单位磁感应强度和单位控制电流下的霍尔电势大小，其单位是，一般要求愈大愈好。
由于金属的电子浓度很高，所以它的RH或KH，都不大，因此不适宜作霍尔元件。
此外元件厚度d愈薄，KH愈高，所以制作时，往往采用减少d的办法来增加灵敏度，但不能认为d愈薄愈好，因为此时元件的输入和输出电阻将会增加，这对霍尔元件是不希望的。
应当注意：
当磁感应强度B和元件平面法线成一角度时（如图9-2），作用在元件上的有效磁场是其法线方向上的分量，此时：
9-10
所以一般在使用时应调整元件两平面方位，使VH达到最大，即：
，
由式（9-10）可知，当工作电流Is或磁感应强度B，两者之一改变方向时，霍尔电势VH方向随之改变；
若两者方向同时改变，则霍尔电势不变。
霍尔元件测量磁场的基本电路如图9-3，将霍尔元件置于待测磁场的相应位置，并使元件平面与磁感应强度B垂直，在其控制端输入恒定的工作电流Is，霍尔元件的霍尔电势输出端接毫伏表，测量霍尔电势VH的值，就可以计算磁感应强度B。
图9-2
磁感应强度B和元件
图9-3
霍尔元件测量磁场的基本电路
平面法线成一角度
实验方法与步骤
I.对称测量法
由于产生霍尔效应的同时，伴随多种副效应，以致实测的AB间电压不等于真实的VH值，因此必需设法消除。
根据副效应产生的机理，采用电流和磁场换向的对称测量法基本上能把副效应的影响从测量结果中消除。
具体的做法是Is和B（即IM）的大小不变，并在设定电流和磁场的正反方向后，依次测量由下面四组不同方向的Is和B（即IM）时的V1，V2，V3，V4，
1）+Is
+B
V1
2）+Is
-B
V2
3）-Is
V3
4）-Is
V4
然后求它们的代数平均值，可得：
通过对称测量法求得的VH误差很小
II．仪器（交流220V）
仪器面板为三大部分：
1、励磁电流IM输出：
前面板右侧、三位半数显显示输出电流值IM（A）。
2、霍尔片工作电流IS输出：
前面板左侧、三位半数显显示输出电流值IS（mA）。
3、霍尔电压VH输入：
前面板中部三位半数显表显示输入电压值VH（mV），使用前将两输出端接线柱短路，用调零旋钮调零。
4、三档换向开关分别对励磁电流IM，工作电流IS、霍尔电势VH进行正反向换向控制。
III．按仪器面板上的文字和符号提示将DH4512实验仪与DH4512测试仪正确连接。
1、将DH4512霍尔效应测试仪面板右下方的励磁电流IM的直流恒流输出端（0～0.500A），接DH4512霍尔效应实验仪上的励磁线圈电流IM的输入端（将红接线柱与红接线柱对应相连，黑接线柱与黑接线柱对应相连）。
2、将DH4512霍尔效应测试仪面板左下方供给霍尔元件工作电流IS的直流恒流源（0～5mA）输出端，接DH4512霍尔效应实验仪上霍尔片工作电流IS输入端（将红接线柱与红接线柱对应相连，黑接线柱与黑接线柱对应相连）。
3、DH4512霍尔效应实验仪上霍尔元件的霍尔电压VH输出端，接DH4512霍尔效应测试仪中部下方的霍尔电压输入端。
IV．测量霍尔电压VH与工作电流Is的关系
1）先将Is，IM都调零，调节中间的霍尔电压表，使其显示为0mV。
2）将霍尔元件移至线圈中心，调节IM
=500mA，调节Is=1.00mA,按表中Is，IM正负情况切换方向，分别测量霍尔电压VH值（V1，V2，V3，V4）填入表
（1）。
以后Is每次递增0.50mA，测量各V1，V2，V3，V4值。
绘出Is—VH曲线，验证线性关系。
V．测量霍尔电压VH与励磁电流IM的关系
1）
先将Is调节至3.00mA，
2）
调节IM=100、150、200……500mA（间隔为50mA）,分别测量霍尔电压VH值填入表
（2）中的值。
3）
根据表
（2）中所测得的数据，绘出IM—VH曲线，验证线性关系的范围，分析当IM达到一定值以后，IM—VH直线斜率变化的原因。
VI．测量线圈中磁感应强度B的分布
1）先将IM，Is调零，调节中间的霍尔电压表，使其显示为0mV。
2）将霍尔元件置于线圈中心，调节IM＝500mA，调节IS＝3.00mA，测量相应的VH。
3）将霍尔元件从中心向边缘移动每隔5mm选一个点测出相应的VH，填入表3。
4）由以上所测VH值，由公式：
VH＝KHISB
可得：
B＝
3、根据B=uH可知，介质中的磁导率u=B/H
二、测量介电常数
方法一
一、实验原理
电介质是一种不导电的绝缘介质，在电场的作用下会产生极化现象，从而在均匀介质表面感应出束缚电荷，这样就减弱了外电场的作用。
在充电的真空平行板电容器中，若金属极板自由电荷密度分别为，极板面积为S，两内表面间距离为d，而且，则电容器内部所产生的电场为均匀电场，电容量为：
（1）当电容器中充满了极化率为c的均匀电介质后，束缚电荷（面密度为）所产生的附加电场与原电场方向相反，故合成电场强度E较为小，可以证明：
（2）由于极板上电量不变，若两极板的电位差下降，故电容量增大。
式中，成为电介质的相对介电常数，是一个无纲量的量。
因此，它是一个描写介质特性的物理量。
若分别测量电容器在填充介质前、后的电容量，即可根据式
（2）推算该介质的相对介电常数。
二、实验器材
QS18A型万能电桥（编号：
217）、QJ2002型供电器、0—125mm游标卡尺（最小刻度为0.02mm）、0—25mm螺旋测微仪（最小分度0.01mm）、小垫片、卷尺、导线等。
三、实验内容
1.万能电桥的连接与调试
①将待测原件接入被测旋钮，将损耗倍率开关放在D0.01，损耗平衡盘放在1左右，并选择适当的量程。
②逐步增大灵敏度，使电表指针略小于满刻度。
③将读数开关置于零，调节读数盘，使电表指针趋于零，从而粗测出待测原件的大小。
然后将量程开关盒读数开关放在合适位置，调节读数盘，使电表指针趋零；
再增大灵敏度，反复调节读数盘，直至灵敏度尽可能高且电表指针达最小，然后读数。
2.插入介质板，测量该介质的相对介电常数
①用万能电桥测量充满介质时的电容
②测量平板电容器尺寸，计算真空电容
③由公式计算介质的相对介电常数
3.由公式ɛ=ɛrɛ0计算介电常数。
方法二
a为两个平行放置的金属板构成的电容器，两板分别带有等量异号电荷—Q和+Q。
板间充满空气，可做真空处理。
b的板间充满电介质。
将两板分别连接到静电计的直杆和外壳上。
可由直杆上指针偏转的大小测出两板间的电压分别为U0和U。
U=U0/ɛr,即ɛr=U0/U介电常数ɛ=ɛrɛ0=ɛ0U0/U
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