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大学物理公式大全
1.1
第一章质点运动学和牛顿运动定律
△r
平均速度v=—
△t
1.2
一△rdr
瞬时速度imo兀編
1.24圆周运动加速度等于切向加速度与法向加速度矢量禾廿a=at+an
1.25加速度数值a=.at2—a2
1.26法向加速度和匀速圆周运动的向心加速度相同
1.
1.6
1.7
1.8
3速度Umo=
平均加速度a=△
△t
瞬时加速度(加速度)
limo
ds
dt
□△mo
△v=dv
△t=dt
1.11
1.12
2
v
an=-
R
1.27
1.28
1.29
切向加速度只改变速度的大小
dsv
dt
R竺dtd©"dT
_dv
at=
dt
2
瞬时加速度a=dv=-^4
dtdt2
1.3O
角加速度
dw
dt
d2©
dt2
1.13
1.14
1.15
1.17
1.18
1.19
1.20
1.21
1.22
1.23
匀速直线运动质点坐标x=xo+vt
变速运动速度v=vo+at
一一12
变速运动质点坐标x=xo+vot+at
2
:
v2-vo2=2a(x-xo)
竖直上抛运动
速度随坐标变化公式自由落体运动
1.16
1.31
角加速度
2
v
an=—
R
a与线加速度an、
at
间的关系
空R史Ra
dtdt
gt
1.2
at
2
2gy
抛体运动速度分量
抛体运动距离分量
射程X=沁空
g
飞行时间
轨迹方程
Vo
Vot
2g
y=xtga
y=xtga
Vx
vy
2
向心加速度a=——
R
2
vo
gt
1.2
2gt
2gy
vocosa
vosinagt
xvocosa?
tvosina?
tjgt2
2
gx
2v2cos2a
牛顿第一定律:
任何物体都保持静止或匀速直线运动状态,除非它受到作用力而被迫改变这种状态。
牛顿第二定律:
物体受到外力作用时,所获得的加速度a的大小与外力F的大小成正比,与物体的质量m成反比;加速度的方向与外力的方向相同。
1.37F=ma
牛顿第三定律:
若物体A以力F1作用与物体B,则同时物体B必以力F2作用与物体A;这两个力的大小相等、方向相反,而且沿同一直线。
万有引力定律:
自然界任何两质点间存在着相互吸引力,其大小与两质点质量的乘积成正比,与两质点间的
距离的二次方成反比;引力的方向沿两质点的连线
1.39F=Gm1mi2g为万有引力称量=6.67X
r
1O-11N?
m/kg2
1.4O重力P=mg(g重力加速度)
Mm
1.41重力P=G—
r2
1.42有上两式重力加速度g=G鸟(物体的重力加速度与
r
物体本身的质量无关,而紧随它到地心的距离而变)
1.43胡克定律F=—kx(k是比例常数,称为弹簧的劲度系数)
1.44最大静摩擦力f最大沖oN(卩o静摩擦系数)
1.45滑动摩擦系数f=N(
第二章守恒定律
2.1动量P=mv
□滑动摩擦系数略小于卩0)
2.26
dL
dt
如果对于某一固定参考点,
质点(系)
d(mv)
2.2牛顿第二定律F=-
dt
2.3动量定理的微分
dv
dP
L常矢量
dt
形式Fdt=mdv=d(mv)
F=ma=m
dt
t2
2.4
Fdt=
t1
d(mv)
v1
=mv2—mv1
2.5
冲量I=
t2
Fdt
t1
2.6
动量定理
l=P2—P1
2.7
平均冲力
F与冲量
t2
I=Fdt
=F(t2_tl)
t1
t2
2.9
I
平均冲力F=—
t2t1
Fdt
ti
t2t1
mv2mv1
t2t1
所受的外力矩的矢量和为零,则此质点对于该参考点的角动量保持不变。
质点系的角动量守恒定律
2.28Im"2刚体对给定转轴的转动惯量
i
2.29MI(刚体的合外力矩)刚体在外力矩M的作用下所获得的角加速度a与外合力矩的大小成正比,并于转动惯量I成反比;这就是刚体的定轴转动定律。
2.30Ir2dmr2dv转动惯量(dv为相应质元
mv
dm的体积元,p为体积元dv处的密度)
2.31LI角动量
dL
2.32MIa—物体所受对某给定轴的合外力矩等
dt
于物体对该轴的角动量的变化量
2.12质点系的动量定理
(m1V1o+m2V2o)
左面为系统所受的外力的总动量,
末动量,二为初动量
2.13质点系的动量定理:
n
Fi△t
i1
n
miVi
i1
n
mm。
i1
作用在系统上的外力的总冲量等于系统总动量的增
量
2.14质点系的动量守恒定律(系统不受外力或外力矢量和为零)
质点位移大小的乘积
2.38WabbadW
b
a
(L)
F?
dr
baFcosds
(L)
(L)
2.39
W
baF?
drba
(F1
f2
Fn)?
drWW,
2.36WFrcos
2.37WF?
r力的功等于力沿质点位移方向的分量与
(L)(L)
miVi=
mMo=常矢量
2.16
L
p?
R
mvR圆周运动角动量R为半径
2.17
L
p?
d
mvd非圆周运动,d为参考点o
点的垂直距离
2.18
L
mvrsin同上
2.21
M
Fd
Frsinf对参考点的力矩
2.22
M
r?
F力矩
2.24
M
dL
作用在质点上的合外力矩等于质点角动
i
1
i
p
到
1
dt
量的时间变化率
合力的功等于各分力功的代数和
2.40
N
W
t
功率等于功比上时间
W
dW
2.41
N
lim-
t0
t
dt
2.42
N
lim
t0
Fcos
s
FcosvF?
v瞬时功率t
等于力F与质点瞬时速度v的标乘积
2.43W
v
vo
mvdv1mv2
2
1mvo2功等于动能的增
2
量
2.44
Ek
1
2
mv物体的动能
2
2.45
W
Ek
Ek0合力对物体所作的功等于物体动能
的增量(动能定理)
2.46Wabmg(ha见)重力做的功
12〔212〔2
2.61mvkxmv0kx0弹性力作用下的
2222
机械能守恒
b
GMm
、,GMm、一,.…
2.47Wab
aF?
dr
(
-)()万有引力
ra
rb
做的功
2.48Wab
;F?
dr
1
kXa2
12
-kXb弹性力做的功
2
2
2.49W呆迪
EpaEpb
Ep
势能定义
第三章气体动理论
1毫米汞柱等于133.3Pa1mmHg=133.3Pa
1标准大气压等户760毫米汞柱1atm=760mmHg=1.013<
105Pa
(功能原
气体分子密度,R和Na都是普适常量,二者之比称为波尔
2.50Epmgh重力的势能表达式
GMm
2.51
Ep
r
万有引力势能
2.52
Ep
Ikx2
2
弹性势能表达式
2.53
W外
W内
EkEk0质点系动能的增量等于所有
外力的功和内力的功的代数和(质点系的动能定理)
2.54W外W保内W非内EkEk0保守内力和不保守
内力
2.55W保内Ep0EpEp系统中的保守内力的功
等于系统势能的减少量
2.56W外W非内(EkEp)(Ek0Ep0)
2.57EEkEp系统的动能k和势能p之和称为系统
的机械能
2.58W外W非内EE0质点系在运动过程中,他的机械能增量等于外力的功和非保守内力的功的总和理)
2.59
当W外0、W非内0时,有EEkEp
果在一个系统的运动过程中的任意一小段时间内,外力对
系统所作总功都为零,系统内部又没有非保守内力做功,
则在运动过程中系统的动能与势能之和保持不变,即系统
的机械能不随时间改变,这就是机械能守恒定律。
2.60mv2mgh
2
守恒的一个特例
热力学温度T=273.15+t
RMP2V2PV
3.2气体定律丄丄丄二常量即=常量
T1T2T
阿付伽德罗定律:
在相同的温度和压强下,1摩尔的
任何气体所占据的体积都相同。
在标准状态下,即压强R0=1atm、温度T0=273.15K时,1摩尔的任何气体体积均为V0=22.41L/mol
3.3罗常量Na=6.0221023mol-1
Rv
3.5普适气体常量R—・上国际单位制为:
8.314
T0
J/(mol.K)
压强用大气压,体积用升8.206X10atm.L/(mol.K)
3.7理想气体的状态方程:
PV=^^RTv=(质
MmolMmol
量为M,摩尔质量为Mnol的气体中包含的摩尔数)(R为与气体无关的普适常量,称为普适气体常量)
17N
3.8理想气体压强公式R=mnv2(n=为单位体积中
3V
的平均分字数,称为分子数密度;m为每个分子的质
兹常量k=-^1.381023J/K
Na
3
3.12气体动理论温度公式:
平均动能tkT(平均动
能只与温度有关)
完全确定一个物体在一个空间的位置所需的独立坐
标数目,称为这个物体运动的自由度。
双原子分子共有五
个自由度,其中三个是平动自由度,两个适转动自由度,三原子或多原子分子,共有六个自由度)
分子自由度数越大,其热运动平均动能越大。
每个
1
具有相同的品均动能一kT
2
1
3.13t-kTi为自由度数,上面3/2为一个原子
2
分子自由度
3.15质量为M,摩尔质量为Mmol的理想气体能能为率最小;在讨论速率分布时用最概然速率,计算分子运动通过的平均距离时用平均速率,计算分子的平均平动动能时用分均根
第四章热力学基础
热力学第一定律:
热力学系统从平衡状态1向状态2的变化中,外界对系统所做的功W和外界传给系统
的热量Q二者之和是恒定的,等于系统内能的改变
E2-E1
4.1W'+Q=E2-E1
4.2Q=E2-E1+W注意这里为W同一过程中系统对外界所做的功(Q>0系统从外界吸收热量;Q<0表示系统向
外界放出热量;W>0系统对外界做正功;W<0系统对外界做负功)
E=Eg
M
Mmol
Eg
Mmol
RT
4.3dQ=dE+dW(系统从外界吸收微小热量dQ,内能增加
微小两dE,对外界做微量功dW
气体分子热运动速率的三种统计平均值
3.20最概然速率(就是与速率分布曲线的极大值所对应
哦速率,物理意义:
速率在p附近的单位速率间隔
内的分子数百分比最大)
(温度越高,p越大,分子质量m越大p)
3.21因为k=NA和mNA=Mmc所以上式可表示为
p
2RT
mNA
2RT
Mmol
RT
1.41
;Mmol
4.4平衡过程功的计算dW=PSdl=PdV
V2
4.5W=PdV
4.6平衡过程中热量的计算Q=^^C(T2T1)(C为摩Mmol
尔热容量,1摩尔物质温度改变1度所吸收或放出的热量)
4.7等压过程:
Qp
3.22平均速率V8km豐1.60MT
M
Mmol
Cp(T2「)
定压摩尔热容量
3.23方均根速率"瓷焙启l
4.8等容过程:
Qv-^Cv(T2T1)定容摩尔热容
Mmol
4.124.13Q=H-E1=-^Cv(T2T1)等容过程系统不对
Mmol
外界做功;等容过程内能变化
4.14等压过程V—-常量或V1V2
TMmolPT1T2
4.234.24WP1V1lnV2或W—RTln冷
V1MmolV1
4.25等温过程热容量计算:
QtW—RTl门丫2
MmolV1
(全部转化为功)
4.26绝热过程三个参数都变化
PV常量或P1V1P2V2
绝热过程的能量转换关系
4.27W空1(也)「1
1V2
V2M
4.15WPdVP(V2V1)R(T2T1)
V1Mmol
吸收的热量中只有一
4.28W-^Cv(T2TJ根据已知量求绝热过程
Mmol
的功
4.29W循环=Q1Q2Q2为热机循环中放给外界的热量
部分用
于增加
4.30热机循环效率
W盾环
系统
Q1
(Q—个循环从高温热库
的内能,其余部分对于外部功)
4.17CpCvR(1摩尔理想气体在等压过程温度升
高1度时比在等容过程中要多吸收8.31焦耳的热量,用来转化为体积膨胀时对外所做的功,由此可见,普适气体常量R的物理意义:
1摩尔理想气体在等压过程中升温1度对外界所做的功。
)
吸收的热量有多少转化为有用的功)
Q1Q2
Q2
4.31
111
1-<1
(不可能把所有的
Q1
Q1
热量都转化为功)
4.33制冷系数
Q2
2(Q2为从低温热
W循环Q
)1Q2
库中吸收的热量)
第五章静电场
5.1库仑定律:
真空中两个静止的点电荷之间相互作用的
5.2
5.3
5.4
5.5
5.6
5.7
静电力F的大小与它们的带电量qi、q2的乘积成正比,与它们之间的距离r的二
次方成反比,作用力的方向沿着两个点电
荷的连线。
基元电荷:
e=1.6O2
=8.8510
场强
qo
5.14dEE?
dS
5.15EdEE?
dS
s
10
12
19、
C;o
1
=8.99
4o
—库仑定律的适量形式
Or
q。
3rr为位矢or
电场强度叠加原理(矢量和)
电偶极子(大小相等电荷相反)场强
电偶极距P=ql
电荷连续分布的任意带电体E
dE
真空电容率
5.16
:
E?
dS封闭曲面
s
高斯定理:
在真空中的静电场内,通过任意封闭曲面的电
均匀带点细直棒
5.8
dEx
dEcos
dx
2cos
4ol
5.9
dEy
dEsin
dx.
2sin4ol2
5.10
Esin
sina)i(cosa
5.11
无限长直棒
2orj
5.12
de
dS
109
sos
通量等于该封闭曲面所包围的电荷的电
1
5.17:
E?
dS—q若连续分布在带电体上
s=
O
1
D
QO
dq
1Q
5.19E——冷?
(rR)均匀带点球就像电荷都集
4or2
中在球心
5.20E=O(r)j
dq
2
r
5.21E无限大均匀带点平面(场强大小与到带
2o
点平面的距离无关,垂直向外(正电荷))
5.22Aab丄丄)电场力所作的功
4orarb
5.23[E?
dlO静电场力沿闭合路径所做的功为零
(静电场场强的环流恒等于零)
5.24
电势差
Uab
UaUb
E?
dl
a
5.25
电势U
a
无限远
E?
dl
a
注意电势零点
5.26
Aab
q?
U
abq(Ua
Ub)电场力所做的功
5.27
U
Q
-?
带点量为
Q的点电荷的电场中的电
b
在电场中任一点附近穿过场强方向的
单位面积的电场线数
4or
势分布,很多电荷时代数叠加,注意为r
nq.
5.28UaJ一电势的叠加原理
i14ori
5.30
5.31
电势
J?
3-
0r
P=ql
dq
电荷连续分布的带电体的
0「
电偶极子电势分布,r为位矢,
厂半径为R的均匀带电
4o(R2x2)2
5.47E邑在平行板电容器的两极板间充满各项同性
r
均匀电解质后,两板间的电势差和场强都
减小到板间为真空时的1r
5.49E=Eo+U电解质内的电场(省去几个)
DR3
5.60E2半径为R的均匀带点球放在相
30rr
环轴线上各点的电势分布
5.36W=qU一个电荷静电势能,电量与电势的乘积
对电容率r的油中,球外电场分布
5.37E
0E静电场中导体表面场强
5.38C
q
U
孤立导体的电容
5.39U=
Q
4°R
孤立导体球
Q112
5.61WQU-CU电容器储能
2C22
第六章稳恒电流的磁场
6.1idq电流强度(单位时间内通过导体任一横截
dt
面的电量)
die2
6.2j?
电流密度(安/米)
dS垂直
5.40
40R
孤立导体的电容
5.41
q
U1U2
两个极板的电容器电容
5.42
Ui
q
U2
虫平行板电容器电容
d
5.43
沖2尺)圆柱形电容器电容R2是大
5.44
U电介质对电场的影响
r
5.45
Co
—相对电容率u。
6.4Ijdcosj?
dS电流强度等于通过S
SS
的电流密度的通量
6.5:
'j?
dS也电流的连续性方程
Sdt
6.6口Sj?
dS=0电流密度j不与与时间无关称稳恒电
流,电场称稳恒电场。
6.7Ek?
dl电源的电动势(自负极经电源内部
到正极的方向为电动势的正方向)
6.8■■-lEk?
dl电动势的大小等于单位正电荷绕闭合
回路移动一周时非静电力所做的功。
在电
源外部Ek=0时,6.8就成6.7了
max
6.9B一磁感应强度大小
qv
5.46
rC0
r0叫这种电介质
的电容率
(介电系数)
(充满电解质后,
电容器的电容增大为真空时电容的
毕奥-萨伐尔定律:
电流元Idl在空间某点P产生的磁感应轻度dB的大小与电流元Idl的大小成正比,与电流元和电流元到P电的位矢r
之间的夹角的正弦成正比,与电流元到
P点的距离r的二次方成反比。
倍。
)(平行板电容器)
6.25I
流直导线的磁场(R为点到导线的垂直距离)
分布
场分布
平面载流线圈的磁场也常用磁矩Pm,定义为线圈中的电流
I与线圈所包围的面积的乘积。
磁矩的方向与线圈的平面的法线方向相同。
6.21PmISnn表示法线正方向的单位矢量。
6.22PmNISn线圈有n匝
场(离线圈较远时才适用)
L
—为圆弧所对的圆心角(弧度)
R
nqvS运动电荷的电流强度
6.26
B-qV2?
运动电荷单个电荷在距离r处产生
4r2
的磁场
6.26dBcosdsB?
dS磁感应强度,简称磁通量
(单位韦伯Wb)
6.27mB?
dS通过任一曲面S的总磁通量
mS
6.28和B?
dS0通过闭合曲面的总磁通量等于零
S
6.29[B?
dl0I磁感应强度B沿任意闭合路径L
的积分
6.30lB?
dl0I内在稳恒电流的磁场中,磁感应
强度沿任意闭合路径的环路积分,等于这
个闭合路径所包围的电流的代数和与真空磁导率°的乘积(安培环路定理或磁
场环路定理)
N
6.31B0门10I螺线管内的磁场
6.32B无限长载流直圆柱面的磁场(长直圆柱面
2r
外磁场分布与整个柱面电流集中到中心
轴线同)
c0NI
6.33B-环形导管上绕N匝的线圈(大圈与小圈
2r
之间有磁场,之外之内没有)
6.34dFBIdlsin安培定律:
放在磁场中某点处的电
流元Idl,将受到磁场力dF,当电流元Idl与所在处的磁感应强度B成任意角度
时,作用力的大小为:
6.35dFIdlBB是电流元Idl所在处的磁感应强度。
6.36FIdlB
L
6.37FIBLsin方向垂直与导线和磁场方向组成的
平面,右手螺旋确定
6.38f2平行无限长直载流导线间的相互作
2a
用,电流方向相同作用力为引力,大小相等,方向相反作用力相斥。
a为两导线之间的距离。
6.39f
ol2
2a
-l1l2l时的情况
6.40M
lSBsinPm?
Bsin平面载流线圈力矩
6.41M
Pm
B力矩:
如果有N匝时就乘以N
6.42F
qvBsin(离子受磁场力的大小)(垂直与
速度万冋,只改变万冋不改变速度大小)
6.43F
qv
B(F的方向即垂直于v又垂直于B,
当q为正时的情况)
6.44F
q(E
vB)洛伦兹力,空间既有电场又有磁
场
6.44R
mv
v
带点离子速度与B垂直的情况
qB
(qm)B
做匀速圆周运动
2R
2m斗
6.45T
周期
v
qB
6.46R带点离子v与B成角时的情况。
做
qB
螺旋线运动
2mvcos
6.47h螺距
qB
Bl、、、
6.48UHRh霍尔效应。
导体板放在磁场中通入电
d
流在导体板两侧会产生电势差
6.49UhvBll为导体板的宽度
1BI1
6.50Uh霍尔系数Rh由此得到6.48
nqdnq
公式
B
6.51r相对磁导率(加入磁介质后磁场会发生改
B。
变)大于1顺磁质小于1抗磁质远大于1
铁磁质
6.52BB。
B'说明顺磁质使磁场加强
6.54
B
B°
B抗磁质使原磁场减弱
6.55
LB?
dl
o(Nlls)有磁介质时的安培环路定
理|s为介质表面的电流
6.56
Nl
lS
r
Nl°称为磁介质的磁导
率
6.57
B
0——
L
?
dl
1内
6.58BHH成为磁场强度矢量
6.59H?
dlI内磁场强度矢量H沿任一闭合路L
径的线积分,等于该闭合路径所包围的传导电